Energia di coesione - legame nei cristalli
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Fisica dello Stato Solido<br />
Lezione n.6<br />
<strong>Energia</strong> <strong>di</strong> <strong>coesione</strong> - <strong>legame</strong> <strong>nei</strong> <strong>cristalli</strong><br />
Corso <strong>di</strong> Laurea Magistrale in<br />
Ingegneria Elettronica<br />
a.a.11-112<br />
http://www.de.unifi.it/FISICA/Bruzzi/fss.html<br />
Lezione n. 6 -<strong>Energia</strong> <strong>di</strong> <strong>coesione</strong> - <strong>legame</strong> <strong>nei</strong> <strong>cristalli</strong> – Fisica dello Stato Solido<br />
Mara Bruzzi - Laurea Magistrale in Ingegneria Elettronica a.a.11-12<br />
1
SOMMARIO<br />
<strong>Energia</strong> <strong>di</strong> <strong>coesione</strong> dei <strong>cristalli</strong><br />
Scale <strong>di</strong> elettronegatività - soli<strong>di</strong> molecolari – potenziale <strong>di</strong><br />
Lennard Jones – Soli<strong>di</strong> Ionici – costante <strong>di</strong> Madelung –<br />
<strong>legame</strong> idrogeno - soli<strong>di</strong> covalenti – <strong>legame</strong> covalente –<br />
ibri<strong>di</strong>zzazione sp 2 , sp 3 e con orbitali d – soli<strong>di</strong> metallici –<br />
metalli <strong>di</strong> transizione.<br />
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Mara Bruzzi - Laurea Magistrale in Ingegneria Elettronica a.a.11-12<br />
2
Legame dei <strong>cristalli</strong><br />
<strong>Energia</strong> <strong>di</strong> <strong>coesione</strong> = <strong>di</strong>fferenza tra energia degli atomi liberi ed energia del cristallo<br />
La <strong>coesione</strong> dei soli<strong>di</strong> è dovuta interamente all’interazione elettrostatica attrattiva fra le<br />
cariche negative degli elettroni e quelle positive dei nuclei.<br />
Le <strong>di</strong>fferenze osservate tra le forme <strong>di</strong> materia condensata sono causate da <strong>di</strong>fferenze<br />
nella <strong>di</strong>stribuzione degli elettroni e dei nuclei, ed in modo particolare degli elettroni più<br />
esterni e degli ioni.<br />
Le forze <strong>di</strong> <strong>coesione</strong> che tengono insieme gli atomi in una struttura <strong>cristalli</strong>na, possono<br />
essere <strong>di</strong> intensità molto <strong>di</strong>versa. In molti casi si tratta <strong>di</strong> veri e propri legami, ionici o<br />
covalenti, in altri gli atomi o molecole interagiscono via forze <strong>di</strong> van der Waals. A<br />
seconda della natura delle forze <strong>di</strong> <strong>coesione</strong> in<strong>di</strong>viduiamo quattro classi <strong>di</strong> soli<strong>di</strong>,<br />
ciascuna caratterizzata da un comportamento chimico-fisico omogeneo, determinato<br />
dalla natura stessa del <strong>legame</strong>:<br />
ionici - covalenti – molecolari - metallici<br />
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3
Parametri importanti per la formazione del <strong>legame</strong><br />
Configurazione elettronica Struttura elettronica <strong>di</strong> un atomo od una molecola.<br />
Corrisponde al modo <strong>di</strong> <strong>di</strong>stribuirsi degli elettroni negli orbitali dell'atomo o della<br />
molecola.<br />
Affinità elettronica <strong>Energia</strong> in gioco nel processo: A + e - → A - dove A è un atomo o<br />
uno ione elementare allo stato gassoso. Generalmente è espressa in kJ/mol.<br />
Potenziale <strong>di</strong> 1 a ionizzazione <strong>Energia</strong> minima necessaria per portare a <strong>di</strong>stanza<br />
infinita dal nucleo un elettrone partendo da un atomo neutro isolato. A → A + + e -<br />
