Deschide PDF - Bp-soroca.md

More documents

Recommendations

Info

2.6 Exprimarea matematică a PT 1 pentru sisteme închise Ansamblul format de un sistem termodinamic închis şi mediul exterior formează un sistem izolat. Conform PT 1, energia acestui ansamblu se menţine constantă. Deci, energia schimbată de un sistem închis cu mediu sub formă de căldură şi lucru mecanic trebuie să se regăsească în variaţia energiei interne a sistemului. Ţinând cont de convenţia de semne, pentru o transformare dintr-o stare 1 în starea 2: U2 - U1 = Q12 - L12 unde L12 = lucru mecanic exterior, pentru că sistemul este închis Pt. 1 kg: u2 - u1 = q12 - l12 Pentru o transformare elementară: du = δ q - δ l = δ q - p dv δ q = du + p dv (2.3) Din definiţia entalpiei i = u + pv şi relaţia (2.3) rezultă: δ q = du + p dv = d(i - pv) + p dv = di - d(pv) + p dv = di - p dv - v dp + p dv = = di - v dp adică δ q = di - v dp (2.4) Relaţiile (2.3) şi (2.4) reprezintă expresiile matematice ale PT 1 cele mai utilizate, scrise sub formă diferenţială. 2.7 Exprimarea matematică a PT 1 pentru sisteme deschise Se consideră un sistem deschis, de exemplu o maşină termică prin care circulă în permanenţă un agent de lucru şi care schimbă cu mediul exterior energie sub formă de căldură şi lucru mecanic tehnic (lucrul mecanic la arborele unei maşini termice este lucrul mecanic tehnic). 1 2 h 1 Q 12 h 2 p 1V 1T 1w 1 maşină termică p 2V 2T 2w 2 Figura 2.8 Conform legii generale a conservării energiei: E2 - E1 = ES 16 Lt 12 (2.5)
unde: E1, E2 = energia totală a agentului la intrarea, respectiv ieşirea din sistem iar Es = suma energiilor schimbate cu mediul exterior. Energia agentului de lucru la intrarea sau ieşirea din sistem este formată din suma energiilor pe care le posedă: - energia internă U = m u - energia cinetică Ec = m w 2 / 2 - energia potenţială Ep = m g h - lucrul mecanic de deplasare a masei de fluid din secţiunea respectivă Ld = p V = m p v Observaţie: Ld este o mărime de stare care caracterizează nivelul energetic al agentului de lucru într-o stare şi nu este o mărime de transformare a energiei. deci: ⎟ 2 ⎛ 2 w w ⎞ E = U + m ⋅ + mgh + pV = m⎜ ⎜ u + + gh + pv 2 ⎝ 2 ⎠ E = Q − L iar s 12 t12 Din relaţia (2.5) rezultă: ⎛ 2 2 w ⎞ ⎛ 2 w ⎞ 1 m⎜u 2 gh 2 p2v ⎟ 2 m⎜u1 gh1 p1v ⎟ ⎜ + + + − 1 = Q12 − L 2 ⎟ ⎜ + + + 2 ⎟ ⎝ ⎠ ⎝ ⎠ i = u + pv dar Pentru 1 kg de agent de lucru: w − w q12 t12 2 1 2 − 2 2 2 2 1 − l = i − i + + g( h h ) (2.6) 1 Relaţia (2.6) reprezintă expresia matematică a PT 1 pentru sisteme deschise. Dacă frecarea nu poate fi neglijată: w − w q12 − lt12 ± lf = i2 − i1 + + g 2 − 2 2 2 2 1 ( h h ) 2.8 Procese staţionare în sisteme deschise 1 Cele mai multe maşini şi aparate termice, de exemplu turbinele, compresoarele, schimbătoarele de căldură, conductele, reprezintă din punct de vedere termodinamic sisteme deschise. În tratarea acestor sisteme se presupune că procesul din sistem este un proces staţionar. Un proces staţionar