Mühazirə 1.

İsbat edək ki,Lˆψ = LˆL ˆψ= Lψ= c Lˆψ + c1( cψ+ c ψ + ... + c ψ )111Lˆψ + ... + c Lˆψ = L2222ssss=( cψ+ c ψ + ... + c ψ ) = LψIV. Ermit operatorun məxsusi funksiyaları çoxluğu tam sistem təşkil edir. Bu odeməkdir ki, operatorun təyin olunduğu funksiyalar çoxluğundan götürülmüş hərhansı funksiyanı həmin operatorun məxsusi funksiyaları üzrə sıraya ayırmaq olar.BuradakıHər hansıF(x)F ( x ) c ψ1(x )cietməklə tapıla bilər.iifunksiyası üçün1= ∑(9)naməlum əmsallarının qiymətləri ψ ivəV. Əgər Lˆ vəoperatorlar kommutativdir.122Fssfunksiyalarından istifadəMˆ funksiyalarının məxsusi funksiyaları eynidirsə, onda buTutaq ki, aşağıdakı operator tənlikləri ödənir:Lˆψ = Lψ⇒Mˆψ = MψLM ˆ ˆ = ML ˆ ˆI tənliyinə Mˆ operatoru, II tənliyinə isəMˆLˆ( Lˆψ )( Mˆψ )VI. Əgər 2funksiyaları eynidir.Lˆoperatoru ilə təsir edək:= ML ˆ ψ = L(Mˆψ ) = LMψ⇒ ML ˆ ˆ = LM ˆ ˆ != LM ˆ ψ = M ( Lˆψ ) = MLψLˆvəMˆ operatorları kommutativdirsə, onda onların məxsusiKVANT MEXANİKASININ POSTULATLARII postulat. Kvant mexanikasında hər bir fiziki kəmiyyətə müəyyən bir ermitoperatoru qarşı qoyulur. Məs: enerjiyə qarşı qoyulan operator Hamilton operatorudur.Operatorları təyin etmək üçün aşağıdakı 3 qaydadan istifadə olunur.I qayda – koordinatlara və zamana qarşı qoyulan operatorlar elə onların özünə