Elettronegatività Tendenza <strong>di</strong> un atomo ad attrarre gli elettroni <strong>di</strong> un <strong>legame</strong>. E'<br />
definita come la me<strong>di</strong>a aritmetica tra il potenziale <strong>di</strong> ionizzazione e l'affinità<br />
elettronica. I valori riportati sono valutati su una scala relativa che ha come<br />
riferimento il Fluoro la cui elettronegatività e posta convenzionalmente uguale a 4.0<br />
(Scala <strong>di</strong> Pauling).<br />
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4
Scale <strong>di</strong> elettronegatività<br />
I A (1) II A (2) III B (13) IV B (14) V B (15) VI B (16) VII B (17)<br />
H<br />
2.20----------<br />
Li<br />
0.97-0.94-<br />
0.98<br />
Na<br />
1.01-0.93-<br />
0.93<br />
Be<br />
1.47-1.46-<br />
1.57<br />
Mg<br />
1.23-1.32-<br />
1.31<br />
B<br />
2.01-2.01-<br />
2.04<br />
Al<br />
1.47-1.81-<br />
1.61<br />
C<br />
2.50-2.63-<br />
2.55<br />
Si<br />
1.74-2.44-<br />
1.90<br />
N<br />
3.07-2.33-<br />
3.04<br />
P<br />
2.06-1.81-<br />
2.19<br />
O<br />
3.50-3.17-<br />
3.44<br />
S<br />
2.44-2.41-<br />
2.58<br />
F<br />
4.10-3.91-<br />
3.98<br />
Cl<br />
2.83-3.00-<br />
3.16<br />
K<br />
Ca<br />
Ga<br />
Ge<br />
As<br />
Se<br />
Br<br />
0.91-0.80- 1.04----1.00 1.82-1.95- 2.02----2.01 2.20-1.75- 2.48-2.23- 2.74-2.76-<br />
0.82 1.81 2.18 2.55 2.96<br />
Rb<br />
0.89-----0.82<br />
Cs<br />
0.86-----0.79<br />
Sr<br />
0.99-------<br />
0.95<br />
Ba<br />
0.97-----0.89<br />
In<br />
1.49-1.80-<br />
1.78<br />
Tl<br />
1.44-----1.62<br />
Sn<br />
1.72----1.80<br />
Pb<br />
1.55----1.87<br />
Sb<br />
1.82-1.65-<br />
2.05<br />
Bi<br />
1.67----2.02<br />
Te<br />
2.01-2.10-2.1<br />
Po<br />
1.76-------2.0<br />
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I<br />
2.21-2.56-<br />
2.66<br />
At<br />
1.96-------2.2<br />
Scale <strong>di</strong> elettronegatività. La prima secondo Allred-Rochow (in base alla forza<br />
esercitata dal nucleo su elettroni <strong>di</strong> valenza); la seconda secondo R.S.Mulliken<br />
(proporzionale al prodotto tra potenziale <strong>di</strong> ionizzazione e affinità elettronica <strong>di</strong>viso<br />
due) vale per atomi isolati; la terza secondo L.Pauling (in base alla termochimica delle<br />
energie <strong>di</strong> ionizzazione dei legami). L'elettronegatività cresce da sinistra a destra e dal<br />
basso verso l'alto.<br />
5
A. Soli<strong>di</strong> Molecolari e <strong>cristalli</strong> <strong>di</strong> gas inerti<br />
Sono costituiti da molecole, che possono essere tenute insieme da forze <strong>di</strong> van<br />
der Waals (ad esempio lo io<strong>di</strong>o (I 2 ) <strong>cristalli</strong>no e molti altri <strong>cristalli</strong> molecolari <strong>di</strong><br />
elementi non metallici) o da legami a idrogeno (ad esempio il ghiaccio). Anche i<br />
gas nobili quando soli<strong>di</strong>ficano hanno atomi che interagiscono tra loro con forze <strong>di</strong><br />
van der Waals.<br />
I soli<strong>di</strong> molecolari sono caratterizzati da:<br />
- consistenza tenera<br />
- bassi punti <strong>di</strong> fusione<br />
- bassi punti <strong>di</strong> ebollizione ( alta volatilità)<br />
- cattiva conducibilità elettrica<br />
Nei <strong>cristalli</strong> <strong>di</strong> gas inerti gli orbitali elettronici più esterni sono completi, si ha<br />
simmetria sferica, per il principio <strong>di</strong> esclusione <strong>di</strong> Pauli non è favorita la<br />
sovrapposizione degli orbitali <strong>di</strong> due atomi vicini. L’energia <strong>di</strong> <strong>coesione</strong> è dovuta a<br />
forze <strong>di</strong> Van der Waals.<br />
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6
