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2 Chapitre 1 : Introduction générale<br />
DFT, et en particulier le problème résolu par l'algorithme MDD. Une seconde section<br />
sert à présenter l'algorithme lui-même et à annoncer les principaux résultats obtenus<br />
au cours de cette thèse.<br />
Dans tout le document, on note :<br />
M n,m l'ensemble des matrices réelles à n lignes et m colonnes,<br />
M n S l'ensemble des matrices symétriques réelles d'ordre n.<br />
1.1 Résolution numérique des modèles Hartree-Fock<br />
et Kohn-Sham<br />
Pour un ensemble d'atomes ayant des positions données et comportant au total<br />
N électrons, les modèles DFT et HF permettent de calculer l'énergie et les forces à<br />
partir de la minimisation d'une fonctionnelle, appelée énergie totale, de la forme :<br />
E(φ 1 , . . . , φ N ), (1.1)<br />
faisant apparaître N fonctions φ i ∈ H 1 (IR 3 ) appelées les orbitales moléculaires du<br />
système, et soumises aux contraintes :<br />
∫<br />
φ i φ j = δ ij , ∀ 1 ≤ i, j ≤ N. (1.2)<br />
IR 3<br />
Bien que ces modèles puissent se formuler mathématiquement de la même manière<br />
et soient tous deux dérivés de l'équation de Schrödinger pour les N électrons du<br />
système, ils dièrent nettement sur le contenu physique et les performances. <strong>Le</strong>s<br />
détails mathématiques de leur construction sont exposés dans [1]. On peut résumer<br />
grossièrement en disant que :<br />
le modèle Hartree-Fock est variationnel : on minimise l'énergie exacte (donnée<br />
par le modèle de Schrödinger) sur un sous-ensemble strictement plus petit que<br />
l'ensemble des fonctions d'ondes à N électrons,<br />
dans le modèle de Kohn-Sham, on récrit l'équation de Schrödinger sous une<br />
forme équivalente qui ne fait intervenir qu'une fonction inconnue ρ ∈ L 1 (IR 3 ),<br />
la densité électronique. <strong>Le</strong>s approximations sont faites sur l'opérateur intervenant<br />
dans cette nouvelle équation en ρ : la fonctionnelle de la densité. Beaucoup<br />
de fonctionnelles ont été construites en pratique à partir d'arguments<br />
physiques [3].<br />
<strong>Le</strong>s deux modèles font intervenir de manière essentielle la densité électronique, qu'ils<br />
dénissent par la formule :<br />
N∑<br />
ρ(x) = [φ i (x)] 2 . (1.3)<br />
i=1<br />
<strong>Le</strong>s fonctions φ i sont parfois discrétisées par diérences nies [21, 26], ce qui<br />
permet de mettre en ÷uvre des stratégies multigrilles [27], mais dans la grande