Diffusione della luce e dei raggi X in silice amorfa - La Sapienza

CAPITOLO 6. Presentazione dei risultati 89lorenziana (incognita) che ben descrive, nel range Brillouin, la forma di rigadelle eccitazioni. In figura 6.2 è riportato un esempio di fit fatto sulla rigaAS dello spettro a temperatura ambiente. Il parametro Γ è definito in mododa rappresentare la HWHM della lorenziana.Il pacchetto ”MINUIT” è una routine di minimizzazione che viene richiamatamediante un programma fortran. I parametri di uscita del fit, relativialla lorenziana che descrive la forma dell’eccitazione, sono• Fondo dovuto ai conteggi di buio del fototubo e ad eventuali contributidi intensità trascurabile rispetto a quella delle eccitazioni acustiche (”coda”del boson peak)• Posizione di riga che determina la frequenza dell’eccitazione• Larghezza di riga associata alla presenza di effetti dinamico/strutturaliIl fondo è tipicamente contenuto entro i 30 conteggi/sec per gli spettri a 180 0 .Questa procedura è stata applicata a tutti gli spettri acquisiti in backscattering,al variare delle temperature. Per gli spettri a 90 0 ho utilizzato invecedei fit gaussiani mediante il programma ORIGIN per Windows, estraendocosì le posizioni di riga. Le temperature di lavoro sono state selezionateattraverso i parametri volt-amperometrici di un alimentatore stabilizzato escelte in modo da coprire l’intervallo esplorato in maniera circa equispaziata.L’errore sulla lettura del pirometro è di ±5 K. Nelle figure 6.3 e 6.4 sonoriportati gli andamenti della riga AS per le varie temperature. Lo zero deglispettri è scelto come valore medio delle posizioni SS/AS fittate secondo laprocedura precedentemente descritta.Si può osservare che lo spostamento in temperatura delle frequenze dipicco, in entrambe le configurazioni, è più pronunciato per il modo longitudinale.In figura 6.5 è poi riportato l’andamento delle posizioni e larghezze diriga in funzione della temperatura, ottenuto attraverso la procedura di fitprecedentemente descritta.Ai valori di q caratteristici della diffusione di luce visibile (≤ 0.036 nm −1 )è pratica comune considerare i solidi amorfi come un continuo elastico cheammette propagazione di onde acustiche con legge di dispersione lineare. Rimandandola discussione di tale approssimazione al prossimo capitolo, riportiamoin figura 6.6 la velocità del suono nel v−SiO 2 dedotta dal rapporto trafrequenza di picco e momento scambiato (corretto per la dipendenza n(T )).acquisiti. Infatti il segnale elastico ha larghezza intrinseca ”nulla” (di fatto la larghezzadella riga laser) e dunque la convoluzione dei due coincide proprio con quest’ultima.89