Elipsoide de revolución - Universidad de Almería
Elipsoide de revolución - Universidad de Almería
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No obstante, <strong>de</strong>bemos notar que en las fórmulas (3.2) y (3.4), aparecen las cantida<strong>de</strong>s (a, e,<br />
J2, ω, M), pero anteriormente hemos dicho que para <strong>de</strong>terminar perfectamente el potencial <strong>de</strong> la<br />
gravedad normal U, basta con conocer la forma <strong>de</strong>l elipsoi<strong>de</strong> <strong>de</strong> <strong>revolución</strong> (a, f), la masa total M<br />
que encierra en su interior y la velocidad angular ω con la que rota. Hay que notar que la<br />
excentricidad e pue<strong>de</strong> calcularse a partir <strong>de</strong> a y <strong>de</strong> f, mediante las fórmulas (1.1). En consecuencia,<br />
<strong>de</strong>be existir una relación entre J2 y las otras cantida<strong>de</strong>s (a, f, M, ω), <strong>de</strong> manera que al poner J2 en las<br />
fórmulas (3.2) y (3.4), no introducimos una cantidad nueva sino una relación entre las cantida<strong>de</strong>s<br />
que <strong>de</strong>finen el potencial U. Para <strong>de</strong>mostrar esta afirmación vamos a encontrar cuál es la relación<br />
que <strong>de</strong>fine J2 = J2(a, f, M, ω).<br />
Para ello, comenzamos consi<strong>de</strong>rando la expresión (3.2) sólo hasta grado 4, es <strong>de</strong>cir, n = 2<br />
como máximo. Esta aproximación po<strong>de</strong>mos hacerla porque los términos <strong>de</strong> grado superior a 4 son<br />
tan pequeños que se pue<strong>de</strong>n <strong>de</strong>spreciar (Torge, 1991). Con esta aproximación tendríamos que (3.2)<br />
pasa a ser<br />
⎡ 2<br />
4<br />
2 3<br />
KM ⎛ a ⎞<br />
⎛ a ⎞<br />
ω r ⎤<br />
2<br />
U ( r,<br />
θ)<br />
= ⎢1−<br />
J2<br />
⎜ ⎟ P2<br />
(cosθ)<br />
− J4<br />
⎜ ⎟ P4<br />
(cosθ)<br />
+ sin θ⎥<br />
(3.5)<br />
r ⎢⎣<br />
⎝ r ⎠<br />
⎝ r ⎠<br />
2KM<br />
⎥⎦<br />
don<strong>de</strong> hay que notar que hemos agrupado el término centrífugo <strong>de</strong>ntro <strong>de</strong>l paréntesis. Ahora<br />
po<strong>de</strong>mos estudiar el valor que toma este potencial sobre la superficie <strong>de</strong>l elipsoi<strong>de</strong>. Entonces, si<br />
llamamos U0 a este valor, po<strong>de</strong>mos escribir la ecuación (3.5) para un punto sobre el ecuador <strong>de</strong><br />
elipsoi<strong>de</strong> (r = a, θ = 90º) y para otro sobre el polo (r = b, θ = 0º). En estos dos casos los polinomios<br />
<strong>de</strong> Legendre son muy sencillos <strong>de</strong> calcular (Spiegel, 1988), teniendo<br />
P2(θ = 90º) = −1/2 P2(θ = 0º) = 1 P4(θ = 90º) = 3/8 P4(θ = 0º) = 1<br />
En consecuencia, la fórmula (3.5) para un punto sobre el ecuador <strong>de</strong> elipsoi<strong>de</strong> (r = a, θ = 90º) y para<br />
otro sobre el polo (r = b, θ = 0º), nos da<br />
U0<br />
=<br />
⎡ 2 3<br />
KM 1 3 ω a ⎤<br />
⎢1+<br />
J2<br />
− J4<br />
+ ⎥<br />
a ⎢⎣<br />
2 8 2KM<br />
⎥⎦<br />
2<br />
KM ⎡ ⎛ a ⎞ ⎛ a ⎞ ⎤<br />
U 0 = ⎢1−<br />
J2<br />
⎜ ⎟ − J4<br />
⎜ ⎟ ⎥ (3.6)<br />
b ⎢⎣<br />
⎝ b ⎠ ⎝ b ⎠ ⎥⎦<br />
don<strong>de</strong> U0 es el valor <strong>de</strong>l potencial sobre la superficie <strong>de</strong>l elipsoi<strong>de</strong> <strong>de</strong> <strong>revolución</strong>. Las ecuaciones<br />
(3.6) nos van a permitir el po<strong>de</strong>r obtener la relación J2 = J2(a, f, M, ω), que estamos buscando, si<br />
escribimos la ecuación<br />
a − b<br />
f = (3.7)<br />
a<br />
introduciendo en ella los valores <strong>de</strong> a y b obtenidos a partir <strong>de</strong> las ecuaciones (3.6), en la forma<br />
a =<br />
⎡ 2 3<br />
KM 1 3 ω a ⎤<br />
⎢1+<br />
J2<br />
− J4<br />
+ ⎥<br />
U0<br />
⎢⎣<br />
2 8 2KM<br />
⎥⎦<br />
⎡ 2 4<br />
KM ⎛ a ⎞ ⎛ a ⎞ ⎤<br />
b = ⎢1−<br />
J2<br />
⎜ ⎟ − J4<br />
⎜ ⎟ ⎥ (3.8)<br />
U0<br />
⎢⎣<br />
⎝ b ⎠ ⎝ b ⎠ ⎥⎦<br />
pero antes <strong>de</strong> calcular f mediante la expresiones (3.7) y (3.8), para obtener la relación que estamos<br />
buscando entre J2 y las cantida<strong>de</strong>s (a, f, M, ω), hay que notar que en las ecuaciones (3.8) aparecen<br />
términos <strong>de</strong> muy distinto or<strong>de</strong>n <strong>de</strong> magnitud, siendo algunos <strong>de</strong> ellos tan pequeños que pue<strong>de</strong>n<br />
<strong>de</strong>spreciarse. Por ello, antes <strong>de</strong> continuar vamos a realizar la aproximaciones pertinentes, para<br />
eliminar los términos <strong>de</strong> or<strong>de</strong>n superior a f 2 <strong>de</strong> las ecuaciones (3.8), pues la contribución <strong>de</strong> estos<br />
términos en dichas fórmulas pue<strong>de</strong> consi<strong>de</strong>rarse <strong>de</strong>spreciable (Torge, 1991).<br />
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