Composites ferroélectriques/diélectriques commandables pour ...
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Chapitre 1 : Etat de l’art des céramiques <strong>ferroélectriques</strong> et de leurs composites <strong>pour</strong><br />
applications microondes<br />
1.2.2.2 Les propriétés <strong>diélectriques</strong><br />
Pour T>Tc, BaTiO3, sous sa forme cubique, est dans un état paraélectrique : le<br />
matériau a un moment dipolaire macroscopique nul tout en conservant une forte<br />
polarisabilité d’orientation conférée principalement par la grande mobilité de l’ion Ti 4+<br />
dans la cavité octaédrique.<br />
En dessous de la température de Curie, la maille devient tétragonale. Le matériau<br />
est alors dans un état ferroélectrique, c’est-à-dire qu’il possède un moment dipolaire<br />
électrique même en l’absence de champ électrique extérieur. Le matériau peut<br />
présenter des propriétés de piézoélectricité, pyroélectricité, ferroélectricité et<br />
ferroélasticité [6]. Tous les matériaux à l’état ferroélectrique sont aussi<br />
piézoélectriques : une contrainte appliquée au matériau change la polarisation<br />
électrique. De même, un champ électrique E appliqué au matériau provoque sa<br />
déformation. Seuls les matériaux qui ne possèdent pas de centre de symétrie<br />
peuvent être piézoélectriques. Parmi eux, certains peuvent ne pas changer de<br />
moment dipolaire lorsque l’on applique un champ électrique intense. Dans ces<br />
matériaux, nous pouvons souvent observer un changement du moment dipolaire<br />
lorsqu’ils sont chauffés. C’est le phénomène de pyroélectricité. Parmi les corps<br />
pyroélectriques, le sous-groupe des corps <strong>ferroélectriques</strong> présente la particularité<br />
qu’un champ électrique appliqué peut modifier et renverser le sens de la polarisation.<br />
Enfin, un matériau est dit ferroélastique s’il possède plusieurs états stables,<br />
énergiquement équivalents, et dont le passage de l’un à l’autre se fait par application<br />
temporaire d’une contrainte mécanique externe.<br />
Le titanate de baryum, BaTiO3, illustre bien ces définitions. La Figure 1.4 montre<br />
l’évolution de la permittivité d’un monocristal mesurée selon les axes [100], εa, et<br />
[001], εc. Les valeurs de permittivités apparaissent fortement dépendantes de la<br />
température. Les anomalies qui se manifestent par des valeurs extrêmement<br />
élevées, observées aux températures de 120°C, 0°C e t –90°C, sont à associer aux<br />
transitions de phase dans le cristal. En conclusion, ces évolutions montrent un lien<br />
étroit entre les propriétés <strong>diélectriques</strong> de BaTiO3 et sa structure cristalline, mettant<br />
particulièrement en évidence l’importance des transitions de phase.<br />
Figure 1.4 : Evolution de la permittivité d’un monocristal de BaTiO3 selon les axes a et c en fonction de la<br />
température (Les déformations de la maille cristalline sont schématisées <strong>pour</strong> chaque structure) [8]<br />
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