Tecniche acustiche di inversione temporale e DOA con applicazione ...
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3. Stima <strong>DOA</strong> in parziale coerenza spaziale 37<br />
in cui p(t) è, come già osservato per r(t) en(t), un vettore m × 1,<br />
p T (t) =[p1(t) ···pm(t)], (3.4b)<br />
e G(t) è la matrice m × d delle perturbazioni del fronte d’onda, così definita:<br />
[G(t)]ik = gik(t). (3.4c)<br />
Il simbolo ◦ in<strong>di</strong>ca il prodotto matriciale elemento per elemento (Schur-Hadamard).<br />
La covarianza d’array, corrispondente al modello <strong>di</strong> parziale coerenza spaziale,<br />
è ottenuta calcolando il valore atteso del prodotto <strong>di</strong> p(t) per il suo trasposto<br />
<strong>con</strong>iugato.<br />
P = E[p(t)p + (t)], (3.5)<br />
Per rumori sui sensori ad<strong>di</strong>tivi, perturbazioni aleatorie del fronte d’onda e<br />
segnali sorgente mutuamente scorrelati, a partire da (3.1) si può mostrare che<br />
<strong>con</strong> δij =0,i= j, eδij =1,i= j.<br />
[P]ij = bij[ASA + ]ij + δijσ 2 , (3.6)<br />
Per definizione bij = 1,la (3.6) può essere riscritta come<br />
<strong>con</strong> B data da<br />
P = B ◦{ASA + } + σ 2 I = B ◦ R, (3.7)<br />
B =[bij] =[bi−j]. (3.8)<br />
Dall’espressione (3.8) si deduce che la B è simmetrica, Toeplitz e definita<br />
positiva. Infatti, osservando la (3.1) e la (3.2), la B può essere <strong>con</strong>siderata<br />
come la covarianza d’array <strong>di</strong> un singolo fronte d’onda che giunge sull’array