Räumliche und zeitliche Verteilung prezipierender ...
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2 Gr<strong>und</strong>lagen<br />
gleichen radialen Entfernung bleibt. Damit kann die dritte Invariante auch<br />
durch den Roederer L ∗ -Parameter ausgedrückt werden:<br />
L ∗ = 2πM<br />
ΦR E<br />
(2.17)<br />
M ist das magnetische Moment des Dipolfeldes der Erde.<br />
Um einen irreversiblen Anstieg im relativistischen Elektronenfluss zu bekommen,<br />
muss also zumindest eine der Invarianten verletzt werden. [Green <strong>und</strong> Kivelson]<br />
In Abb. 2.7 sind die drei adiabatischen Invarianten <strong>und</strong> die mit ihnen verknüpften<br />
Teilchenbewegungen zusammenfassend dargestellt.<br />
Abbildung 2.7: alle adiabatischen<br />
Invarianten auf<br />
einen Blick<br />
2.3.1 Unterschied McIlwain L <strong>und</strong> Roederer L ∗<br />
Da der Roederer L ∗ -Parameter schon im Zusammenhang mit der dritten Invariante<br />
erwähnt wurde, sollte man gleich sagen, dass es noch einen weiteren L-Parameter<br />
gibt. Der McIlwain L-Parameter ist als Abstand der Feldlinie vom Erdmittelpunkt<br />
über dem Äquator in Einheiten des Erdradius definiert, wobei das Erdmagnetfeld<br />
als Dipolfeld genähert wird. Die dritte adiabatische Invariante, das Roederer L ∗ ,<br />
ist eine dimensionslose Größe, die invers mit dem magnetischen Fluss in Beziehung<br />
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