Onde-Oscillazioni-Acustica
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CAPITOLO 4. ONDE ACUSTICHE 49<br />
Siccomei secondi termini sono uguali, allora lo sono anche i primi.<br />
La stessa dimostrazione la possiamo fare per la densità.<br />
Abbiamo visto che anche la potenza trasferita dall'onda si propaga e rispetta<br />
l'equazione delle onde. Nel caso specico, siccome abbiamo l'onda<br />
di pressione δp(x, t), possiamo subito scrivere l'onda di potenza P (x, t) =<br />
δp(x, t)S ∂s<br />
∂s<br />
istantanea notando che δp(x, t) S è la forza e è lo spostamento<br />
∂t ∂t<br />
nell'unità di tempo cioè la velocità. Espressa in s(x, t):<br />
∂s(x, t) ∂s(x, t)<br />
P (x, t) = −βS<br />
∂x ∂t<br />
Se consideriamo un'onda armonica s(x, t) = s m sin(kx − ωt) ricaviamo<br />
δp(x, t) = −β ∂s<br />
(<br />
∂x = −βks m cos (kx − ωt) = βks m sin kx − ωt − π )<br />
2<br />
∂s<br />
(<br />
δρ(x, t) = −ρ 0<br />
∂x = −ρ 0ks m cos (kx − ωt) = ρ 0 ks m sin kx − ωt − π )<br />
2<br />
dalle quali possiamo denire<br />
δp m = βks m<br />
δρ m = ρ 0 ks m<br />
Le onde di pressione e densità sono in fase tra di loro e in anticipo di π 2<br />
rispetto all'onda di spostamento. L'onda di potenza diventa:<br />
P (x, t) = −βS (s m k cos(kx − ωt)) (−ωs m cos(kx − ωt))<br />
= βSs 2 ω 2<br />
m<br />
v cos2 (kx − ωt) =<br />
= βSs 2 mk 2 v cos 2 (kx − ωt)<br />
= ρ 0 Ssm 2 ω 2 v cos 2 (kx − ωt)<br />
Possiamo calcolare anche la potenza media:<br />
¯P = 1 2 ρ 0Ss 2 mω 2 v<br />
= 1 2 βSs2 mk 2 v<br />
= (δp m) 2<br />
2ρ 0 v S<br />
L'intesità dell'onda acustica è quindi data da<br />
I = ¯P<br />
S = (δp m) 2 [ ] W<br />
2ρ 0 v m 2<br />
L'orecchio umano percepisce come suono la frequenza tra 20 Hz e 20 kHz<br />
di intensità compresa (a 1 kHz) tra la soglia di udibilità I = 10 −12 W/m 2 e la<br />
soglia del dolore I = 1W/m 2 .