MR – Mechanische Resonanz - JavaPsi
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2 AUSWERTUNG <strong>MR</strong> 4<br />
wobei die Amplitude<br />
A(ω) = F0<br />
k<br />
<br />
1<br />
1 − ω2<br />
ω2 2 0<br />
+ ω2<br />
Q 2 ω 2 0<br />
und die Phasenverschiebung zwischen Schwingung und Erregung<br />
<br />
ω0ω<br />
Φ(ω) = arctan<br />
Q(ω2 0 − ω2 <br />
)<br />
von der Erregerfrequenz ω abhängen. Wie man in Abb. 1 sehen kann gibt es eine<br />
Abbildung 1: Amplitude und Phase in Abhängigkeit von der Erregerfrequenz ω für verschieden<br />
starke Dämpfungen (Quelle: Anleitung).<br />
Amplitudenresonanzfrequenz ωr. Für sie erhält man durch Ableiten von A(ω)<br />
<br />
ωr = ω0 1 − 1<br />
.<br />
2Q2 Im ungedämpften Fall (Q → ∞) stimmt die <strong>Resonanz</strong>frequenz ωr mit der Eigenfrequenz<br />
ω0 des ungedämpften, nicht angetriebenen Systems überein, ansonsten ist die<br />
<strong>Resonanz</strong>frequenz kleiner als ω0. Die Phasenresonanz (Φ = π/2) wird mit oder ohne<br />
Dämpfung bei ω = ω0 erreicht.<br />
2 Auswertung<br />
2.1 Messung 1<br />
Da unsere Werte leider unbrauchbar sind, da der Wagen vermutlich am Untergrund<br />
gerieben ist, verwendeten wir für die Auswertung die Werte unserer Gruppenmitglieder.<br />
Das Diagramm für Ri = ln Ai<br />
A0<br />
ist in Abb. 2 gezeigt. In Abb. 3 ist das Diagramm<br />
für die Kehrwerte der Güte in Abhängigkeit von der Anzahl m der für die Dämpfung<br />
verwendeten Magnetpaare dargestellt. Aus der Extrapolation folgt, dass die kritische<br />
Dämpfung mit 90 Magnetpaaren erreicht wird.<br />
Version: 24. Oktober 2007 Moritz Stoll, Marcel Schmittfull