MEMOIRE MAGISTER THEME - Université Ferhat Abbas de Sétif
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Chapitre 2 In<strong>de</strong>ntation<br />
Figure 2.19 : Décharge infinitésimale d’un in<strong>de</strong>nteur <strong>de</strong> forme quelconque équivaut à la<br />
décharge infinitésimale d’un poinçon plat <strong>de</strong> même rayon <strong>de</strong> contact.<br />
Oliver et Pharr se placent donc dans le cas d’un matériau homogène, élasto-plastique linéaire et<br />
font l’hypothèse que le comportement plastique du matériau in<strong>de</strong>nté est <strong>de</strong> type sink –in, par<br />
opposition au comportement pile –up (fig. 2.21). Ce <strong>de</strong>rnier se caractérise en effet par la formation <strong>de</strong><br />
bourrelets plastique autour <strong>de</strong> la pointe, rendant ainsi invali<strong>de</strong> l’hypothèse d’une déflexion élastique<br />
hors du contacte.<br />
• Les trois équations d’Oliver et Pharr :<br />
réécriture <strong>de</strong> :<br />
La métho<strong>de</strong> d’Oliver et Pharr se compose <strong>de</strong> trois équations. La première est en fait une<br />
E * =S/2ßa<br />
Où ß est un coefficient correcteur <strong>de</strong> l’ordre <strong>de</strong> 1 que compense la nano-axisymétrie <strong>de</strong><br />
l’in<strong>de</strong>nteur. Cette équation fournit le module réduit du matériau à partir <strong>de</strong> la rai<strong>de</strong>ur S du contacte<br />
(observation expérimentale) et du rayon <strong>de</strong> contacte (a)qui est une inconnue du problème.<br />
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