grk, TMMI17, 2006-04-19 kl 14-18 DEL 1
grk, TMMI17, 2006-04-19 kl 14-18 DEL 1
grk, TMMI17, 2006-04-19 kl 14-18 DEL 1
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
Tekniska Högskolan i Linköping, IKP/Tore Dahlberg<br />
TENTAMEN i Hållfasthetslära; <strong>grk</strong>, <strong>TMMI17</strong>, <strong>2006</strong>-<strong>04</strong>-<strong>19</strong> <strong>kl</strong> <strong>14</strong>-<strong>18</strong><br />
<strong>DEL</strong> 1 - (Teoridel utan hjälpmedel)<br />
LÖSNINGAR<br />
1. En dragstång (längd L, area A och elasticitetsmodul E) belastas med en<br />
dragkraft P. Visa, med användande av jämviktssamband,<br />
deformationssamband och materialsamband (Hookes lag), att stångens<br />
längdändring blir<br />
δ= PL<br />
EA<br />
Lösning:<br />
Jämvikt ger<br />
σ= P A<br />
Deformationssamband<br />
ε= δ L<br />
Materialsamband (Hookes lag) ger<br />
ε= σ E<br />
Eliminera σ och ε. Det ger<br />
δ=εL = σ E L = P A<br />
L<br />
E = PL<br />
EA<br />
6
2.<br />
P<br />
L, EI<br />
Elementarfall: Konsolbalk<br />
P<br />
L, EI<br />
x<br />
z w(x)<br />
En balk (längd L, böjstyvhet EI) är fast inspänd<br />
i sin ena ände och slidlagrad i den andra, se<br />
figur. Balken belastas med kraften P enligt<br />
figur. Bestäm balkändens förskjutning δ.<br />
w(x)= PL3<br />
6EI<br />
w(L)= PL3<br />
3EI<br />
⎛<br />
⎜<br />
⎝ 3 x 2<br />
L − x 3 ⎞ ⎟⎠<br />
2 L 3<br />
w’(L)= PL2<br />
2EI<br />
z<br />
L, EI<br />
w(x)<br />
M<br />
x<br />
w(x)= ML2<br />
2EI<br />
w(L)= ML2<br />
2EI<br />
⎛ x 2 ⎞<br />
⎜ ⎟⎠<br />
⎝ L 2<br />
w’(L)= ML<br />
EI<br />
Lösning:<br />
Balken får en inflektionspunkt i mitten, varför momentet där är noll och halva<br />
balken kan ses som en konsolbalk belastad med kraften P. Symmetri i<br />
utböjningen för den andra halva ger därmed<br />
Altenativ lösning: Ta bort slidlagringen och lägg in ett moment M där.<br />
Balkändens snedställnign blir då<br />
Men Θ = 0 ger att M =<br />
Utböjningen δ blir då<br />
δ P (L / 2)3<br />
=<br />
2 3EI<br />
− PL/2<br />
som ger<br />
Θ= PL2<br />
2EI + ML<br />
EI<br />
δ= PL3<br />
12EI<br />
δ= PL3<br />
3EI + ML2<br />
2EI = PL3<br />
3EI + − PL3 = PL3<br />
4EI 12EI<br />
7
Tekniska Högskolan i Linköping, IKP<br />
Tore Dahlberg<br />
TENTAMEN i Hållfasthetslära; <strong>grk</strong>, <strong>TMMI17</strong>, <strong>2006</strong>-<strong>04</strong>-<strong>19</strong> <strong>kl</strong> <strong>14</strong>-<strong>18</strong><br />
<strong>DEL</strong> 1 - (Teoridel utan hjälpmedel)<br />
P<br />
3.<br />
En rätvin<strong>kl</strong>ig triangulär plåt (sidor a och b, se<br />
figur) hålls i läge (med sidorna vertikalt<br />
a<br />
respektive horisontellt) av en fjäder med styvhet<br />
k enligt figur. Plåten belastas med en vertikal<br />
b<br />
