Capítulo 13. Calor y la primera ley de - DGEO
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Cap. <strong>13.</strong> <strong>Calor</strong> y <strong>la</strong> Primera Ley <strong>de</strong> <strong>la</strong> Termodinámica<br />
Solución: usando <strong>la</strong> <strong>de</strong>finición <strong>de</strong>l trabajo termodinámico:<br />
W =<br />
3<br />
α<br />
W<br />
=<br />
∫<br />
V<br />
V<br />
i<br />
f<br />
PdV<br />
=<br />
∫<br />
V<br />
V<br />
i<br />
f<br />
αV<br />
383<br />
2<br />
dV<br />
= α<br />
∫<br />
V<br />
V<br />
i<br />
f<br />
V<br />
2<br />
dV<br />
5 atm<br />
3 3<br />
6<br />
m 3 3 3 3<br />
3<br />
( V −V<br />
) = [ ( 2m<br />
) − ( 1m<br />
) ] = 11.<br />
7(<br />
atm)(<br />
m )<br />
f<br />
i<br />
3<br />
5<br />
3 1.<br />
01×<br />
10 Pa<br />
W = 11 . 7(<br />
atm)(<br />
m ) ×<br />
= 1.<br />
2×<br />
10<br />
1atm<br />
<strong>13.</strong>6 PRIMERA LEY DE LA TERMODINAMICA.<br />
En mecánica <strong>la</strong> energía se conserva si <strong>la</strong>s fuerzas son conservativas y no actúan<br />
fuerzas como <strong>la</strong> fricción. En ese mo<strong>de</strong>lo no se incluyeron los cambios <strong>de</strong><br />
energía interna <strong>de</strong>l sistema. La <strong>primera</strong> <strong>ley</strong> <strong>de</strong> <strong>la</strong> termodinámica es una generalización<br />
<strong>de</strong> <strong>la</strong> <strong>ley</strong> <strong>de</strong> conservación <strong>de</strong> <strong>la</strong> energía que incluye los posibles<br />
cambios en <strong>la</strong> energía interna. Es una <strong>ley</strong> válida en todo el Universo y se<br />
pue<strong>de</strong> aplicar a todos los tipos <strong>de</strong> procesos, permite <strong>la</strong> conexión entre el mundo<br />
macroscópico con el microscópico.<br />
La energía se pue<strong>de</strong> intercambiar entre un sistema y sus alre<strong>de</strong>dores <strong>de</strong> dos<br />
formas. Una es realizando trabajo por o sobre el sistema, consi<strong>de</strong>rando <strong>la</strong> medición<br />
<strong>de</strong> <strong>la</strong>s variables macroscópicas tales como presión, volumen y temperatura.<br />
La otra forma es por transferencia <strong>de</strong> calor, <strong>la</strong> que se realiza a esca<strong>la</strong> microscópica.<br />
Consi<strong>de</strong>rar un sistema termodinámico don<strong>de</strong> se produce un cambio <strong>de</strong>s<strong>de</strong> un<br />
estado inicial i a otro final f, en el cual se absorbe o libera una cantidad Q <strong>de</strong><br />
calor y se realiza trabajo W por o sobre el sistema. Si se mi<strong>de</strong> experimentalmente<br />
<strong>la</strong> cantidad Q – W para diferentes procesos que se realicen para ir <strong>de</strong>s<strong>de</strong><br />
el estado inicial al estado final, se encuentra que su valor no cambia, a esta<br />
diferencia <strong>de</strong> Q – W se le l<strong>la</strong>ma cambio <strong>de</strong> energía interna <strong>de</strong>l sistema. Aunque<br />
por separados Q y W <strong>de</strong>pen<strong>de</strong>n <strong>de</strong> <strong>la</strong> trayectoria, <strong>la</strong> cantidad Q – W, esto<br />
es, el cambio <strong>de</strong> energía interna es in<strong>de</strong>pendiente <strong>de</strong> <strong>la</strong> trayectoria o <strong>de</strong>l proceso<br />
que se realice para ir <strong>de</strong>s<strong>de</strong> el estado inicial al estado final. Por esta razón<br />
se consi<strong>de</strong>ra a <strong>la</strong> energía interna como una función <strong>de</strong> estado, que se mi<strong>de</strong> en J<br />
6<br />
J