Lektion 1 Kärnan – Radioaktivitet och sönderfall - bjornjonsson.se
Lektion 1 Kärnan – Radioaktivitet och sönderfall - bjornjonsson.se
Lektion 1 Kärnan – Radioaktivitet och sönderfall - bjornjonsson.se
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
Fysik B bjorn.jonsson@vgy.<strong>se</strong><br />
Värmdö Gymnasium www.<strong>bjornjonsson</strong>.<strong>se</strong><br />
<strong>Lektion</strong> 1 <strong>Kärnan</strong> <strong>–</strong> <strong>Radioaktivitet</strong> <strong>och</strong> <strong>sönderfall</strong><br />
Korthistoria<br />
1895 <strong>–</strong> Wilhelm Röntgen upptäcker röntgenstrålningen (X-rays) <strong>och</strong> tar en<br />
röntgenbild av sin frus hand.<br />
1896 <strong>–</strong> Henri Becquerel försöker (felaktigt) visa att vissa bergarter avger röntgenstrålning<br />
då de utsätts för solens ultravioletta ljus. I samband med detta<br />
upptäcker han en ny sorts strålning <strong>–</strong> ett stycke uransalt som ligger i en mörk<br />
låda ”strålar ner” en fotografisk plåt som är mörkerförpackad. Denna nya<br />
strålning kallas tills vidare kallas Becquerel-strålning, <strong>och</strong> den kan inte förklaras<br />
eftersom den uppkommer utan synlig energikälla, till synes i strid med<br />
energiprincipen.<br />
1897 <strong>–</strong> JJ Thompson upptäcker elektronen.<br />
1897 <strong>–</strong> Marie Curie (född som Maria Sklodowska) utvidgar Becquerels försök <strong>och</strong><br />
upptäcker att den mystiska strålningen även avges från torium. Hon döper<br />
strålningstypen till radioaktivitet (efter det latinska radius, som betyder stråle),<br />
<strong>och</strong> slår fast att den måste uppkomma inuti materien utan yttre påverkan från<br />
omgivningen.<br />
Tillsammans med sin make Pierre utforskar hon de kommande åren fler<br />
radioaktiva ämnen, samt upptäcker de hittills okända (radioaktiva)<br />
grundämnena polonium <strong>och</strong> radium.<br />
1901 <strong>–</strong> Röntgen får Nobelpri<strong>se</strong>t för sin upptäckt.<br />
1903 <strong>–</strong> Becquerel <strong>och</strong> makarna Curie får Nobelpri<strong>se</strong>t för upptäckten av<br />
radioaktiviteten.<br />
<strong>Radioaktivitet</strong><br />
Det finns tre sorters radioaktiv strålning: α-strålning, β-strålning <strong>och</strong> γ-strålning.<br />
Deras respektive egenskaper kan sammanfattas med:<br />
/BJ<br />
1 (4)<br />
Henri Becquerel<br />
Becquerels plåt<br />
• Alfastrålning är heliumkärnor (joni<strong>se</strong>rat helium, två protoner <strong>och</strong> två neutroner). Denna typ av<br />
strålning bildas när tunga grundämnen faller sönder, t.ex. när uran (med atomnummer 92)<br />
lämpar av ett paket bestående av två protoner <strong>och</strong> två neutroner. Kvar i kärnan finns då 90<br />
protoner, <strong>och</strong> atomen övergår till att vara torium.<br />
Alfastrålning stoppas ganska enkelt, det räcker med ett vanligt papper för att bromsa<br />
heliumkärnorna.<br />
• Betastrålning är elektroner med hög fart. Betastrålning är en följd av neutroner som<br />
<strong>sönderfall</strong>er, mer om detta i ett <strong>se</strong>nare avsnitt.<br />
