rapport d'activités 2003-2008 - RQMP
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Propriétés élastiques de supraconducteurs organiques<br />
quasi-1D et -2D<br />
Chercheurs : Mario Poirier, Kim Doan Truong et Claude Bourbonnais<br />
Collaborateurs : K. Bechgaard (Danemark); P. Auban-Senzier et D. Jérome (Orsay)<br />
Étudiants : Alexandre Langlois et Maxime Dion<br />
Contact : Mario Poirier; mario.poirier@usherbrooke.ca<br />
Nous utilisons une technique de vélocité et atténuation ultrasonores pour caractériser le diagramme<br />
de phases pression-température, de supraconducteurs organiques. Dans ces matériaux, les<br />
ondes élastiques se couplent facilement aux degrés de liberté de charge et de spin. Dans le<br />
k-(BEDT-TTF) 2 Cu[N(CN) 2 ]Br quasi-2D, nous avons identifié une séparation de phases entre le<br />
magnétisme et la supraconductivité à basse température, ce qui pourrait expliquer la controverse<br />
au sujet de la symétrie du paramètre d’ordre supraconducteur dans ces systèmes. La mesure de<br />
l’atténuation ultrasonore dans le (TMTSF) 2 (ClO 4 ) (1-x) (ReO 4 ) x nous permettra d’y identifier la symétrie<br />
du paramètre d’ordre.<br />
L’atténuation ultrasonore est un outil puissant pour sonder la<br />
symétrie de l’ordre de paramètre, à cause de sa sensibilité<br />
angulaire. Dans les conducteurs organiques, les résultats expérimentaux<br />
contradictoires alimentent cependant une controverse<br />
à ce sujet. La technique ultrasonore n’avait jamais été<br />
utilisée dans ces matériaux, car les échantillons sont petits et<br />
friables. Nous avons réussi, il y a quelques années, à adapter la<br />
technique, et à déterminer le diagramme de phases de composés<br />
2D k-(ET 2)X (Figure 1). À pression ambiante, le composé<br />
où X = Cu[N(CN) 2]Br est métallique (portion de droite du<br />
diagramme), ce qui laisse présager qu’il s’agirait d’un système<br />
idéal pour étudier le paramètre d’ordre supraconducteur.<br />
Dans les conducteurs organiques 1D (TMTSF) 2ClO 4, la supraconductivité<br />
apparaît à des températures inférieures à 1,2 K,<br />
lorsque le cristal est refroidi très lentement. Il a été suggéré<br />
que la supraconductivité de type-p prévaut dans ce système,<br />
quoique les résultats expérimentaux soient controversés. Il<br />
importe donc d’y identifier le paramètre d’ordre : des travaux<br />
sont donc en cours pour déterminer la symétrie par l’atténuation<br />
ultrasonore. Des expériences de conductivité micro-onde<br />
sont également poursuivies, à l’aide d’un réfrigérateur à dilution,<br />
pour déterminer la dépendance vis-à-vis de la température,<br />
de la longueur de pénétration magnétique. Pour faire<br />
ces expériences, nous disposons d’un aimant de 18 Teslas,<br />
d’une chambre à température variable (Variable Temperature<br />
Insert - VTI), entre 2 et 300 K, ainsi que d’un réfrigérateur à<br />
dilution pouvant atteindre la température de 20 mK. De plus,<br />
comme les composés organiques sont très compressibles,<br />
nous disposons de cellules à haute pression (liquide et à gaz) à<br />
une pression maximale de 12 KBar.<br />
Récemment, nous avons pu finalement mesurer l’atténuation<br />
de l’état supraconducteur (12 K) en fonction de la température.<br />
Nous avons démontré que, contrairement à qui était généralement<br />
admis, il existe une séparation de phases dans ce<br />
composé. En effet, en utilisant différents cycles thermiques et<br />
sous différents champs magnétiques, nous avons déterminé<br />
qu’une phase antiferromagnétique à 15 K est en compétition<br />
avec l’état supraconducteur à 12 K. Le phénomène d’hystérésis<br />
est aussi observé, et l’interaction des deux phases aux<br />
frontières de domaine empêche de déterminer clairement la<br />
symétrie du paramètre d’ordre. Les anomalies de la vitesse<br />
pour différentes polarisations des ultrasons suggèrent cependant<br />
qu’il s’agirait d’un mélange de composantes de type-s et<br />
-d. Nous étudions présentement le composé où X = Cu(SCN) 2,<br />
situé plus profondément dans la phase métallique, et pour<br />
lequel on ne s’attend pas à observer de séparation de phases.<br />
Figure 1. Diagramme de phases pression-température de k-(ET 2)Cu[N(CN) 2Cl à<br />
partir d’anomalies de vélocité ultrasonique.<br />
Références<br />
• “Competition between magnetism and superconductivity in the organic metal<br />
k-(BEDT-TTF) 2Cu[N(CN) 2]Br”, D. Fournier, M. Poirier et K.D. Truong,<br />
Phys. Rev. 76, 054509 (2007).<br />
• “Magnetoelastic coupling in hexagonal multiferroic YMnO 3 using ultrasound<br />
measurements”, M. Poirier, F. Laliberté, L. Pinsard-Gaudart et A. Revcolevschi,<br />
Phys. Rev. B 76, 174426 (2007).<br />
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