campo eléctrico y propiedades eléctricas de la materia - Novella
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“libro_ffi” — 2008/8/5 — 9:06 — page 28 — #44<br />
28 FUNDAMENTOS FÍSICOS DE LA INGENIERÍA<br />
<strong>de</strong> don<strong>de</strong> se <strong>de</strong>speja el valor <strong>de</strong>l <strong>campo</strong> <strong>eléctrico</strong>:<br />
E = σ<br />
2ǫ0<br />
(1.31)<br />
Como se observa, <strong>la</strong> distancia x entre el punto y <strong>la</strong> superficie p<strong>la</strong>na no aparece, por lo que<br />
el valor <strong>de</strong>l <strong>campo</strong> <strong>eléctrico</strong> es el mismo para cualquier distancia al p<strong>la</strong>no p<strong>la</strong>no cargado. Es<br />
<strong>de</strong>cir, el <strong>campo</strong> <strong>eléctrico</strong> es uniforme en todos los puntos y perpendicu<strong>la</strong>r a <strong>la</strong> superficie <strong>de</strong>l<br />
p<strong>la</strong>no. Este resultado tiene una importante aplicación práctica para el caso <strong>de</strong>l con<strong>de</strong>nsador<br />
<strong>de</strong> p<strong>la</strong>cas parale<strong>la</strong>s, que se verá en el Capítulo 3.<br />
1.8. Conductores en equilibrio electrostático<br />
Un conductor es un <strong>materia</strong>l generalmente metálico, como, por ejemplo, el cobre, que<br />
posee una cierta cantidad <strong>de</strong> electrones que pue<strong>de</strong>n moverse libremente <strong>de</strong>ntro <strong>de</strong>l <strong>materia</strong>l,<br />
ya que no están ligados a sus átomos. Esto hace que en presencia <strong>de</strong> un <strong>campo</strong> <strong>eléctrico</strong> en<br />
el conductor esos electrones se muevan originando una corriente eléctrica (esta característica<br />
eléctrica <strong>de</strong> los <strong>materia</strong>les es el objeto <strong>de</strong>l capítulo siguiente). Sin embargo, cuando <strong>de</strong>ntro<br />
<strong>de</strong> un conductor no hay un movimiento neto <strong>de</strong> carga eléctrica, se dice que el conductor está<br />
en equilibrio electrostático. Un conductor en equilibrio electrostático tiene <strong>la</strong>s siguientes<br />
<strong>propieda<strong>de</strong>s</strong>:<br />
El <strong>campo</strong> <strong>eléctrico</strong> en cualquier punto <strong>de</strong>l interior <strong>de</strong>l conductor es cero.<br />
Cualquier exceso <strong>de</strong> carga en un conductor ais<strong>la</strong>do está situada enteramente sobre su<br />
superficie.<br />
El <strong>campo</strong> <strong>eléctrico</strong> en cualquier punto exterior sobre <strong>la</strong> superficie <strong>de</strong>l conductor es<br />
perpendicu<strong>la</strong>r a <strong>la</strong> superficie y tiene un valor <strong>de</strong> σ/ǫ0, don<strong>de</strong> σ es <strong>la</strong> carga por unidad<br />
<strong>de</strong> superficie en ese punto.<br />
En un conductor <strong>de</strong> forma irregu<strong>la</strong>r, <strong>la</strong> carga tien<strong>de</strong> a acumu<strong>la</strong>rse en regiones don<strong>de</strong> el<br />
radio <strong>de</strong> curvatura <strong>de</strong> <strong>la</strong> superficie es menor, como, por ejemplo, <strong>la</strong>s puntas.<br />
La primera propiedad se compren<strong>de</strong> fácilmente a <strong>la</strong> vista <strong>de</strong> <strong>la</strong> Figura 1.12. Considérese<br />
una lámina <strong>de</strong> <strong>materia</strong>l conductor ais<strong>la</strong>da que tiene un cierto espesor (aunque menor que el<br />
resto <strong>de</strong> sus dimensiones) situada <strong>de</strong>ntro <strong>de</strong> un <strong>campo</strong> <strong>eléctrico</strong> exterior E uniforme. Ante <strong>la</strong><br />
presencia <strong>de</strong>l <strong>campo</strong> <strong>eléctrico</strong> exterior, los electrones libres <strong>de</strong>l conductor se moverán hacia<br />
<strong>la</strong> izquierda, <strong>de</strong>jando <strong>la</strong> cara <strong>de</strong>recha <strong>de</strong> <strong>la</strong> lámina con una carga neta positiva (por falta <strong>de</strong><br />
electrones) y <strong>la</strong> cara izquierda con una carga negativa (por exceso <strong>de</strong> electrones) <strong>de</strong>l mismo<br />
valor absoluto. Esta distribución <strong>de</strong> cargas hace que en el interior <strong>de</strong>l conductor aparezca un<br />
<strong>campo</strong> <strong>eléctrico</strong> interno <strong>de</strong> valor − E que anu<strong>la</strong> el <strong>campo</strong> <strong>eléctrico</strong> exterior. Este movimiento <strong>de</strong><br />
cargas se realiza rápidamente, <strong>de</strong> forma que en un buen conductor el equilibrio electrostático<br />
se recupera en un or<strong>de</strong>n <strong>de</strong> microsegundos. Así, el <strong>campo</strong> <strong>eléctrico</strong> en el interior <strong>de</strong>l conductor<br />
es cero, mientras que <strong>la</strong>s líneas <strong>de</strong> <strong>campo</strong> <strong>de</strong>l <strong>campo</strong> <strong>eléctrico</strong> exterior terminan en <strong>la</strong> cara<br />
izquierda <strong>de</strong> <strong>la</strong> lámina conductora y empiezan <strong>de</strong> nuevo en <strong>la</strong> cara <strong>de</strong>recha.