rozprawa doktorska - Wydział Fizyki, Astronomii i Informatyki ...

(2.56)gdzie η jest wydajnością kwantową detektora, q jest wartością ładunku elektrycznego,zaś ρ ASE jest gęstością widmową wzmocnionej emisji spontanicznej.Warto również wspomnieć, że w przypadku niektórych półprzewodnikowychwzmacniaczy optycznych wzmocnienie może zależeć od stanu polaryzacji światła nawejściu wzmacniacza [120, 121]. Wynika to z faktu, że współczynnik wypełnieniaΓ jest inny dla modów TE i TM, co skutkuje różnicami we wzmocnieniu międzymodami TE oraz TM. Z tego powodu stosuje się we wnęce kontrolery polaryzacjipozwalające na dopasowanie stanu polaryzacji na wejściu i wyjściupółprzewodnikowego wzmacniacza optycznego.2.3.2. FILTR FABRY-PEROTAW opisywanym w niniejszej rozprawie laserze strojonym rolę elementuodpowiedzialnego za zmianę długości fali generowanego przez laser promieniowaniapełni filtr Fabry-Perota [122-124] (przyrząd opracowany przez francuskich fizykówCharlesa Fabry'ego i Alfreda Pérota). W najprostszej konfiguracji może mieć on postaćpłytki płasko równoległej o grubości d i współczynniku załamania n (Rys. 2. 13), lubdwóch równolegle umieszczonych zwierciadeł częściowo przeźroczystych(współczynnik odbicia R). W wyniku interferencji wielokrotnie odbitej od płaszczyznzwierciadła wiązki obserwuje się funkcję transmisji filtra Fabry-Perota w postaciszeregu maksimów interferencji.Rys. 2. 13 Wielowiązkowa transmisja i odbicie od płytki równoległej o grubości d i współczynnikuzałamania n.49