Ormia ochracea - CES

Kaiser — Richtungshören bei Ormia ochracea 6
Die ispilateral und die kontralaterale Seite schwingen in der gleichen Richtung.
Ist ω ≈ ωr, gilt
Hx1p(ω) ≈ −Hx2p(ω) ≈
îs sin(ω τ
2 )/m
ω 2 r − ω 2 + +2ωrξrîω
. (6)
Ipsi- und kontralaterale Seite schwingen in gegengesetzter Phase.
Ist ωr ≤ ω ≤ ωt, kann keine vereinfachte Aussage gemacht werden, da der cosinus-Term
jetzt in den Gleichungen (3) und (4) zum Ergebnis beiträgt. Betrachtet man den Betrag der
beiden Gleichungen, so addieren sich cosinus- und sinus-Term in Gleichung (3), hingegen in
Gleichung (4) substrahieren sie sich. Das heißt, daß eine stärkere Antwort der ipsilateralen
Seite zu erwarten ist.
Qualitativ deckt sich das Modell also hervorragend mit den Messergebnissen (Abb. 4
(2kHz), 5 (6kHz), 6 (15kHz)). Wie aber verhält sich das Modell bei konkreten Werten
von k3, c3, k, c und m? Da die sensorische Organe mit Abstand die schwersten Elemente
des Mechanismus sind, kann die Masse m als Masse eines Organs angenommen werden.
Nimmt man als Dichte des Organs die von Wasser an, so erhält man über die Volumenabschätzung
m = 2, 88 × 10 −10 kg. Die Fläche s = 0, 2888 × 10 −6 m 2 ist anatomischen
Untersuchungen entnommen. Die weiteren Werte wurden den Messergebnissen angepasst,
so daß die Abweichungen zwischen Vorhersagen und vorherigen Messungen minimiert wurden.
Die Werte sind k1 = k2 = 0, 576 N/m, k3 = 5, 18 N/m, c1 = c2 = 1, 15 × 10 −5 Ns/m
und c3 = 2, 88 × 10 −5 Ns/m. Die Abbildung 8 zeigt den Vergleich zwischen Vorhersage und
Messungen.
Bisher befand sich der Lautsprecher immer auf 45 ◦ relativ zur Longitudinalachse der Fliege.
Für diesen Winkel wurden auch die obigen Werte für die Federkonstanten und Reibungskoeffizienten
bestimmt. Interessant ist also, ob das Modell mit diesen Werten für andere
Winkel gute Vorhersagen macht. Wie sich zeigte, stimmten Vorhersagen sehr gut mit den
Messungen überein.
Abbildung 8: Vergleich zwischen Messungen und Vorhersagen