fenomenoloÅ¡ka teorija supravodljivosti - Odjel za fiziku - SveuÄiliÅ¡te ...
fenomenoloÅ¡ka teorija supravodljivosti - Odjel za fiziku - SveuÄiliÅ¡te ...
fenomenoloÅ¡ka teorija supravodljivosti - Odjel za fiziku - SveuÄiliÅ¡te ...
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
može izbjeći postojanje centra raspršenja <strong>za</strong> elektrone, nego se njihov utjecaj mora ukloniti<br />
zgušnjavanjem. Dakle možemo reći da je supravodljivi sustav opisan jednom valnom funkcijom<br />
ψ (x), tj. jednim kompleksnim brojem ψ u svakoj točki prostora x, ψ (x)<br />
je identificiran s gustoćom supravodljivih elektrona oko točke x. Za prela<strong>za</strong>k u supravodljivo<br />
stanje, iz pretpostavke jednog vala, slijedi i nestanak električnog otpora supravodiča<br />
( Meissnerov efekt ) <strong>za</strong> H manji od kritične vrijednosti H c. Izuzetak je samo usko prijelazno<br />
područje uz samu površinu supravodiča, gdje gustoća supravodljivih elektrona ψ (x)<br />
progresivno raste prema unutrašnjosti supravodiča preko karakteristične udaljenosti ξ ( radijus<br />
Cooperova para ), a magnetsko polje B se gubi preko udaljenosti λ. Ubrzo su znanstvenici<br />
shvatili da postoje materijali u kojima ovo rješenje ne vrijedi ( ξ > 2λ<br />
) , tj da se oni drugačije<br />
ponašaju. Zapravo su otkriveni "supravodiči II. vrste" čija su svojstva drugačija i <strong>za</strong> primjenu<br />
mnogo važnija od "supravodiči I. vrste". Supravodiči II. vrste u malim vanjskim poljima H<br />
pokazuju potpun Meissnerov efekt, B=H+M=0. No kad H dostigne prvo kritično polje H c1 u<br />
supravodič lokalno prodre magnetsko polje oko kojeg cirkuliraju Lentzove dijamagnetske struje.<br />
U valu ψ stvara se vir u kojem su gustoća supravodljivih elektrona ψ (x)<br />
2<br />
2<br />
i magnetsko polje<br />
B(x) raspoređeni od centra vira prema obodu, ali sξ > 2λ<br />
. Daljnjim povećanjem magnetskog<br />
polja H ukupni magnetski tok Φ 0 kroz pojedini vir se ne mijenja, no u materijal prodire sve više i<br />
više virova. Električni otpor R išče<strong>za</strong>va dok materijal između virova ostaje supravodljiv ,<br />
2<br />
ψ ( x)<br />
≠ 0 , a virovi se ne gibaju. Tek na drugom kritičnom polju H c2 virovi dolaze tako blizu da<br />
se počnu preklapati i <strong>supravodljivosti</strong> potpuno nestaje.<br />
Pronala<strong>za</strong>k i objašnjenje supravodiča II. vrste važni su iz dva razloga. Ponajprije, <strong>za</strong>državanje<br />
<strong>supravodljivosti</strong> do vrlo velikih magnetskih polja H c2 učinila ih je pogodnim <strong>za</strong> proizvodnju na<br />
drugi način nedostupno snažnih elektromagneta, no ostalo je ograničenje <strong>supravodljivosti</strong> na vrlo<br />
niske temperature ( do 20 K ). Činjenicu da je supravodljivost bila ograničena na relativno niske<br />
temperature (koje su se mogle postići uglavnom sa skupim tekućim helijem) nisu prihvaćali<br />
mnogi. Eksperimentalna i teorijska nastojanja da se pronađu novi materijalima sa što višom<br />
kritičnom temperaturom bila su od samog početka prethodnica u istraživanjima <strong>supravodljivosti</strong>.<br />
1986 Bendroz i Muller uočili su supravodljivost u keramičkom oksidnom materijalu La-Ba-Cu-<br />
O u području od 30 do 40 K i već sljedeće godine dobili Nobelovu nagradu (najbrže do sada).<br />
Započela intenzivna potraga, vrlo brzo su otkriveni novi visokotemperaturni supravodiči, 1987<br />
YBa 2 Cu 3 O 7 -δ čija je kritična temperatura 92 K.<br />
2<br />
39