För att stoppa betastrålning krävs lite tjockare material, en tunn metallplåt räcker oftast till.<br />
• Gammastrålning är väldigt energirika (d.v.s. kortvågiga) fotoner som i princip är<br />
”restprodukter” vid alfa- <strong>och</strong> beta<strong>sönderfall</strong>.<br />
Gammastrålning är väldigt genomträngande, här gäller det att plocka fram de tjocka<br />
blyklumparna.<br />
För att mäta radioaktivitet kan man använda ett s.k. Geiger-Müller-rör (GM-rör). Röret är gasfyllt,<br />
<strong>och</strong> ga<strong>se</strong>n kan joni<strong>se</strong>ras av radioaktiv strålning. Man kan då genom att detektera jonerna få en<br />
uppfattning om hur många radioaktiva partiklar som kommit in i röret.<br />
Marie Curie
Fysik B bjorn.jonsson@vgy.<strong>se</strong><br />
Värmdö Gymnasium www.<strong>bjornjonsson</strong>.<strong>se</strong><br />
Sönderfall <strong>och</strong> sannolikhet<br />
Vissa atomslag är stabila <strong>och</strong> kan finnas kvar hur länge som helst, så länge de inte påverkas av yttre<br />
krafter (t.ex. kärnklyvning). Andra atomslag är instabila, vilket innebär att de förr eller <strong>se</strong>nare kommer<br />
att <strong>sönderfall</strong>a <strong>och</strong> bilda nya ämnen. Ett sådant instabilt atomslag är vad vi kallar radioaktivt ämne.<br />
Om ett sådant ämne, ett radioaktivt preparat, kan<br />
sägas att det med jämna mellanrum sker atom<strong>sönderfall</strong><br />
i preparatet. Däremot kan man inte säga var i preparatet,<br />
d.v.s. exakt vilken atom som ska <strong>sönderfall</strong>er vid en viss<br />
tidpunkt. Detta sker nämligen helt slumpmässigt för<br />
varje atom, eftersom det i varje ögonblick finns en viss<br />
statistisk sannolikhet för att en radioaktiv atom ska<br />
<strong>sönderfall</strong>a. Jämför med att vi aldrig kan förutsäga när en<br />
viss tärning ska visa en <strong>se</strong>xa.<br />
Det här innebär att vi aldrig kan förutsäga när en enskild<br />
atom i preparatet <strong>sönderfall</strong>er, däremot kan vi enligt sannolikhetsläran (att tillräckligt många försök<br />
ger sannolikhetsfördelningen enligt resultatfrekven<strong>se</strong>rna) förutsäga hur många atomer som totalt<br />
kommer att <strong>sönderfall</strong>a i hela preparatet under en viss tidsperiod. Jämför med att när vi slår<br />
tillräckligt många tärningar kommer att få en sjättedel <strong>se</strong>xor.<br />
Aktivitet<br />
Låt oss i ett radioaktivt preparat räkna antalet atomer som <strong>sönderfall</strong>er under en <strong>se</strong>kund. Om det<br />
totala antalet kärnor i preparatet är vid <strong>se</strong>kundens början är N, <strong>och</strong> sannolikheten att en enskild<br />
kärna ska <strong>sönderfall</strong>a är λ procent (skrivet i decimalform), så blir antalet atomer som <strong>sönderfall</strong>er<br />
under denna <strong>se</strong>kund<br />
/BJ<br />
A = λ ⋅ N<br />
A kallas vanligtvis för preparatets aktivitet, <strong>och</strong> mäter antal <strong>sönderfall</strong>/<strong>se</strong>kund, en enhet som också<br />
kallas för 1 Bq (becquerel) efter radioaktivitetens upptäckare.<br />
