Thèse d'Habilitation à Diriger les Recherches Université Pierre et ...

Fig.3.31 – Diagrammes spatio-temporels. a) Cristal non axial, faiblement anisotrope. b) Dérive
et oscillation de type 1λ0 (cristal de la Fig. 3.9d). c) Onde solitaire dans un cristal axial de forte
anisotropie.
(Fig. 3.18). Il n’y a pas, par exemple, de structure analogue à celle du doublon (ou
du doublet).
Fig.3.32 – a) Cellules inclinées ; cristal non axial. b) Cellules instationnaires ; cristal (111). V =
3.1 µms −1
Fronts cellulaires dérivants
L’anisotropie interfaciale joue également un grand rôle dans la dynamique des
fronts cellulaires dérivants (cristaux d’orientation non axiale). La dérive des cellules
est couplée à une asymétrie (inclinaison) marquée des cellules, suivant la même
direction que les dendrites du même cristal (Fig. 3.32a). Dans le détail, cependant,
la dynamique spatio-temporelle de ces fronts dépend sensiblement de la force de
l’anisotropie et du degré de symétrie de l’orientation.
Pour une forte anisotropie (Figs. 3.9b, 3.32a et 3.30"cristal b"), la structure
dérive en bloc. L’angle α de dérive des cellules augmente quand V ou λ augmentent
(Fig. 3.30"cristal b"), mais, à la différence des dendrites (§3.2.4), il augmente moins
vite avec V qu’avec λ. L’angle α augmente quasi linéairement avec λ à V fixée,
dans l’intervalle accessible, mais les mesures ne s’extrapolent pas à zéro. Des calculs
numériques préliminaires ont montré que α ne s’annule également pas quand V
tend vers V c . Ces observations sont compatibles avec l’hypothèse d’une anisotropie
cinétique dominante dans CBr 4 -C 2 Cl 6 : seule l’anisotropie cinétique intervient au
premier ordre dans l’équation de Gibbs-Thomson –l’anisotropie capillaire, présente
dans le terme, non-linéaire, de courbure, est inactive au seuil [151].
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