WELT UND WIRKUNGSPRINZIP Werner Landgraf

Kraft m=2, die erst durch Anwendung auf ihr entsprechende
Bogenelemente der Art ds 2 ≈ c 2 dt 2 - dl 2 in die üblichen
Rechnungen eingeht. Sie sind insofern asymmetrisch in
verschiedenen Naturkräften, und auf erweiterte oder andere
Zusammensetzung primärer Kräfte erst nach Erweiterung
nicht nur der Metrik, sondern auch der Struktur der Feldgleichungen
selbst einschließlich um die zusätzlichen Naturkonstanten,
verwendbar, was auch die Trennung von
Gleichungen und Metrik nutzlos macht (dazu auch Kapitel 7).
Die Feldgleichungen im Vakuum zusammen mit der Metrik
beinhalten insofern nicht mehr als eine triviale Folge
der Affinität benachbarter Räume (mit der Annahme einer
Zustandsgleichung im Sinne daß die darin auf beiden Seiten
auftretenden R ≈ G/c²·ρ und 1/r 2 ≈ c²/t 2 oder G ≈ G0
also Orts- und Geschwindigkeitsraum die selbe Größenordnung
haben); dabei besteht zur nächsten bzw. übernächsten
Dimensionen direkter bzw. quadratischer Zusammenhang ihrer
Zustandsgrößen und Variablen (zweiter Teil von Tabelle
4). Entsprechend dieser hineingesteckten Annahmen
kommt auf der anderen Seite bei allen damit erhaltenen
Kosmologien eine Zustandsgleichung der Art G·ρ ≈ 1/t 2 wieder
heraus. Ferner kürzen sich für die globalen Zustandsgleichungen
und -größen die Operatoren weitgehend heraus.
Die beiden Seiten der ersten drei Feldgleichungen werden
oft als Entsprechungen der Kontinuitätsgleichungen
bezeichnet, was demnach unzutreffend ist - auch weil sie
noch bei Materieerzeugung aus dem Nichts gelten. Die
beiden letzten Gl. 4.2 sind Bedingungen für die Lösungen,
wie für die Vertauschbarkeit der Reihenfolge ihrer zeitlich
und räumlichen Ableitung, als Konsequenz der für natürlich
vorkommende Räume angenommenen vernünftigen Metrik
gij = 0 für i≠j .
Zwar können wir unserer Überschlagsrechnung Gl. 2.2,
2.6, 2.9 nach davon ausgehen, daß unsere trotz Voraussetzungen
wie Materieerzeugung oder lichtschneller Expansion
erhaltenen klassischen Feldgleichungen, zusammengefaßt
in Gl. 4.4, 4.12 , auch noch unter solchen Bedingungen
plausible Ergebnisse zumindest für globale Größen
liefern. Dies liegt jedoch daran, daß die in ihnen enthaltenen
globalen Anpassungen wie Gρ ≈ 1/t 2 , unter fast
allen Umständen gelten, und sagt darüber hinaus wenig
über die Güte der Feldgleichungen oder unserer Annahmen aus.
Wir haben die beobachtungsmäßige Koinzidenz, daß die
voneinander unabhängig bestimmten maximalen Entfernungen
im Weltall und das mindeste oder wahrscheinliche Weltal­
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