kraft P enligt figur. Bestäm knäc<strong>kl</strong>asten för<br />
k<br />
anordningen.<br />
Lösning: Ge systemet en liten störning (en liten vinkel φ) och teckna<br />
momentjämvikt. Utböjande moment blir M ut = P asin φ = Paφ<br />
och det<br />
återförande momentet blir M åt =(k bsin φ) (bcos φ) = k b φb 1 (där k bsinφ<br />
är<br />
fjäderkraft och bcosφ<br />
är hävarm, och φ är en liten vinkel).<br />
Jämvikt ger Paφ - kb 2 φ = 0, varur löses (villkor för att φ≠0) P = P krit = kb 2 /a.<br />
4.<br />
Huvudspänningarna i en punkt i ett material har bestämts till σ 1 = 300 MPa, σ 2<br />
= 220 MPa och σ 3 = 100 MPa. Hur stor är effektivspänningen i punkten?<br />
Lösning: Effektivspänningen är enligt Trescas hypotes<br />
σ Tresca e<br />
=σ hsp max<br />
−σ hsp min<br />
= 300 −(−100)=400 MPa<br />
8
Tekniska Högskolan i Linköping, IKP<br />
Tore Dahlberg<br />
TENTAMEN i Hållfasthetslära; <strong>grk</strong>, <strong>TMMI17</strong>, <strong>2006</strong>-<strong>04</strong>-<strong>19</strong> <strong>kl</strong> <strong>14</strong>-<strong>18</strong><br />
<strong>DEL</strong> 2 - (Problemdel med hjälpmedel)<br />
elastiskt<br />
område<br />
plastiskt<br />
område<br />
R<br />
R/2<br />
s<br />
5.<br />
En axel (längd L, skjuvmodul G) med cirkulärt<br />
tvärsnitt (radie R) belastas med ett vridande<br />
moment M v så att en plastisk zon utbildas.<br />
Området r > R / 2 har plasticerat, medan<br />
området r < R / 2 fortfarande är elastiskt.<br />
Materialet är linjärt elastiskt, idealplastiskt med<br />
sträckgräns τ s i skjuvning. Destäm axeln<br />
förvridningsvinkel vid denna<br />
spänningsfördelning.<br />
Lösning:<br />
Vid radien r = R / 2 är skjuvspänningen τ s . För den centrala (elastiska) delen<br />
gäller vid radien r = R / 2 att (se t ex läroboken Kap 9, ekv (2a,b) med dx = L)<br />
Θ R 2 =γ s L<br />
där Θ är axelns förvridning och γ s är skjuvningen då skjuvspänningen är τ s .<br />
Med γ s = τ s /G erhålls<br />
Θ= 2 τ s<br />
R G L = 2 τ s L<br />
RG<br />
Momentet behöver alltså inte bestämmas!<br />
9
Tekniska Högskolan i Linköping, IKP<br />
Tore Dahlberg<br />
TENTAMEN i Hållfasthetslära; <strong>grk</strong>, <strong>TMMI17</strong>, <strong>2006</strong>-<strong>04</strong>-<strong>19</strong> <strong>kl</strong> <strong>14</strong>-<strong>18</strong><br />
<strong>DEL</strong> 2 - (Problemdel med hjälpmedel)<br />
-<br />
P<br />
A<br />
P<br />
A<br />
M<br />
T<br />
P<br />
2L<br />
B<br />
3L<br />
C<br />
x<br />
2L<br />
B<br />
3L<br />
C<br />
x<br />
x<br />
- 2 PL PL<br />
P<br />
x<br />
6.<br />
Bestäm moment- och tvärkraftsfördelning i<br />
balken enligt figur. Rita upp både momentdiagrammet<br />
och tvärkraftsdiagramet för fallet.<br />
Lösning:<br />
Snitta i 0 < x
Tekniska Högskolan i Linköping, IKP<br />
Tore Dahlberg<br />
