Cinemática de cinturones de pliegues y cabalgaduras en ...

al., 1983):
α+β= (1−λ)μ b +(1−ρ w /ρ)β
(1−ρ w/ρ)+(1−λ) K
(1),
donde α y β son los ángulos topográficos y del despegue basal de la
cuña (ver figura 3), λ es el coeficiente de Hubbert-Rubey de presión de
fluido, μ b es el coeficiente de fricción basal, ρ w es la densidad del
agua, ρ es la densidad del material de la cuña y K es una cantidad
adimensional definida como:
sen ϕ
K ≃
1−senϕ + sen2 ϕb+cosϕ b(sen 2 ϕ−sen 2 ϕb) cos 2 ϕb−cosϕ b (sen 2 ϕ−sen 2 1
2
ϕb )
1
2
(2),
donde φ es el ángulo de fricción interna del material de la cuña y φb es
el ángulo de fricción basal. En general, un mayor ángulo de fricción
interna hace menos crítica la condición de la cuña y las cuñas más
resistentes son más delgadas (Nemčok et al., 2005).
Davis et al. (1983) también definieron la ecuación de tracción basal, τb,
como:
τ b=(ρ−ρ w) ghα+(1−λ) K ρ g h(α−β) (3),
donde g es la aceleración debida a la gravedad terrestre y h es el
espesor local a lo largo de la cuña. El primer termino de la ecuación se
refiere a la gravedad que actúa sobre la superficie topográfica de la
cuña; mientras que el segundo termino es un empuje horizontal desde
atrás de la cuña que depende del ángulo α + β. La teoría de la cuña
crítica describe en 2 dimensiones la cinemática de deformación de una
cuña, esta se deforma internamente hasta que adquiere el valor critico
para avanzar sin deformarse.
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