Elektrotechnika 1 - UTEE
Elektrotechnika 1 - UTEE
Elektrotechnika 1 - UTEE
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
<strong>Elektrotechnika</strong> 1 19<br />
V případě osamoceného vodiče podle Obr. 1.8a je zřejmě I = I , je-li za integrační dráhu<br />
zvolena jedna z indukčních čar a směr integrace souhlasí s orientací vektoru magnetické<br />
indukce. Podobně je tomu pro cívku podle Obr. 1.8b, kdy ovšem ∑ I = NI , kde N je počet<br />
závitů cívky. V tomto případě totiž proud I prochází plochou ohraničenou indukční čarou<br />
(která je zvolena za integrační dráhu) v témže směru právě tolikrát, kolik má cívka závitů. Pro<br />
integrační dráhy, se kterými není spjat žádný proud, jako např. pro uzavřené křivky l 1<br />
a l 2<br />
na<br />
r r r r<br />
Obr. 1.11, je magnetické obvodové napětí rovno nule, tj. H ⋅dl<br />
= H ⋅dl<br />
= 0 . Protože je<br />
vodič či cívka s proudem zdrojem magnetického pole, byla pravá strana rovnice ( 1.32 )<br />
nazvána na základě analogie s elektrickými obvody jako magnetomotorické napětí. Značí se<br />
F a jednotkou je ampér [A]. Magnetické napětí se pak analogicky značí U [A].<br />
m<br />
Je-li tedy znám průběh intenzity magnetického pole podél vhodně zvolené uzavřené<br />
integrační dráhy, je možné podle rovnice ( 1.32 ) určit potřebný celkový spjatý proud. Toho se<br />
často využívá např. při řešení magnetických obvodů, viz dále kap. 4, kdy lze za jistých<br />
zjednodušujících předpokladů zvolit za integrační dráhu tzv. střední indukční čáru. Na ní se<br />
pak uvažuje intenzita magnetického pole stálá co do velikosti, čímž se dané řešení zjednoduší.<br />
Naopak je možné v některých jednoduchých případech určit podle rovnice ( 1.32 ) intenzitu<br />
magnetického pole pro zadanou hodnotu proudu, viz Příklad 1.1.<br />
Příklad 1.1<br />
Vypočítejte intenzitu magnetického pole H r vně i uvnitř přímého vodiče kruhového<br />
průřezu o poloměru a, kterým protéká stejnosměrný ustálený proud I .<br />
V okolí vodiče vznikne válcově symetrické magnetické pole s magnetickou indukcí B r a<br />
intenzitou magnetického pole H r , viz Obr. 1.12.<br />
∑<br />
∫<br />
l1<br />
∫<br />
l2<br />
m<br />
a) b)<br />
Obr. 1.12: K výpočtu magnetického pole vně a uvnitř vodiče<br />
a) Případ vně vodiče ( r > a ), viz Obr. 1.12a:<br />
Za integrační dráhu volíme kružnici o poloměru r vně vodiče (indukční čára). Intenzita H r má<br />
podél takové integrační dráhy stálou velikost a má směr elementu dráhy dl<br />
r . Rovnice ( 1.32 )<br />
se proto zjednoduší a můžeme psát<br />
I<br />
H ⋅ 2 πr = I ⇒ H = .<br />
2πr<br />
b) Případ uvnitř vodiče ( r < a ), viz Obr. 1.12b:<br />
Za integrační dráhu volíme kružnici o poloměru r uvnitř vodiče. Oblastí vodiče ohraničené<br />
2<br />
touto kružnicí, jejíž plocha je rovna S ′ = πr , protéká pouze část celkového proudu I ′ = σ S′<br />
,<br />
kde<br />
σ= I S je proudová hustota,<br />
2<br />
S = πa je plocha průřezu vodiče. Po dosazení dostáváme