campo eléctrico y propiedades eléctricas de la materia - Novella
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“libro_ffi” — 2008/8/5 — 9:06 — page 24 — #40<br />
24 FUNDAMENTOS FÍSICOS DE LA INGENIERÍA<br />
Este resultado se podía anticipar, ya que al<br />
ser el <strong>campo</strong> <strong>eléctrico</strong> uniforme y exterior al<br />
prisma (no hay cargas en su interior), el número<br />
<strong>de</strong> líneas <strong>de</strong> <strong>campo</strong> que entran en esa<br />
1.7. La ley <strong>de</strong> Gauss<br />
superficie cerrada es igual al <strong>de</strong> <strong>la</strong>s que salen<br />
y, por tanto, el flujo <strong>eléctrico</strong> neto es nulo.<br />
En el ejemplo 1.3 se ha visto que al no existir ninguna carga en el interior <strong>de</strong>l prisma,<br />
el flujo <strong>eléctrico</strong> es nulo. Este mismo resultado se obtiene para cualquier superficie cerrada<br />
en cuyo interior no haya una carga neta. Por tanto, lo que interesa son los casos en los que<br />
<strong>de</strong>ntro <strong>de</strong> <strong>la</strong> superficie cerrada existe una carga puntual o una distribución <strong>de</strong> cargas con<br />
una carga neta no nu<strong>la</strong>; <strong>la</strong> re<strong>la</strong>ción que exista entre el flujo <strong>eléctrico</strong> neto que atraviesa <strong>la</strong><br />
superficie y <strong>la</strong> carga neta que hay <strong>de</strong>ntro <strong>de</strong> el<strong>la</strong> se conoce como ley <strong>de</strong> Gauss y es una <strong>de</strong> <strong>la</strong>s<br />
leyes fundamentales <strong>de</strong> los <strong>campo</strong>s <strong>eléctrico</strong>s.<br />
Para llegar a esta ley, considérese una esfera hueca <strong>de</strong> radio r y espesor <strong>de</strong>spreciable y<br />
una carga puntual q situada en su centro. A partir <strong>de</strong> <strong>la</strong> ley <strong>de</strong> Coulomb, el <strong>campo</strong> <strong>eléctrico</strong><br />
en cualquier punto <strong>de</strong> <strong>la</strong> superficie esférica <strong>de</strong>bido a <strong>la</strong> carga q es:<br />
E = k q<br />
r 2<br />
(1.18)<br />
En este caso, <strong>la</strong>s líneas <strong>de</strong> <strong>campo</strong> <strong>eléctrico</strong> son radiales, perpendicu<strong>la</strong>res a <strong>la</strong> superficie en<br />
todos sus puntos y dirigidas hacia fuera (ya que se consi<strong>de</strong>ra que <strong>la</strong> carga q es positiva). De<br />
esta forma, al aplicar <strong>la</strong> expresión (1.17), el flujo neto a través <strong>de</strong> <strong>la</strong> superficie esférica es:<br />
ΦC =<br />
<br />
En dA = E<br />
<br />
dA = kq<br />
r 2 (4πr2 ) = 4πkq (1.19)<br />
y teniendo en cuenta el valor <strong>de</strong> <strong>la</strong> constante <strong>de</strong> Coulomb (k = 1/4πǫ0), resulta:<br />
ΦC = q<br />
ǫ0<br />
(1.20)<br />
Como se pue<strong>de</strong> apreciar, el resultado es in<strong>de</strong>pendiente <strong>de</strong>l radio r <strong>de</strong> <strong>la</strong> esfera y <strong>de</strong>pen<strong>de</strong><br />
sólo <strong>de</strong> <strong>la</strong> carga q encerrada en el<strong>la</strong>. Este resultado obtenido para el caso particu<strong>la</strong>r <strong>de</strong> una<br />
superficie esférica se <strong>de</strong>muestra que es válido para cualquier superficie cerrada, <strong>de</strong>nominada<br />
también superficie gaussiana, y constituye <strong>la</strong> ley <strong>de</strong> Gauss.<br />
La ley <strong>de</strong> Gauss es, por tanto, <strong>la</strong> generalización <strong>de</strong>l caso anterior y establece que el<br />
flujo <strong>eléctrico</strong> neto a través <strong>de</strong> cualquier superficie cerrada es igual a <strong>la</strong> carga neta que se<br />
encuentra en su interior dividida por <strong>la</strong> permitividad <strong>de</strong>l vacío ǫ0. De forma integral, <strong>la</strong> ley<br />
<strong>de</strong> Gauss se pue<strong>de</strong> escribir como: