MIOARA HAPENCIUC

Fenomene în conductele de transport pneumatic 27
Curbă de la verticală în sus la orizontală
v
me
2µ
θ
{ 3µ
+ e m [( 2µ
−1)
sinθ
− 3µ
cosθ
]}
2 2
µ mθ
2 Rg
= e
− vmi
+
2 m
m
m
4µ
+ 1
(2.37)
m
Relaţia (2.37) este valabilă numai pentru
2
vme
g sin θ < .
R
Curbă de la orizontală la vericală în jos
2 2µ
θ
{( 2µ
−1) + e m [( 2µ
−1)
cosθ
3µ
sinθ
]}
µ mθ
2 2Rg
2
v me = e
− vmi
−
2 m
m + m
4µ
+ 1
(2.38)
m
vme
Relaţia (2.38) este valabilă numai pentru g cos θ < .
R
Curbă de la verticală în jos la orizontală
2
v
me
= e
−µ
mθ
v
2
mi
Rg
−
2
4µ
+ 1
−µ
θ
{ 3µ
− e m [( 2µ
−1)
sin θ − 3µ
cosθ
]}
2 2
m
m
m
m
(2.39)
Calculele efectuate arată că pentru zone curbe de la orizontală în sus,
pierderea de presiune, respectiv căderea de viteză, este mai mică pentru raze de
curbură mici. Din contră, pentru curbe de la verticală în sus la orizontală, o rază de
curbură mare este mai favorabilă. În ultimul caz, căderea de viteză este minimă, dacă
de-alungul conductei se respectă condiţia:
2
vm
g sinθ
≈
R
sau
2
vm
R ≈
g ⋅ sinθ
Măsurările făcute la o instalaţie experimentală arată o bună concordanţă între
teorie şi realitate.
2.5.3 Viteza de regim a materialului
Viteza de plutire a particulelor, în cazul în care acestea stau pe loc şi curentul
de aer este ascendent, sau viteza de cădere liberă în cazul în care ea devine staţionară