Obra Completa - Universidade de Coimbra
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31<br />
Ora, o segundo membro é a <strong>de</strong>rivada total <strong>de</strong> rV, tomada ao<br />
longo da trajectória <strong>de</strong> uma molécula, isto é, da <strong>de</strong>rivada que se<br />
Y<br />
obtém fazendo variar t <strong>de</strong> dt, r <strong>de</strong> adt, ô <strong>de</strong> — dt, z <strong>de</strong> wdt.<br />
Multiplicando por dt e <strong>de</strong>signando por ro, Vo os valores <strong>de</strong> r, V<br />
relativos á molécula consi<strong>de</strong>rada no instante í = 0, vem<br />
rV = T0V0+ \ f{i)dt.<br />
J o<br />
Se ou f[t) é nulla, esta equação exprime que o principio<br />
da conservação das areas é applicavel, em relação a um eixo ver-<br />
tical, ao movimento das moléculas <strong>de</strong> um tluido perfeito, se a<br />
pressão é em cada instante idêntica em todos os pontos <strong>de</strong> uma<br />
circumfereucia qualquer <strong>de</strong>scripta no plano normal ao eixo e com<br />
o centro no ponto <strong>de</strong> intersecção d'este com o plano consi<strong>de</strong>rado.<br />
Este resultado era fácil <strong>de</strong> prever, por ser cada molécula apenas<br />
sollicitada por uma força que passa constantemente pelo eixo.<br />
Y<br />
Notando que — = u>, velocida<strong>de</strong> angular, a equação prece<strong>de</strong>nte<br />
torna-se<br />
r OJ = T-W11.<br />
Logo, na hypothese consi<strong>de</strong>rada, a velocida<strong>de</strong> angular <strong>de</strong> uma<br />
molécula varia cm razão inversa do quadrado da distancia ao<br />
eixo.<br />
Suppondo s diferente <strong>de</strong> zero e ~ = O, as equações (20)<br />
r