capitulo 6.circulación y vorticidad. - DGEO
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∆C<br />
=<br />
∂v<br />
∂x<br />
∂u<br />
∂y<br />
x0<br />
+ ∆x<br />
y0<br />
+ ∆y<br />
x0<br />
y0<br />
∫ u0dx<br />
+ ∫ ( v0<br />
+ ∆x )dy + ∫ ( u + ∆ +<br />
x<br />
y<br />
x +∆x<br />
0<br />
y )dx ∫y<br />
+ ∆<br />
0<br />
0<br />
0<br />
0<br />
y<br />
v<br />
0<br />
dy<br />
⎛ ∂v<br />
∆ C = ⎜<br />
⎝ ∂x<br />
∂u<br />
⎞<br />
− ⎟∆x∆y<br />
∂y<br />
⎠<br />
Recordemos que la componente vertical de la <strong>vorticidad</strong> ζ es<br />
∂v<br />
ζ =<br />
∂x<br />
∂u<br />
−<br />
∂y<br />
≡ kˆ<br />
⋅ ∇<br />
r<br />
×<br />
H<br />
v H<br />
Como ∆A = ∆x ∆y, se tiene que:<br />
∆C = ζ ∆A<br />
Cuando ∆ → 0, la suma de todas las contribuciones de ∆C da la<br />
circulación en torno a Γ, que es:<br />
C = ∫∫ ζdA<br />
≡ ∫<br />
kˆ ⋅ ∇<br />
A A H<br />
r<br />
× vdA<br />
que dice que la circulación es igual a la integral de área de la <strong>vorticidad</strong>,<br />
cuando se considera un área que encierra la curva Γ.<br />
En forma más general, la relación entre la circulación y la <strong>vorticidad</strong>, se<br />
puede obtener aplicando el teorema de Stokes al campo de velocidad:<br />
C =<br />
∫<br />
Γ<br />
r r<br />
v ⋅ dr =<br />
∫<br />
r<br />
∇ × v ⋅ nˆ dA<br />
A<br />
Para un área finita, la circulación dividida por el área da el promedio de<br />
la componente normal de la <strong>vorticidad</strong> en esa región. La <strong>vorticidad</strong> se puede<br />
considerar como una medida de la velocidad angular local del fluido, es el<br />
doble de su velocidad angular.<br />
4<br />
Cap. 6