Man <strong>se</strong>r lätt att aktiviteten blir större ju större värde på N, d.v.s. ju fler instabila atomkärnor som<br />
finns i preparatet.<br />
Ex. Gränsvärdet för tillåten aktivitet för det radioaktiva ämnet Cesium-137 i livsmedel är<br />
300 Bq/kg (KÄLLA: STATENS LIVSMEDELSVERK, WWW.SLV.SE). Vad innebär detta uttryckt i talspråk?<br />
Cesium-137 är en isotop av Cesium vars kärna innehåller 55 protoner <strong>och</strong> 82 neutroner (vi<br />
återkommer <strong>se</strong>nare i kur<strong>se</strong>n med mer om detta), är radioaktiv <strong>och</strong> alltså <strong>sönderfall</strong>er med<br />
tiden. 300 becquerel innebär att det sker 300 <strong>sönderfall</strong> per <strong>se</strong>kund, d.v.s. i ett kg av<br />
livsmedlet får max 300 Cesium-137-kärnor <strong>sönderfall</strong>a per <strong>se</strong>kund för att det ska bli godkänt<br />
som föda.<br />
Ex. I ett preparat av Polonium-218 är sannolikheten för <strong>sönderfall</strong> 22,7% per minut. Ange<br />
20<br />
aktiviteten vid ett tillfälle då preparatet består av 10 Polonium-atomer.<br />
20<br />
Sambandet för aktivitet ger att aktiviteten är A = λ ⋅ N = 0,<br />
227 ⋅ 10 =<br />
19<br />
17<br />
= 2, 27 ⋅ 10 <strong>sönderfall</strong>/minut = 3, 78 ⋅<br />
10 Bq<br />
2 (4)
Fysik B bjorn.jonsson@vgy.<strong>se</strong><br />
Värmdö Gymnasium www.<strong>bjornjonsson</strong>.<strong>se</strong><br />
Sönderfallslagen<br />
Den viktigaste lagen inom elementär radioaktivitet är den så<br />
kallade <strong>sönderfall</strong>slagen. Den anger hur många radioaktiva<br />
kärnor N som finns i ett radioaktivt preparat vid tiden t, <strong>och</strong> lyder<br />
N = N<br />
/BJ<br />
0<br />
⋅ e<br />
−λ<br />
⋅t<br />
där λ är <strong>sönderfall</strong>skonstanten (sannolikheten för en enskild<br />
atoms <strong>sönderfall</strong>) <strong>och</strong> N0 är antalet atomkärnor vid tiden t = 0.<br />
x<br />
Kombinerar vi <strong>sönderfall</strong>slagen med uttrycket för aktivitet ovan så<br />
får vi också ett uttryck för hur stor aktiviteten i ett preparat är vid en viss tidpunkt. Man in<strong>se</strong>r att<br />
aktiviteten kommer att avta med tiden eftersom antalet kärnor som kan <strong>sönderfall</strong>a också minskar<br />
med tiden, <strong>och</strong> man får ”aktivitetslagen”:<br />
A = A ⋅ e<br />
0<br />
−λ<br />
⋅t<br />
där λ är <strong>sönderfall</strong>skonstanten (sannolikheten för en enskild atoms<br />
<strong>sönderfall</strong>) <strong>och</strong> A0 är preparataktiviteten vid tiden t = 0.<br />
Tiden kan mätas i <strong>se</strong>kunder, minuter, veckor, år etc. beroende på<br />
vilket som är mest praktiskt för tillfället, kom bara ihåg att din aktivitet<br />
erhålles i samma tid<strong>se</strong>nhet.<br />
Halveringstid<br />
Den tid det tar för ett radioaktivt preparat att halvera antalet kärnor (d.v.s. den tid det tar innan<br />
hälften av kärnorna har <strong>sönderfall</strong>it) kallas logiskt nog för halveringstid. Med enkel Ma Chärledning<br />
<strong>och</strong> en logaritmlag kan man ta fram ett uttryck för halveringstiden:<br />
