w - Université de Tlemcen

2 2 r
P ( w ) ( w ;0, w ) : E
0 r
= χ −
E
w
(II.12)
Cette équation traduit un effet électrooptique linéaire appelé effet Pockel
découvert en 1893.
Dans cet effet le matériau se présente sous forme d’un film mince
dont les faces sont recouvertes d’une mince couche conductrice afin de pouvoir
au moyen d’un voltage. Ce champ varie
0
E appliquer le champ statique
r
l’indice de réfraction du matériau dont la modification engendre un
proportionnel au champ
r
, [29,33] E
st
ou
E
w
r
E
0
statique,
r
π n
3
rE
o
l
Δ φ = φ − φ =
o λ
o
, du champ optique φ changement de la phase,
(II.13)
N : est l’indice de réfraction du matériau, l est l’épaisseur du film et r
est le coefficient électrooptique linéaire. Le changement de l’indice de
réfraction se traduit par une biréfringence du milieu. Le coefficient
électrooptique peut être mesuré dans une expérimentation utilisant
l’interféromètre de Mach-Zender [34,35] (Figure II.2) dans laquelle la source
lumineuse, qui est généralement un laser, doit être hautement polarisée. Dans
cet effet linéaire, la fréquence de l’onde incidente n’est pas changée,
l’amplitude et la phase du champ optique dépendent linéairement de l’intensité
du champ statique appliqué. L’effet Pockel est par conséquent un effet linéaire
que l’on ne rencontre que dans les matériaux dépourvus de centre de symétrie.
Cet effet occupe dans l’optoélectronique une place importante. Son utilisation
principale fait de lui un modulateur de polarisation. Il est aussi à la base d’un
grand nombre de dispositifs électrooptiques tels que les commutateurs, les
modulateurs, les déflecteurs….
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