Dissertação - Centro Tecnológico / UFES - Universidade Federal do ...

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do tamanho da partícula, além de outros fatores (VARDAR, ODABASI E HOLSEN, 2002;
SEINFELD e PANDIS, 1998).
A complexidade do tema tem motivado um grande número de trabalhos reportados na
literatura, tanto para estimação teórica quanto para análises experimentais (HOFF et al. 1996;
KAUPP e MCLAHLAN, 1999) como experimental (HOLSEN et al. 1999; TASDEMIR,
1997; FRANZ et al. 1998; CAKAN 1999; ODABASI et al. 1999; YI et al. 2001).
Uma das razões para essa discrepância entre o fluxo de deposição a seco experimental e o
estimado é que a velocidade de deposição é uma função do tamanho da partícula. A
sedimentação gravitacional tem um efeito significante na deposição de partículas grossas
enquanto que o movimento Browniano domina a deposição de muitas partículas finas (0,1
µm) (SEINFELD AND PANDIS, 1998).
Enquanto o diâmetro da partícula aumenta aproximadamente 1 µm, a velocidade de deposição
aumenta significativamente. Por esta razão utilizam-se técnicas de modelagem de várias
etapas, a qual divide a distribuição das partículas finas e grossas em um número de intervalos,
e atribui uma velocidade de deposição para cada intervalo, dando uma melhor estimativa da
deposição a seco (VARDAR, ODABASI e HOTSEN, 2002).
A velocidade de deposição é comumente o resultado da soma de três importantes velocidades
como mostra a Eq. 3-12.
Vd Vst Vdi Vdd
Eq. 3-12
Onde
Vst
é a velocidade de sedimentação gravitacional ou velocidade de Stokes,
Vdi
é a
velocidade de deposição inercial da partícula, e
V
dd
é a deposição difusa Browniana da
partícula. Contudo, é esperado que partículas muito pequenas não tenham tanta influência do
movimento inercial, assim como, as partículas muito grandes não tenham do movimento de
difusão.
Para Hinds (2005) (apud Ruzer e Haley) há duas opções de cálculo da V
st , Eq. 3-13 ou Eq.
3-16.
V
st
d gC
2
p p f
Eq. 3-13
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