utveckling av modeller för dynamiska svarsfunktioner i turbinrotorer
utveckling av modeller för dynamiska svarsfunktioner i turbinrotorer
utveckling av modeller för dynamiska svarsfunktioner i turbinrotorer
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
4.2.3 Specifik dämpningskapacitet<br />
Ett materials specifika dämpningskapacitet definieras <strong>av</strong> <strong>för</strong>hållandet mellan energin som<br />
dissiperas genom dämpning under en cykel, D, och den totala töjningsenergin i materialet vid<br />
maximal töjningsamplitud, Umax. Detta ger en dimensionslös faktor Ψ som indikerar graden<br />
<strong>av</strong> hysteretisk dämpning i materialet.<br />
26<br />
D<br />
Ψ =<br />
(4.29)<br />
U<br />
max<br />
Med <strong>för</strong>lustfaktorn η definierad enligt (4.18) råder även sambandet (4.30).<br />
Ψ = 2πη<br />
(4.30)<br />
Enligt ovanstående redogörelser gäller approximativt <strong>för</strong>hållandet η = 2ζ<br />
mellan<br />
<strong>för</strong>lustfaktor och dämpningskvot. Detta gör det möjligt att uttrycka dämpningskapaciteten i<br />
det viskösa dämpnings<strong>för</strong>hållandet enligt (4.31).<br />
Ψ = 2 πη = 4πζ<br />
(4.31)<br />
De flesta material har en relativt låg specifik dämpningskapacitet. Ett undantag är gjutjärn<br />
som har hög hysteretisk dämpning, det vill säga hög specifik dämpningskapacitet, eftersom<br />
grafitskivorna i strukturen begränsar utbredningen <strong>av</strong> spänningsvågor, Hudson [16].<br />
4.2.4 Logaritmiskt dekrement<br />
Den transienta svängningsrörelsen <strong>för</strong> ett svagt dämpat system kan, under startvillkoren<br />
u 0 u& = u&<br />
0 , skrivas enligt (4.32).<br />
u = ( ) och ( )<br />
0<br />
0<br />
() ⎟ ⎛ +<br />
⎞<br />
=<br />
⎜ +<br />
⎝<br />
⎠<br />
−ζω<br />
t<br />
u&<br />
u<br />
n 0 ζω n 0<br />
t e u0<br />
cosω<br />
dt<br />
sinω<br />
t<br />
ωd<br />
u d<br />
(4.32)<br />
Om ekvation (4.32) betraktas även en period senare, vid tiden t + Td<br />
, kan <strong>för</strong>hållandet mellan<br />
två påföljande <strong>för</strong>skjutningsamplituder skrivas enligt (4.33).<br />
ui ζω<br />
= e<br />
u<br />
i+1<br />
nTd<br />
(4.33)<br />
Genom att nu utnyttja relationerna Td = 2π<br />
/ ωd<br />
och ω d = ω n 1− 2ζ<br />
kan (4.33) skrivas om<br />
som (4.34). Därigenom erhålls ett uttryck <strong>för</strong> det logaritmiska dekrementet κ.<br />
u<br />
κ = ln<br />
u<br />
i<br />
=<br />
i+<br />
1 1<br />
2πζ<br />
−ζ<br />
2<br />
(4.34)