Weiterentwicklung der Online-Datenanalyse sowie der Ladungs ...

Abbildung 1.1: Der S-DALINAC mit seinen Experimentierplätzen. ① Bremsstrahlungsexperimente.
② Polarisierbarkeit des Nukleons. ③ (γ,γ ′ x)-Experimente ④ Koinzidenzexperimente
am QCLAM-Spektrometer. ⑤ (e, e ′ )-Experimente am LINTOTT-
Spektrometer. [1]
Tabelle 1.1: Technische Parameter des Spektrometers [6].
Elektronenenergiebereich (20-120) MeV
Streuwinkelbereich 33°-165° (12° Schritte)
Radius der zentralen Trajektorie 1 m
Neigung der Fokalebene 35°
Dispersion 3,76 cm/1%
Impulsakzeptanz ±2,1%
Raumwinkelakzeptanz 6 msr
Auflösung (FWHM) 0,015%
Magnetfeldstärke (0,6-4,0) kG
durch die modulare Bauweise des Fokalebenendetektors gibt es drei Lücken zwischen den Mo-
dulen mit einer Breite von 7 mm bzw. 10,5 Streifen. In diesen Bereichen können keine Teilchen
detektiert werden. Des Weiteren lässt sich das Spektrometer auf zwei verschiedene Weisen be-
treiben, im dispersiven Modus oder im Energieverlustmodus [5, 6]. Die wichtigsten technischen
Parameter sind in Tabelle 1.1 zusammengefasst.
1.1.1 Dispersiver Modus
Im dispersiven Modus werden die gestreuten Elektronen, je nach deren Impuls, im Magnetfeld
auf unterschiedlichen Bahnen abgelenkt und auf die Fokalebene des Spektrometers projiziert.
Diese Situation ist in Abb. 1.2 auf der linken Seite dargestellt. Das Magnetspektrometer wan-
delt die Impulsinformation in eine Ortsinformation um, welche sich viel einfacher mit hoher
Genauigkeit bestimmen lässt. Aufgrund unterschiedlich langer Flugbahnen werden Elektronen
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