Heft 21

14
c'
SELIM A. MORcos
Example:
B t = t (18.030 - 0.8164 t + 0.01667 t 2 ) 10- 6 ,
S = 0.030 + 1.8050 Cl ,
Cl: Chlorinity of Sea Water in %0'
S: Salinity of Sea Water in %0'
t: temperature of Sea Water in °C.
Given, S = 42%0 and t = 21.4 °C.
From the table, O't = 29.736.
Acknowledgements
The author wishes to thank Professor Dr. E. BRUNS, for his interest in thi
work, and Dr. K. Voigt, for helpful criticism.
References
KALLE, K. and H. THORADE (1940). Tabellen und Tafeln für die Dichte des Seewassers
(at). Aus dem Archiv der Deutschen Seewarte und des Marineobservatoriums, Bd.60,
Nr. 2, Hamburg, 1940.
KUNDSEN, M., Hydrographical Tables - Copenhagen, 1901.
LA FOND, E. C., Processing Oceanographic Data, H.O. Pub. No. 614, Washington, D.C.,
1951.
MORCOS, S. A., Die Verteilung des Salzgehaltes im Suez Kanal. Kieler Meeresforschung.,
16, H. 2., 1960a, 123-154.
MORCOS, S. A., Hydrographical Tables for high salinities (from 41.5%0 to 47%0). BuH.
Inst. Oceanogr. Monaco, No. U80, 1960b.
Also in:
BRUNS, E., Ozeanologie, Bd. II, S. 164 u. S.380, VEB Deutscher Verlag der Wissenschaften,
Berlin, 1962.
MORCOS, S. A. and J. P. RILEY, Chlorinity, salinity, density and conductivity of sea water
from Suez Canal region, Deep-Sea Res., 13,1966, pp. 741-749.
ZUBOV and CZIHIRIN, Oceanographical Tables, Moscow, 1940.
*
Die Übergangsformen von ebenen Schwerewellen
Von GÜNTHER SAGER
In Heft 1/1961 "Schiffbautechnik" hat der Verfasser gelegentlich eines Ergänzungsbeitrages
zum SMITH-Effekt die Aufmerksamkeit auf die Übergangsformen der ebenen Schwerewellen
(1/2> h/L > 1/20) gelenkt, für die dort ein numerisches Beispiel gegeben wurde.
Da von einigen Autoren leider immer noch versucht wird, bei Abschätzungen oder gar
Berechnungen ohne Übergangsformen auszukommen, sollen im folgenden die Bahnelemente
näher untersucht und verwendungsbereit tabelliert werden, wobei auch die Grenzen der
linearen Theorie gegen die Brecherzone hin abgesteckt werden.
Das Wellenspektrum
Die bereits von LAPLACE um 1780 vorbereitete und von ArnY 1842 präzisierte
klassische Wellentheorie stellt eine Näherung dar für nicht zu große Amplituden.
Unter dieser Einschränkung lautet die Parameterdarstellung der Orbitalbewegung
bei vertikal nach unten gerichteter z-Achse
x = ~ - A(,) sin k (~ - ct) ,
z = , - B(,) cos k (~ - c t) .
Darin bedeuten ~ und C das Zentrum der jeweiligen Orbitalbewegung und x, z die
momentane Lage eines Wasserteilchens in dieser Bahn. Aus Elimination der
Zeit durch Quadrieren und Addieren von (1) und (2) folgt als Gleichung der
· Orbitalbahnen
(x - ~}2 (z - t:}2 .
A(t:)2 + B(t:}2 = 1 . (3)
(1)
(2)
Es handelt sich um Ellipsen, für deren Halbachsen die Theorie
und
A r = a cosh k (h - t:) (4)
(.,) sinh k h
B(C) = a sinh k (h - t:)
sinhkh · (5)
ergibt, wobei 2 a = H die Wellenhöhe an der Oberfläche ist, k = 2 niL bedeutet
und h die Wassertiefe ist. Als Phasengeschwindigkeit c gehört zu diesem
Komplex .,
. c = V f tanh k h (6)