TENTAMEN i Hållfasthetslära; <strong>grk</strong>, <strong>TMMI17</strong>, <strong>2006</strong>-<strong>04</strong>-<strong>19</strong> <strong>kl</strong> <strong>14</strong>-<strong>18</strong><br />
<strong>DEL</strong> 2 - (Problemdel med hjälpmedel)<br />
y<br />
t = 1 mm<br />
z<br />
25 mm<br />
25 mm<br />
7.<br />
En 1 mm tjock plåt bockas så att en balk med<br />
tvärsnitt enligt figur erhålls. Balken belastas<br />
med en kraft genom skjuvcentrum så att<br />
tvärkraften T (= T z ) = 1000 N uppkommer.<br />
Bestäm maximal skjuvspänning i balken.<br />
25 mm<br />
Lösning:<br />
Skjuvspänningen bestäms med formeln<br />
Maximal skjuvspänning erhålls vid y-axeln. Tvärsnittet är tunnväggigt. Man<br />
får<br />
Yttröghetsmomentet I blir<br />
τ= TS A’<br />
Ib<br />
S A<br />
’ = 25 ⋅ 1 ⋅ 25 + 25 ⋅ 1 ⋅ 12, 5 = 937, 5mm 3<br />
I = 2 ⎛ 25 ⋅ 1 3<br />
⎜ ⎝ 12 + 252 ⋅ 1 ⋅ 25 ⎞ ⎟ + 1 ⋅ 503 = 41 671 mm4<br />
⎠ 12<br />
och b = t = 1 mm. Det ger<br />
τ=<br />
1000 ⋅ 937, 5<br />
41 671 ⋅ 1 = 22, 5N/mm2 = 22, 5 MPa<br />
11
Tekniska Högskolan i Linköping, IKP<br />
Tore Dahlberg<br />
TENTAMEN i Hållfasthetslära; <strong>grk</strong>, <strong>TMMI17</strong>, <strong>2006</strong>-<strong>04</strong>-<strong>19</strong> <strong>kl</strong> <strong>14</strong>-<strong>18</strong><br />
<strong>DEL</strong> 2 - (Problemdel med hjälpmedel)<br />
L<br />
E, A<br />
P<br />
8. Ett stångbärverk består av fem stänger enligt<br />
figur. De bildar två trianglar med vin<strong>kl</strong>ar 30 o<br />
(π/6), 60 o (π/3) och 90 o (π/2). Alla stänger har<br />
samma E och A och längden av den längsta<br />
stången är L. Den yttre knuten belastas med den<br />
vertikala kraften P. Bestäm knutens vertikala<br />
förskjutning på grund av lasten.<br />
S3<br />
som ger S 1 = √⎯3 P/2 och S 2 = − P/2.<br />
Jämvikt för den övre knuten ger<br />
som ger S 3 = − S 4 och S 4 = − S 1 .<br />
Jämvikt för den slidlagrade knuten ger S 5 =0.<br />
Teckna den upplagrade energin i bärverket. Man får<br />
U =∑<br />
Castiglianos sats ger<br />
Lösning:<br />
Bestäm först stångkrafterna. Vertikal respektive<br />
horisontell jämvikt för den yttre knuten ger<br />
S<br />
S 1<br />
S 4<br />
5<br />
1<br />
P + S 2<br />
2 − S 1<br />
P<br />
S2<br />
5 Ni 2 L i<br />
i = 1<br />
√⎯3<br />
2 = 0<br />
√⎯3<br />
S 2<br />
2 + S 1<br />
1<br />
2 = 0<br />
1<br />
S 1<br />
+ S 4<br />
2 − S 1<br />
3<br />
2 = 0 och S √⎯3<br />
4<br />
2 + S √⎯3<br />
3<br />
2 = 0<br />
2EA = P 2 L<br />
2EA<br />
⎧<br />
⎨<br />
⎩<br />
3<br />
4 ⋅ 1 2 + 1 4 ⋅ √⎯ 3<br />
2 + 3 4 ⋅ 1 2 + 3 4 ⋅ 1 + 0⎫ ⎬ = P 2 L<br />
⎭ 2EA<br />
δ= dU<br />
dP = PL<br />
EA<br />
⎧<br />
⎨<br />
⎩<br />
√⎯3 + 12<br />
8<br />
⎫<br />
⎬<br />
⎭<br />
= 1, 72<br />
PL<br />
EA<br />
⎧<br />
⎨<br />
⎩<br />
√⎯3 + 12<br />
8<br />
⎫<br />
⎬<br />
⎭<br />
12