2008(â7) - СанкÑ-ÐеÑеÑбÑÑгÑкий гоÑÑдаÑÑÑвеннÑй ...
2008(â7) - СанкÑ-ÐеÑеÑбÑÑгÑкий гоÑÑдаÑÑÑвеннÑй ...
2008(â7) - СанкÑ-ÐеÑеÑбÑÑгÑкий гоÑÑдаÑÑÑвеннÑй ...
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
жидкости имеет в виду изотермический процесс. Инерция стенок трубопровода при деформациях<br />
не учитывается. Неучтенная в выводе уравнений инерция его стенок может<br />
проявиться сколько-нибудь заметно при колебаниях давления в трубопроводе, вызванных<br />
каким-либо периодическим возмущающим воздействием высокой частоты.<br />
Так как при выводе уравнений (1) не делалось никаких предположений о виде закона<br />
трения, эти уравнения, вообще говоря, справедливы для любых, кроме немонофазных, потоков<br />
газа и жидкости, как ньютоновской, так и неньютоновской. Для получения замкнутой системы<br />
относительно неизвестных процесса подачи воды необходимо добавить зависимость напряжения<br />
трения от свойств жидкости и параметров течения. Для замыкания системы И. А. Чарный<br />
использовал гипотезу квазистационарности, впервые принятую С. А. Христиановичем для расчета<br />
неустановившегося течения в открытых руслах. Согласно этой гипотезе напряжение трения<br />
на стенках трубы при неустановившемся течении зависит от мгновенной в сечении скорости<br />
жидкости, а также от коэффициента гидравлического сопротивления в формуле Дарси–<br />
Вейсбаха. Эта зависимость имеет тот же вид, что и при установившемся движении.<br />
Для движения реальной жидкости с дозвуковой скоростью И. А. Чарным показана возможность<br />
пренебрежения динамическим давлением, соответствующим скоростному напору.<br />
Расчет неустановившегося движения в трубопроводе представляет собой смешанную<br />
задачу теории гиперболических уравнений, заключающуюся в отыскании решения<br />
P(х, t) и W(x, t) последней системы в области G: х < 1, t > 0, удовлетворяющего начальным<br />
и граничным условиям.<br />
Математическая постановка задачи, основанная на введении в осредненные уравнения<br />
движения жидкости членов, учитывающих сопротивление трубы, позволила перейти к<br />
решению прикладных задач по неустановившемуся движению жидкости в магистральных<br />
водопроводах значительной протяженности, для которых необходимо учитывать одновременно<br />
вязкость и сжимаемость жидкости.<br />
Весьма важными вопросами, решенными в работах И. А. Чарного, были теоретические<br />
и экспериментальные исследования возможности линеаризации исходных нелинейных<br />
уравнений и использования их для решения задач прикладной теории неустановившегося<br />
движения реальной жидкости.<br />
При описании подсистемы «Насос» сделаны следующие допущения:<br />
• жидкость реальная, несжимаемая,<br />
• отсутствуют потери напора и давления,<br />
• момент инерции насоса не зависит от скорости вращения двигателя,<br />
• учитывается гидравлический удар.<br />
Установившийся режим работы насосного агрегата (НА) определяется равенством<br />
между напором, развиваемым НА, и суммой статического напора подъема столба жидкости<br />
Н ст и динамических падений давления в протекающей через насос и трубопровод напорной<br />
магистрали жидкости. Напор, развиваемый НА, и динамическое падение давления<br />
при протекании через него жидкости определяются QH-характеристикой насоса. Статический<br />
напор Н ст и динамическое падение давления при протекании по трубопроводам жидкости<br />
определяются технологическими и конструктивными особенностями гидравлической<br />
системы и описываются QH-характеристикой магистрали [2].<br />
38