Interazione tra atomi <strong>di</strong> gas inerte<br />
Momento <strong>di</strong> <strong>di</strong>polo elettrico p<br />
-<br />
- - -<br />
- - -<br />
- -<br />
- + - - - -<br />
-<br />
p = 0<br />
-<br />
-<br />
-<br />
-<br />
-<br />
-<br />
-<br />
-<br />
-<br />
+<br />
-<br />
p = q d<br />
Se le <strong>di</strong>stribuzioni <strong>di</strong> carica sono fisse, l’interazione tra gli atomi è nulla poiché<br />
il campo elettrostatico fuori della sfera carica è nullo. In realtà la carica<br />
elettronica può presentare delle variazioni <strong>di</strong> <strong>di</strong>stribuzione spaziale nel tempo<br />
e dare perciò luogo a <strong>di</strong>polo elettrico. L’energia <strong>di</strong> <strong>coesione</strong> è data<br />
dall’interazione dei <strong>di</strong>poli elettrici così creatisi in atomi <strong>di</strong>versi.<br />
qd<br />
4π<br />
ε r<br />
( )<br />
Campo E prodotto da un <strong>di</strong>polo elettrico: E = 2cos<br />
θ u + r<br />
senθ<br />
u<br />
y<br />
u r<br />
0<br />
3<br />
θ<br />
p<br />
θ<br />
r<br />
u θ<br />
E<br />
x<br />
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7
Il campo E prodotto dal <strong>di</strong>polo elettrico fluttuante p 1 produce sull’atomo 2 un<br />
<strong>di</strong>polo elettrico indotto: con α = polarizzabilità elettronica.<br />
p = α E<br />
2<br />
E<br />
E<br />
=<br />
2 p1<br />
4π<br />
ε R<br />
0<br />
3<br />
p 1<br />
p 2<br />
R<br />
L’energia potenziale <strong>di</strong> interazione tra i due momenti <strong>di</strong> <strong>di</strong>polo è:<br />
U<br />
= − p<br />
2<br />
α p<br />
2<br />
1 C<br />
⋅ E<br />
2 1<br />
= −α<br />
E = − = −<br />
6<br />
R 6<br />
π ε<br />
0R<br />
A causa del fattore R -6 l’interazione aumenta rapidamente a <strong>di</strong>stanze brevi.<br />
A <strong>di</strong>stanze molto ravvicinate però l’energia del sistema è repulsiva, perché le<br />
<strong>di</strong>stribuzioni <strong>di</strong> carica dei due atomi non si devono sovrapporre, per il<br />
rpincipio <strong>di</strong> esclusione <strong>di</strong> Pauli.<br />
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8
B<br />
R<br />
Potenziale repulsivo empirico: ;<br />
(a) formazione <strong>di</strong> un <strong>legame</strong> (b)<br />
descrive la repulsione tra i due atomi.<br />
U 0 = energia <strong>di</strong> <strong>legame</strong>; r 0 = <strong>di</strong>stanza<br />
<strong>di</strong> <strong>legame</strong>.<br />
Ur =<br />
12<br />
U r<br />
= λ e<br />
R<br />
−<br />
ρ<br />
U LJ<br />
=<br />
R<br />
B<br />
12<br />
−<br />
C<br />
R<br />
Potenziale <strong>di</strong> Lennard-Jones<br />
6<br />
U Lennard-Jones [a.u]<br />
r 0<br />
2.00 3.00 4.00 5.00 6.00<br />
U 0<br />
r [Angstrom]<br />
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Legame idrogeno<br />
Il <strong>legame</strong> ad idrogeno (Legame H) è un' interazione intermolecolare <strong>di</strong> tipo<br />
elettrostatico che si instaura tra un atomo <strong>di</strong> idrogeno (H), da cui il nome, ed un atomo<br />
molto più elettronegativo come N, O e F. Nel <strong>di</strong>polo l’ atomo <strong>di</strong> idrogeno è coinvolto in<br />
un <strong>legame</strong> covalente con elementi molto elettronegativi come azoto, ossigeno, o<br />
fluoro, i quali attraggono a sé gli elettroni <strong>di</strong> valenza, acquisendo una parziale carica<br />
negativa (δ-) lasciando l'idrogeno con una parziale carica positiva (δ+).<br />
Il <strong>legame</strong> idrogeno si forma quando la<br />
relativamente forte carica positiva<br />
dell'idrogeno viene in contatto con un<br />
doppietto elettronico <strong>di</strong> un gruppo funzionale<br />
<strong>di</strong> un altra molecola, definito accettore. Il<br />