T<br />
1<br />
2<br />
=<br />
ln2<br />
λ<br />
Ex. Väteisotopen tritium ( 3 H) har en <strong>sönderfall</strong>skonstant på 0,0562 år -1 . Ange<br />
a. Halveringstiden för tritium<br />
b. Den mängd tritium som återstår när 2,0 kg förvarats i 25 år.<br />
a. Halveringstiden beräknas genom<br />
T<br />
1<br />
2<br />
ln2<br />
ln2<br />
= = ≈<br />
λ 0,<br />
0562<br />
12,<br />
33<br />
år<br />
Det tar alltså 12,33 år för tritium att halveras genom <strong>sönderfall</strong>.<br />
b. Mängden tritium får vi genom att ställa upp <strong>sönderfall</strong>slagen:<br />
N(<br />
t)<br />
= N<br />
0<br />
⋅ e<br />
−λ<br />
⋅t<br />
=<br />
2,<br />
0<br />
⋅ e<br />
−0,<br />
0562⋅t<br />
⇒<br />
N(<br />
25)<br />
3 (4)<br />
=<br />
2,<br />
0<br />
⋅ e<br />
−0,<br />
0562⋅25<br />
Det återstår alltså knappt ett halvt kilo efter 25 års <strong>sönderfall</strong>.<br />
N 0<br />
A 0<br />
≈<br />
Ny<br />
Ay<br />
0,<br />
49 kg<br />
Lägg märke till att vi kan räkna med massan som kärnantalet N eftersom antalet atomer är<br />
proportionellt mot massan.<br />
x
Fysik B bjorn.jonsson@vgy.<strong>se</strong><br />
Värmdö Gymnasium www.<strong>bjornjonsson</strong>.<strong>se</strong><br />
Ex. Radonisotopen Ra-222 har en halveringstid på 3,8 dygn. Hur lång tid tar det tills 90% av<br />
radonet försvunnit?<br />
/BJ<br />
Vi tar reda på <strong>sönderfall</strong>skonstanten genom sambandet för halveringstiden:<br />
ln2<br />
T = 1<br />
2 λ<br />
⇒<br />
ln2<br />
ln2<br />
λ = = ≈ 0,<br />
1824 dygn<br />
T1<br />
3,<br />
8<br />
2<br />
-1 (SANNOLIKHET FÖR SÖNDERFALL/DYGN)<br />
Sönderfallslagen ger <strong>se</strong>dan ett uttryck för antalet kärnor som funktion av tiden:<br />
N = N0 ⋅ e <strong>–</strong> λ⋅t = N0 2<br />
<strong>–</strong>(ln 3,8<br />
⋅ e ⋅ t = N0 ⋅ (e ln 2 t<br />
<strong>–</strong> 3,8<br />
) = N0<br />
t<br />
<strong>–</strong> 3,8<br />
⋅ 2<br />
Om 90% ska ha <strong>sönderfall</strong>it återstår 10% av startantalet, d.v.s.<br />
0,10 ⋅ N0 = N0 t<br />
<strong>–</strong> 3,8<br />
⋅ 2 →<br />
<strong>–</strong><br />
0,10 = 2 t<br />
3,8<br />
Logaritmering av bägge leden i ekvationen ger lösningen:<br />
t<br />
<strong>–</strong> 3,8 t<br />
ln 0,10 = ln 2 ⇒ ln 0,10 = <strong>–</strong><br />
3,8<br />
⋅ ln 2 ⇒ t = <strong>–</strong> 3,8 ln 0,10<br />
ln 2<br />
QDet tar alltså 12,6 dygn för att 90% av preparatet ska <strong>sönderfall</strong>a.<br />
Sönderfall som integral<br />
4 (4)<br />
≈ 12,6<br />
Sönderfallslagen finns i flera varianter. En variant är den där man kan beräkna antalet kärnor som<br />
<strong>sönderfall</strong>it under en viss tid utgående från att man vet preparatets aktivitet. Då kan uttrycket för<br />
detta skrivas<br />
ΔN<br />
=<br />
t1<br />
∫<br />
t0<br />
A dt =<br />
t1<br />
∫<br />
t0<br />
A ⋅ e<br />
0<br />
−λ<br />
⋅t<br />
dt<br />
där t0 <strong>och</strong> t1 är de tidpunkter man vill mäta antalet <strong>sönderfall</strong> mellan.<br />
Dr No<br />
Som år 1962 fick sin kärnreaktor förstörd av den brittiske agenten James Bond<br />
© 1962 United Artists Corporation