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4 Chapitre 1 : Introduction générale<br />
E xc (D) est l'énergie d'échange-corrélation. Cette fonctionnelle est généralement non<br />
convexe et non linéaire; par exemple, pour une fonctionnelle de type LDA [3]<br />
∫<br />
( )<br />
E xc (D) = ρ(x)ε LDA<br />
xc ρ(x) dx avec ρ(x) = 2<br />
IR 3<br />
∑N b<br />
µ,ν=1<br />
D µν χ µ (x)χ ν (x). (1.7)<br />
<strong>Le</strong>s coecients (µν|κλ) sont appelés intégrales biélectroniques. <strong>Le</strong>ur calcul est a<br />
priori de complexité O(Nb 4<br />
L'énergie ).<br />
E d ne dépend que de la matrice D = CC t , appelée matrice densité. Ceci<br />
est la conséquence de l'invariance de l'énergie de Hartree-Fock et de Kohn-Sham (1.1)<br />
par transformation orthogonale des φ i . An de s'aranchir de cette dégénérescence,<br />
on peut écrire (1.5) sous la forme équivalente :<br />
inf<br />
{<br />
E d (D), D ∈ M N b<br />
S , DSD = D, Tr(DS) = N }<br />
(1.8)<br />
Une simplication largement répandue en pratique (essentiellement pour les calculs<br />
de DFT) consiste à ne pas simuler tous les électrons du système (on se restreint<br />
aux électrons de valence des atomes) et à représenter l'eet des électrons<br />
manquant par une contribution supplémentaire dans E d , appelée pseudo-potentiel.<br />
Cette approximation n'est ni utilisée ni étudiée dans ce travail. Une présentation<br />
mathématique en est donnée dans la thèse de M. Barrault [6].<br />
Plusieurs algorithmes sont utilisés en pratique pour résoudre le problème (1.5),<br />
consistant :<br />
soit à résoudre les équations d'Euler-Lagrange associées,<br />
soit à minimiser directement la fonctionnelle E d .<br />
Une revue de ces algorithmes, avec leur analyse mathématique, est donnée dans<br />
[1]. <strong>Le</strong>s logiciels les plus utilisés sont basés sur la résolution des équations d'Euler-<br />
Lagrange, mais la recherche de nouveaux algorithmes de minimisation directe est<br />
toujours active [65, 77, 112], l'un d'eux ayant été récemment implémenté dans le<br />
logiciel BigDFT [82].<br />
On précise maintenant les équations d'Euler-Lagrange associées au problème<br />
(1.5).<br />
La contrainte dans (1.5) étant symétrique, la matrice des multiplicateurs de<br />
Lagrange l'est aussi. On peut utiliser cette remarque pour construire, à partir de<br />
tout point critique de (1.5) un point critique C de même énergie et vériant : il<br />
existe une matrice diagonale E d'ordre N telle que :<br />
⎧<br />
⎨<br />
⎩<br />
F (D)C = SCE, E = Diag(ɛ 1 , . . . , ɛ N ),<br />
C t SC = I N ,<br />
D = CC t .<br />
(1.9)