se caracterizează prin faptul că mărimile de stare ale fluidului nu variază în timp într-un anumit punct al sistemului. Dacă la sistemele închise starea iniţială şi finală se succed în timp, la sistemele deschise toate stările fluidului există concomitent , însă în diferite puncte ale spaţiului. Procesele staţionare ale sistemelor termodinamice deschise pot fi împărţite în două categorii: 1) Procese de curgere = procese în care nu se schimbă energie sub formă de lucru mecanic cu mediul. 17 t12
Page 1 and 2: CUPRINS Cuvânt înainte 1. Noţiun
Page 3 and 4: 1. NOŢIUNI INTRODUCTIVE 1.1 Obiect
Page 5 and 6: Mărimile de stare care îşi modif
Page 7 and 8: enunţurile şi expresiile matemati
Page 9 and 10: Figura 2.2 Convenţia de semn: L >
Page 11 and 12: p 1V 1T 1 1 Lt 12 maşină termică
Page 13: Pentru o transformare elementară,
Page 17 and 18: sau du di ⎛∂u ⎞ ⎛ ∂u ⎞
Page 19 and 20: Rezultă relaţia pentru masa de su
Page 21 and 22: Din relaţia 3.1: m = n Mi şi din
Page 23 and 24: Figura 3.3 3.4 Transformările simp
Page 25 and 26: Figura 3.6 În relaţia p1 V1 = p2
Page 27 and 28: Reprezentarea grafică Figura 3.8 S
Page 29 and 30: legea Dalton ∑pi = T ∑miR i ⇒
Page 31 and 32: Adică, pentru o transformare cicli
Page 33 and 34: δQ Limita sumei este de fapt integ
Page 35 and 36: Figura 4.5 Se consideră evoluţia
Page 37 and 38: ⇒ dU = mcvdT (4.10) dI = mcpdT (4
Page 39 and 40: Δ s = s2 - s1 = 0 δ q = 0 (cu med
Page 41 and 42: Exemplu: pentru calculul turbinelor
Page 43 and 44: 5.1.2 Ecuaţiile calorice de stare
Page 45 and 46: presiune p, va exista o temperatur
Page 47 and 48: Figura 5.5 Procesul de vaporizare e
Page 49 and 50: Figura 5.7 5.2.3 Determinarea mări
Page 51 and 52: Figura 5.10 5.2.4 Transformările d
Page 53 and 54: ⇒ 1 2 1 [ ( ) ( ) ] v ' x v " v '
Page 55 and 56: Laminarea este o transformare ireve
Page 57 and 58: T i 1 4 3 5 p 2 6 2 2 irev i 2irev
Page 59 and 60: presiunea parţială pv creşte şi
Page 61 and 62: ⎡ W ⎤ Factorul de proporţional
Page 63 and 64: ) Perete cilindric de lungime mare
Page 65 and 66:
Dacă mişcarea fluidului este cauz
Page 67 and 68:
Fenomenul are sens dublu. Astfel, u
Page 69 and 70:
unde ε 12 = factorul mutual de emi
Page 71 and 72:
⎧ • ⎪ q t f − t = 1 1 ⎪
Page 73 and 74:
Din punct de vedere funcţional, nu
Page 75 and 76:
Δ t Δt = t − t m m1 m2 t1′ +
Page 77 and 78:
Rezultă 32 kg S + 1kmol O →1 kmo
Page 79 and 80:
a2. compresoare cu piston etajat a3
Page 81 and 82:
PMI Figura 8.4 Fazele funcţionări
Page 83 and 84:
Din (8.4) ⇒ ⎛ 0 = 1− ε ⎜ 0
Page 85 and 86:
dK = dK = r× c ⋅dm = r c cos α
Page 87 and 88:
Figura 9.1 2 - 3 = condensare izoba
Page 89 and 90:
2 - 2′ - 3 = răcirea vaporilor (
Page 91 and 92:
În compresor fluidul de lucru este
Page 93 and 94:
Deoarece în cilindru nu evoluează
Page 95 and 96:
Lf = lucrul mecanic de frecare Lsa
show all

Deschide PDF - Bp-soroca.md

You also want an ePaper? Increase the reach of your titles

Delete template?

Save as template?