Tunnelmodell fÃ¼r GlÃ¤ser:

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Isotopenstreuung 4.2.1 Wärmeleitung in Isolatoren • Masse schwankt von Ort zu Ort: • isotopenreine Elemente: Na, F siehe 3.2.5 (2. Schall in FK)
4.2.2 Wärmeleitung in Gläsern • Unordnung ⇒ Tunnelzustände mit breiter ∆ -Verteilung (siehe 4.1.2) "2-Niveau-Systeme" • ⇒ Resonanzstreuung bei allen Frequenzen E D 0 +D 1 E² D(E) D 0 • ⇒ bei allen Temperaturen geringere Wärmeleitung • Phonon-2NS-Kopplung ∝ zur Deformation: ε≡∂u/∂x ∝ k ∝ ω∝E ∝ T • ⇒ l -1 ∝ D(E)·E = D 0 E + D 1 E 3 ∝ D 0 T + D 1 T 3 1 ⇒ K = C vl ∝ 3 const T 3 3 T DT+ DT 0 1 3 log K Kristall T 2 T 3 Glas const log T
Seite 1 und 2: Tunnelmodell für Gläser: x 4.1.2
Seite 3 und 4: 4.1.3 Schwere Fermionen • Elektro
Seite 5 und 6: Schwer-Fermion-Supraleiter: 4.1.3 S
Seite 7 und 8: Programm: 4. Materialeigenschaften
Seite 9 und 10: 4.2.1 Wärmeleitung in Isolatoren B
Seite 11: 4.2.1 Wärmeleitung in Isolatoren w
Seite 15 und 16: Folgerungen: 4.2.3 Kapitza-Widersta
Seite 17 und 18: Programm: 4. Materialeigenschaften
Seite 19 und 20: Aktuell: 4.2.4 Wärmeleitung in Met

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