Cinemática de cinturones de pliegues y cabalgaduras en ...

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Figura 6. Determinación de propiedades mecánicas de la arena en el LAMG, ensayes triaxiales de arena seca, a, b y c), muestran las diferentes etapas de un ensaye, inicio del ensaye, máximo valor de dilatancia y falla con un ángulo de 60º con respecto al 16
esfuerzo mínimo compresivo; d) ejemplo de curvas esfuerzo vs. deformación para tres ensayes con diferentes presiones confinantes; e) envolvente de ruptura para la arena seca. 3.3.2. Comportamiento dúctil. Algunas de las cuñas presentadas en la figura 2 se forman sobre rocas que presentan un comportamiento de tipo plástico -dúctil-. Por ejemplo, las secuencias plegadas sobre un sustrato salino presentan de manera clara estas características. El comportamiento mecánico de flujo dúctil de las rocas puede ser aproximado mediante una ecuación del tipo de potencias (Goetze y Evans, 1979): ˙ε= Aexp( −Q RT ) (σ 1 −σ 3 )n (11), donde ˙ε es la tasa de deformación, Q es la energía de activación, R la constante universal de los gases, T la temperatura absoluta, es una constante que depende del material, y n es el exponente de esfuerzo. En el laboratorio, la viscosidad dinámica de los materiales se obtiene mediante un experimento que mide la relación entre el esfuerzo de cizalla, σc, y la tasa de deformación ˙ε , en un viscometro conicilíndrico (Figura 7). La función de potencias obtenida es: n ˙ε= Aσ c (12), De esta manera la ecuación de esfuerzo diferencial de estos materiales se puede re-escribir de la forma: (σ 1−σ 3)=2( ˙ε (1/ n) A) (13), La viscosidad característica entonces se define mediante la relación, η c= σ c 2 ˙ε (14), 17
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