gruppo dove è legato l‘atomo H in maniera<br />
covalente viene detto donatore.<br />
La forza del <strong>legame</strong> idrogeno (che è una<br />
forza intermolecolare) è nettamente<br />
inferiore al <strong>legame</strong> ionico ed al <strong>legame</strong><br />
covalente, ma è superiore alla forza <strong>di</strong> Van<br />
der Waals.<br />
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10
Legame idrogeno<br />
Presente nell’acqua sia allo stato liquido che allo stato solido, è responsabile della<br />
sua temperatura <strong>di</strong> ebollizione, relativamente alta se paragonata per esempio<br />
all'H 2 S, che è meno polare (se non esistessero i legami idrogeno, l'acqua<br />
bollirebbe a -100°C!). Una caratteristica peculiare del <strong>legame</strong> idrogeno è quella <strong>di</strong><br />
mantenere le molecole interessate più <strong>di</strong>stanti fra loro rispetto agli altri tipi <strong>di</strong><br />
<strong>legame</strong>: è per questo che il ghiaccio è meno denso dell'acqua: 0.917 g/cm³.<br />
(nell'acqua, infatti, le molecole scorrono l'una sull'altra mentre il ghiaccio assume<br />
una struttura <strong>cristalli</strong>na dovuta proprio ai legami idrogeno).<br />
Presente nelle<br />
proteine e negli aci<strong>di</strong><br />
nucleici. Ad esempio<br />
è il <strong>legame</strong> che si<br />
instaura tra i due<br />
filamenti della doppia<br />
elica de DNA.<br />
Ghiaccio I h cristallo a<br />
simmetria esagonale<br />
con angoli <strong>di</strong> <strong>legame</strong><br />
quasi tetraedrici.<br />
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11
B. Soli<strong>di</strong> Ionici<br />
Nei composti binari il <strong>legame</strong> ionico si forma tra metalli e non metalli e si ha<br />
quando la <strong>di</strong>fferenza <strong>di</strong> elettronegatività (scala <strong>di</strong> Pauling) tra gli atomi coinvolti<br />
nel <strong>legame</strong> supera il valore convenzionale <strong>di</strong> 1.9; gli elettroni coinvolti nel <strong>legame</strong><br />
risultano permanentemente legati all'atomo più elettronegativo, che quin<strong>di</strong> è<br />
<strong>di</strong>ventato uno ione negativo; l'altro atomo, avendo perso un elettrone, è <strong>di</strong>ventato<br />
uno ione positivo. In composti <strong>di</strong> questi tipo (sali) il <strong>legame</strong> non è <strong>di</strong>rezionato tra<br />
due atomi <strong>di</strong>stinti, ma è una forza <strong>di</strong> attrazione elettrostatica <strong>di</strong>stribuita<br />
uniformemente nello spazio attorno ad ogni ione. Allo stato solido le coppie <strong>di</strong> ioni,<br />
in funzione delle <strong>di</strong>mensioni e della carica <strong>di</strong> ciascuno, si <strong>di</strong>spongono in reticoli<br />
<strong>cristalli</strong>ni regolari, in modo da minimizzare l'energia potenziale elettrostatica.<br />
Le caratteristiche chimico fisiche dei soli<strong>di</strong> ionici sono:<br />
- rigi<strong>di</strong>tà e durezza, ma facile sfaldabilità<br />
- punti <strong>di</strong> fusione elevati<br />
- cattiva conducibilità elettrica<br />
- buona conducibilità allo stato fuso (o in soluzione)<br />
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Li 1s 2 2s 1 F 1s 2 2s 2 2p 5<br />
Li + 1s 2<br />
F - 1s 2 2s 2 2p 6<br />
L’interazione elettrostatica dei due ioni carichi ±q è:<br />
U<br />
2<br />
q<br />
= ±<br />
4 π ε r<br />
Per gli atomi primi vicini del cristallo devo tenere conto anche del termine<br />
repulsivo che si oppone alla sovrapposizione degli orbitali atomici completi,<br />
l’energia <strong>di</strong> <strong>legame</strong> della coppia i-j <strong>di</strong> ioni è:<br />
