Obra Completa - Universidade de Coimbra
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23<br />
Logo, em qualquer ponto <strong>de</strong> um fluido em movimento, a relação<br />
entre a differença <strong>de</strong> duas acções moleculares normaes quaes-<br />
quer, rectangulares entre si, e a das velocida<strong>de</strong>s <strong>de</strong> dilatação<br />
correspon<strong>de</strong>ntes, é constante e egual ao dobro da que existe<br />
entre as acções tangenciaes e as velocida<strong>de</strong>s <strong>de</strong> escorregamento<br />
que lhe correspon<strong>de</strong>m.<br />
De (15) tira-se<br />
, ^ du ^ dv n dw ^<br />
pxx = - p + 2 t —, pyy = - p + 2 c — , ^ z = -p + 2 e — ,<br />
sendo<br />
" (16)<br />
(dv dto\ ídw du\ / du dv\ \<br />
1 , , 2 1 (du dv duA<br />
P= 3<br />
+<br />
ou, atten<strong>de</strong>ndo a (9),<br />
' 1 Z ,<br />
P= ^ {pxx +p,jy + Pzz)-<br />
Este coefficiente p representa não a pressão hydrostatica, mas<br />
a que se exerceria no ponto x, y, z do fluido, se as moléculas<br />
per<strong>de</strong>ssem instantaneamente a sua velocida<strong>de</strong>. Este terço da<br />
somma das tres acções moleculares normaes, constante para<br />
todos os systemas <strong>de</strong> eixos orthogonaes, é a parte das que sub-<br />
sistiriam se o altrito não fosse nullo; o seu valor é funcção não<br />
só da acção da gravida<strong>de</strong>, como a pressão hydrostatica, mas<br />
ainda das forças <strong>de</strong> inércia. E este valor <strong>de</strong> p que <strong>de</strong>signaremos<br />
pelo nome <strong>de</strong> pressão.