STUDIO DEL BOSONE DI HIGGS NEL CANALE γγ CON IL ...

90 Studio mediante simulazione del decadimento H → γγ
coordinate, dalla (3.2), semplice trigonometria fornisce le relazioni 2
E = pT cosh η
px = pT cosφ
py = pT sin φ
Note tutte le componenti si è applicata la formula
mγγ =
pz = pT sinh η (3.5)
(E1 + E2) 2 − (p1x + p2x) 2 − (p1y + p2y) 2 − (p1z + p2z) 2 (3.6)
Oltre alla determinazione e rappresentazione mediante istogramma della distribuzione
della massa ricostruita, sono stati esaminati i singoli contributi
dovuto ai tre casi precedentemente considerati: nessuna conversione, singola
conversione e doppia conversione dei fotoni. Ecco i risultati dell’analisi, sia
nel caso di simulazione con i file TDR, sia con i file DC1.
1. Calcolo della massa utilizzando tutti gli eventi generati. La figura 3.18
mostra la distribuzione della massa ricostruita mHrec per eventi con
massa dell’Higgs generato pari a 100 GeV. Il valore medio della massa
ricostruita risulta mHrec = 98, 94±2, 52 GeV. Lo scostamento dal valore
nominale di 100 GeV è imputabile agli eventi in cui almeno un fotone
ha subito conversione.
2. Criterio del cono. In un secondo momento sono stati scartati tutti
gli eventi in cui la distanza ∆R tra cluster e fotone generato risultava
maggiore di un fissato valore di taglio rispetto alla direzione vera del
fotone generato. Tale valore è inserito nel codice del programma come
parametro modificabile a piacimento, in modo da garantire la più ampia
possibilità di scelta. Nel nostro caso, se entrambi i fotoni soddisfano
la condizione ∆R < 0,1, ovvero se il cluster cade in uno stretto cono
attorno alla direzione del fotone associato, allora l’evento è accettato e
la massa invariante calcolata. La figura 3.19 mostra il picco della massa
ricostruita. Rispetto al caso 1. solo lo 0,68 % circa degli eventi risulta
escluso, e la massa ricostruita risulta essere mHrec = 98, 94±2, 52 GeV.
L’effetto del taglio sul valore di ∆R è evidente nel caso dei file TDR,
mentra sembra essere ininfluente per i file DC1.
3. Effetto della regione del crack. Successivamente è stato studiato l’effetto
di questa parte tra barrel ed end-cap e tra le due metà del barrel.
2 vd. Appendice A, pagina 143.