r<br />
U<br />
ij<br />
−<br />
= λ e<br />
ρ ±<br />
0<br />
q<br />
4 π<br />
ε 0<br />
r<br />
ij 2<br />
Per calcolare l’energia totale del cristallo considero il coefficiente p ij tale che<br />
r ij = p ij R, con R = separazione tra primi vicini.<br />
U ij<br />
=<br />
λ e<br />
R<br />
−<br />
ρ −<br />
2<br />
q<br />
±<br />
4 π ε p<br />
0<br />
2<br />
q<br />
4 π ε R<br />
ij<br />
R<br />
0<br />
primi vicini<br />
ij<br />
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Si perviene all’espressione:<br />
U<br />
tot<br />
=<br />
⎛<br />
N⎜<br />
⎝<br />
zλ<br />
e<br />
N = numero <strong>di</strong> molecole ( 2N ioni )<br />
z = numero <strong>di</strong> primi vicini<br />
1<br />
M = costante <strong>di</strong> Madelung → ∑±<br />
p ij<br />
R<br />
−<br />
ρ<br />
−<br />
M<br />
2<br />
q<br />
R<br />
⎞<br />
⎟<br />
⎠<br />
U<br />
U 0<br />
λ<br />
R<br />
ρ<br />
e −<br />
R 0<br />
− M<br />
2<br />
q<br />
R<br />
r<br />
dU tot<br />
Per ottenere la con<strong>di</strong>zione <strong>di</strong> energia minima ( equilibrio): = 0<br />
Otteniamo l’equazione che determina la separazione all’equilibrio dei primi<br />
vicini, R 0 :<br />
R<br />
R 2<br />
0 (Å) ρ (Å)<br />
0<br />
− ρ M q<br />
2 ρ<br />
R<br />
0<br />
e =<br />
LiF 2.014 0.291<br />
zλ<br />
NaCl<br />
2.82<br />
dR<br />
0.321<br />
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C. Soli<strong>di</strong> Covalenti<br />
E’ un solido ove gli atomi sono legati tra loro con legami covalenti. Tale<br />
<strong>legame</strong> si instaura quando tra gli atomi si ha bassa <strong>di</strong>fferenza <strong>di</strong><br />
elettronegatività.<br />
Orbitali molecolari<br />
Approssimazione LCAO: Linear Combination of Atomic Orbitals<br />
L’orbitale molecolare è ottenuto per combinazione lineare <strong>di</strong> quelli atomici:<br />
ϕ ΑΒ = ϕ A ± kϕ B K = misura della polarità del <strong>legame</strong><br />
ΑΒ<br />
Il <strong>legame</strong> è covalente puro solo se gli<br />
atomi hanno stessa elettronegatività (o<br />
tipicamente tra 0 e 0.4)<br />
Il <strong>legame</strong> è covalente polare se EN è<br />
compresa tra 0.41 e 1.89). La densità<br />
elettronica è statisticamente spostata<br />
verso l'atomo più elettronegativo.<br />
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L’orbitale molecolare si forma se:<br />
ϕ A e ϕ B<br />
ϕ A e ϕ B<br />
hanno simmetria simile rispetto all’asse molecolare<br />
si sovrappongono<br />
ϕ = ϕ A + kϕ B<br />
orbitale legante (bon<strong>di</strong>ng)<br />
ϕ ∗ = ϕ A - kϕ B orbitale antilegante (antibon<strong>di</strong>ng)<br />
Definiamo integrale <strong>di</strong> sovrapposizione:<br />
S<br />
= ϕ A<br />
ϕ dV<br />
∫<br />
A<br />
B<br />
S > 0<br />
S < 0<br />
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Esempi <strong>di</strong> integrali <strong>di</strong> sovrapposizione<br />
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17
Orbitali tipo σ<br />
Orbitali tipo π<br />
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<strong>Energia</strong> dell’orbitale molecolare<br />
β = integrale <strong>di</strong> scambio o risonanza<br />
Caso ideale 2s 2p<br />
Caso reale 2s 2p<br />
Con l’aumentare <strong>di</strong> n la <strong>di</strong>fferenza <strong>di</strong> energia e la combinazione lineare<br />
può coinvolgere orbitali <strong>di</strong>versi: ϕ (s) = ϕ(2s A )+ ϕ(2s B ) + [ (ϕ(2p xA )+ ϕ(2p xB ) ]<br />
dove a < 1 quantifica il contributo dei p x all’orbitale σ s<br />
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Ibri<strong>di</strong>zzazione = Combinazione lineare <strong>di</strong> orbitali atomici con<br />
numeri quantici <strong>di</strong>versi dello stesso atomo<br />
