Deschide PDF - Bp-soroca.md
Deschide PDF - Bp-soroca.md
Deschide PDF - Bp-soroca.md
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
Relaţia (5.8) permite calculul entalpiei dacă se cunoaşte cp şi ecuaţia termică de stare a<br />
gazului real necesară calculării derivatei parţiale (ecuaţia termică de stare a gazului real la cursul de<br />
fizică; exemplu ecuaţia Van der Waals).<br />
5.1.3 Laminarea (strangularea) adiabatică a gazelor reale. Efectul Joule - Thomson<br />
Laminarea adiabatică este procesul de curgere a unui gaz printr-un orificiu cu secţiune<br />
mult mai mică decât secţiunile de curgere din amonte şi aval.<br />
Figura 5.2<br />
p > p<br />
1<br />
2<br />
i = constant<br />
(pentru gaze reale)<br />
Este un proces ireversibil caracterizat prin scăderea presiunii şi menţinerea constantă a<br />
entalpiei. Fiind un proces ireversibil, entropia gazului creşte.<br />
Pentru gaze ideale, entalpia este funcţie doar de temperatură (di =cpdT). Deoarece în cazul<br />
laminării entalpia i = const, rezultă că T = const, deci laminarea gazelor ideale se desfăşoară<br />
izotermic.<br />
În cazul gazelor reale, laminarea este însoţită în general de modificarea temperaturii.<br />
Variaţia temperaturii gazelor reale în cursul procesului de laminare adiabatică se numeşte<br />
efect Joule-Thomson.<br />
laminare ⇒ di = 0 , din (5.8) ⇒<br />
⇒<br />
⎡ ⎛ ∂v<br />
⎞ ⎤<br />
0 = cpdT<br />
+ ⎢v<br />
−T⎜<br />
⎟ ⎥dp<br />
⎢⎣<br />
⎝∂T<br />
⎠p<br />
⎥⎦<br />
1 v<br />
dT T<br />
cp<br />
T p<br />
v dp<br />
⎥ ⎥<br />
⎡ ⎛ ∂ ⎞<br />
= ⎢ ⎜ ⎟<br />
⎢⎣<br />
⎝∂<br />
⎠<br />
⎤<br />
−<br />
⎦<br />
T2<br />
p2<br />
1 ⎡ ⎛ ∂v<br />
⎞ ⎤<br />
T1<br />
= ∫ ⎢T⎜<br />
⎟ − v⎥dp<br />
c T<br />
p p ⎢⎣<br />
⎝ ∂ ⎠p<br />
⎥⎦<br />
− (5.9)<br />
În procesul de laminare, presiunea p scade ⇔ dp < 0. Deci semnul variaţiei de temperatură<br />
va fi dat de semnul expresiei din paranteza dreaptă a relaţiei (5.9):<br />
2 1 T T < ⎛ ∂v<br />
⎞<br />
⎛ ∂v<br />
⎞ v<br />
dacă T⎜<br />
⎟ − v > 0 ⇔ ⎜ ⎟ ><br />
⎝ ∂T<br />
⎠<br />
⎝ ∂T<br />
⎠ T<br />
, efect J-T pozitiv (gazul se răceşte).<br />
⎛ ∂v<br />
⎞<br />
T 2 > T1<br />
dacă ⎜ ⎟<br />
⎝∂T<br />
⎠<br />
2 1 T T = ⎛ ∂v<br />
⎞<br />
dacă ⎜ ⎟<br />
⎝∂T<br />
⎠<br />
p<br />
p<br />
p<br />
<<br />
=<br />
v<br />
T<br />
v<br />
T<br />
p<br />
, efect J-T negativ (gazul se încălzeşte).<br />
1<br />
(5.10)<br />
În acest caz (T1=T2), gazul real se comportă ca un gaz ideal. Derivata parţială din relaţia<br />
(5.10) se face la p = const. Pentru fiecare presiune a gazului real, relaţia (5.10) împreună cu ecuaţia<br />
termică de stare reprezintă un sistem de 2 ecuaţii cu 2 necunoscute v şi T. Deci, pentru fiecare<br />
46