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Movimiento Kepleriano Ley horario del movimiento (1) Conocemos el movimiento de un cuerpo P atraído por otro S, pero todavía falta por determinar en qué lugar de su órbita se encontrará el cuerpo P en un instante de tiempo t → „ley horario“: La posición de la partícula en cada instante viene dada por sus coordenadas polares r y f → conocida la variación de éstas con el tiempo, conoceremos la última integral del problema → quedará resuelto el problema Partiendo de las soluciones (cónicas) de las ecuaciones del movimiento (1), se puede obtener por derivación, y teniendo en cuenta la ley de las áreas (17), una ecuación que nos dará la veriación horaria de r con respecto al tiempo en función de la anomalia verdadera:
Movimiento Kepleriano Ley horario del movimiento (2) → Por otro parte, integrando (17), obtenemos la evolución de f con el tiempo y, por tanto, la buscada ley horario del movimiento: Definiendo una variable independiente s (pseudo-tiempo) mediante la „ecuación de Sundman“: Tomando como origen del nuevo tiempo el instante T de paso del punto P por el periastro, sale la relación (20): (donde s(T) = 0).
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