Esempio: Carbonio 1s 2 2s 2 2p 2<br />
Poiché ha shell s complete il carbonio<br />
dovrebbe formare solo due legami a π/2 tra <strong>di</strong><br />
loro. Invece esso può presentare<br />
tetravalenza.<br />
sp 3<br />
ϕ 1 = ½ (s + p x +p y + p z )<br />
ϕ 2 = ½ (s + p x - p y - p z )<br />
ϕ 3 = ½ (s - p x + p y - p z )<br />
ϕ 4 = ½ (s - p x - p y + p z )<br />
⇒ <strong>di</strong>amante<br />
Lezione n. 6 -<strong>Energia</strong> <strong>di</strong> <strong>coesione</strong> - <strong>legame</strong> <strong>nei</strong> <strong>cristalli</strong> – Fisica dello Stato Solido<br />
Mara Bruzzi - Laurea Magistrale in Ingegneria Elettronica a.a.11-12<br />
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sp 2<br />
ϕ 1 = 1/√3 (s + √2 p x )<br />
ϕ 2 = 1/√3 s - 1/√6 p x + 1/√6 p y )<br />
ϕ 3 = 1/√3 s - 1/√6 p x - 1/√6 p y )<br />
ϕ 4 = p z<br />
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Grafite<br />
strati a maglie esagonali <strong>di</strong> lato 1.45Å si impaccano parallelamente<br />
slittati lungo la <strong>di</strong>agonale dell’esagono. La <strong>di</strong>stanza degli strati è<br />
3.35Å.<br />
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Ibri<strong>di</strong>zzazioni s p d<br />
dsp 2<br />
dsp 3<br />
Ibri<strong>di</strong>zzazione quadrato planare ovvero tetragonale.<br />
Combinazione <strong>di</strong> orbitali d x<br />
2<br />
-y2 , s, p x , p y . Si<br />
ottengono quattro orbitali ibri<strong>di</strong> <strong>di</strong>retti lungo le<br />
<strong>di</strong>rezioni X e Y.<br />
Ibri<strong>di</strong>zzazione bipiramidale trigonale.<br />
Combinazione <strong>di</strong> orbitali d z2 , s, p x , p y, p z . Si<br />
ottengono orbitali ibri<strong>di</strong> <strong>di</strong>retti verso i vertici <strong>di</strong> una<br />
bipiramide a base triagonale.<br />
d 2 sp 3<br />
Ibri<strong>di</strong>zzazione ottaedrica. Combinazione <strong>di</strong> orbitali<br />
d z2 , d x<br />
2<br />
- y2 , s, p x , p y, p z . Si ottengono 6 orbitali ibri<strong>di</strong><br />
<strong>di</strong>retti verso i vertici <strong>di</strong> un ottaedro.<br />
d 4 sp<br />
Si ottengono 6 orbitali ibri<strong>di</strong> <strong>di</strong>retti verso i vertici<br />
<strong>di</strong> un un prisma triangolare.<br />
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D. Soli<strong>di</strong> Metallici<br />
I soli<strong>di</strong> formati dagli elementi metallici hanno proprietà decisamente<br />
<strong>di</strong>verse da quelle degli altri soli<strong>di</strong>. Fra tutte spiccano:<br />
- elevata conducibilità elettrica e termica<br />
- effetto fotoelettrico<br />
- malleabilità e duttilità<br />
- elevato numero <strong>di</strong> coor<strong>di</strong>nazione<br />
Queste caratteristiche si giustificano ammettendo che nel metallo alcuni<br />
elettroni siano liberi <strong>di</strong> muoversi e che il solido sia organizzato in strati<br />
capaci <strong>di</strong> slittare con relativa facilità l'uno sull'altro. I soli<strong>di</strong> metallici<br />
possono essere visti come costituiti da un insieme or<strong>di</strong>nato <strong>di</strong> cationi,<br />
immersi in "un mare" <strong>di</strong> elettroni, sud<strong>di</strong>visi in bande <strong>di</strong> energia permessa.<br />
Discuteremo tale modellizzazione nelle prossime lezioni.<br />
Nel reticolo <strong>cristalli</strong>no metallico, gli atomi tendono a impacchettarsi nel<br />
modo più compatto possibile, secondo tre tipi <strong>di</strong> celle elementari: bcc (Li,<br />
Na, K), fcc (Cu, Ag, Au) e hcp, con numeri <strong>di</strong> coor<strong>di</strong>nazione 8 e 12.<br />
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