любого 8>0 и ія любого фиксировали го момента времени (s< 0 ...

первые интегралы дифференциальных уравнений движения задачидвух тел:Af,Ола’,- ? ,r ,) - A f г(у1ы', г2и,)=х,.Af, (ZtUt—XtW,) + Af j (z2ut—x3ws) - x2,Af, (x,v, y,u,) +Mz(xtvz y2u,) - Xj,(3.2.3)Из первых трех соотношений получим* .= — у,= —(MJMt)yt,Подставляя (3.2.4) в (3.2.2), находимгп=[{Му+Мг)!МЛгг.(3.2.4)Тогда из уравнений абсолютного движения задачи двух телвытекают уравнения движения точки Af относительно центрамасс точек Af, и Af,:dxjdi —u2, i hjJdt —Vz' dzjdi—xzu,dUf __ Aff ^ ______ Af,dt (M i + Af,)* r*t ’ dt = (Af, + Afa)* І 'd-J!t _ _Jt_dt (M i + A1,)J r\ ‘Введем систему координат 0,ç?)Ç с началом в материальнойточке О, и неизменными ио направлению координатными осями,параллельными осям системы Охуг. В мой системе точка О,имеет нулевые координаты, координаты другой точки (Ох)обозначены £, 7). Ç. Тогда движение точки Ог относительно точкиО, описывается уравнениямиrf,g/rf/*+rt-/r* = o . d \ ^ + | i 4 / ^ = 0 ,О, (3.2.5)где г—г,:;= у |2+ ц * + £ * — расстояние между точками О, и О».Af, + Af,.Уравнения (3.2.5) в небесной механике принято называтьд и ф ф еріУнциальными уравнениями невозмущі нного движения.l.'iKoe название сохраняется в случае задачи п тел и, предполагаякаждую из масс Af», Af,......... AJ„ тел системы весьма малойпо сравнению с массой Af, материальной точки О, и пренебрегаяи первом приближении всеми членами силовой функциисистемы, содержащими произведение двух малых масс, пред­89