You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
∫<br />
s<br />
Com s’ha comentat al principi d’aquest capítol, la integració <strong>del</strong>s<br />
fenòmens elèctrics i <strong>magnètic</strong>s va ser un èxit científic que va tenir lloc<br />
durant el segle XIX. Durant aquest segle es van descobrir gran part<br />
<strong>del</strong>s fenòmens que, més tard, a finals <strong>del</strong> segle XIX i durant el segle<br />
XX transformarien el món. Juntament al treball experimental de molts<br />
investigadors, d’altres van tenir el mèrit de trobar la justificació teòrica<br />
<strong>del</strong>s distints fets observats, i dotar-los d’un cos conceptual sòlid.<br />
Entre aquests destaca James Clerk Maxwell, el qual va donar a les<br />
ciències de l’electromagnetisme la base teòrica per al tractament de<br />
tots els fenòmens electro<strong>magnètic</strong>s. Tot i que les comparacions solen<br />
ser quasi sempre desafortunades, sol dir-se que Maxwell va fer un<br />
treball comparable al de Newton en la mecànica. Les relacions<br />
matemàtiques entre <strong>camp</strong>s elèctrics i <strong>magnètic</strong>s són conegudes com<br />
equacions de Maxwell, que es mostren ací en la seua versió més<br />
simplificada per a <strong>camp</strong>s independents <strong>del</strong> temps i en el buit. L’anàlisi<br />
de les equacions de Maxwell completes està fora <strong>del</strong>s objectius<br />
d’aquest curs.<br />
v r<br />
E ⋅ dS<br />
=<br />
∫ s<br />
∇E =<br />
r<br />
∑<br />
ρ<br />
ε<br />
Q<br />
ε<br />
0<br />
∫ ⋅ l = 0<br />
r r E d<br />
∇× E = 0<br />
r<br />
0<br />
(a) (b)<br />
B⋅ dS<br />
r r<br />
∇B = 0<br />
r<br />
= 0<br />
r r<br />
⋅ I<br />
r r<br />
∇×<br />
B = µ 0J<br />
∫ B dl<br />
= µ 0∑<br />
(c) (d)<br />
Les equacions mostrades en la forma integral i diferencial no són<br />
noves, ja que han anat apareixent al llarg d’aquest capítol i en<br />
capítols anteriors. La (a) és el teorema de Gauss, la (b) expressa que<br />
el <strong>camp</strong> elèctric és un <strong>camp</strong> conservatiu, i la circulació al llarg d’una<br />
corba tancada, la (c) expressa que no hi ha monopols <strong>magnètic</strong>s, i la<br />
(d) és el teorema d’Ampère, que mostra com el <strong>camp</strong> <strong>magnètic</strong> no és<br />
un <strong>camp</strong> conservatiu.<br />
El treball de J.C. Maxwell és un cas poc corrent en la història de<br />
la Ciència, ja que va servir per a predir l’existència d’unes entitats<br />
desconegudes experimentalment fins aquell moment (1861): les<br />
ones electromagnètiques. Quasi sempre primer sorgeixen els<br />
fenòmens, els fets i les entitats físiques, i posteriorment s’estableix la<br />
teoria per explicar-les. Aquest és un <strong>del</strong>s pocs casos en què va<br />
passar al contrari.<br />
<strong>12</strong>.6 Magnetisme en la matèria<br />
La matèria està constituïda per àtoms en els quals els electrons estan en<br />
moviment. Utilitzant un mo<strong>del</strong> atòmic senzill, les òrbites electròniques al voltant<br />
<strong>del</strong> nucli d’un àtom poden considerar-se com corrents elèctrics circulars al<br />
voltant <strong>del</strong> nucli i, per tant, equivalents a espires de corrent. Així, un electró<br />
girant en una òrbita circular de radi r amb un període T i una velocitat v, pot<br />
<strong>12</strong>-22