rozprawa doktorska - Wydział Fizyki, Astronomii i Informatyki ...

Rys. 3. 19 Spadki czułości w funkcji różnicy dróg optycznych zmierzone dla lasera z wnęką wKonfiguracji I przy różnych zakresach strojenia filtra Fabry-Perota. Kolor czerwony –∆λ=86nm, kolorzielony – ∆λ=68nm, kolor niebieski - ∆λ=54nm.W ostatnim kroku postanowiono zmierzyć wpływ długość wnęki rezonansowej naszerokość chwilowej linii lasera. Dokonano zmian długości pętli lasera strojonegoz poprzedniego eksperymentu (Konfiguracja I, sprzęgacz wyjściowy 70/30). Dlazastosowanej pętli światłowodowej o długości 2,7 km częstotliwość rezonansowa wnękiwynosi ~ 74,8 kHz. Filtr Fabry-Perota może być sterowany z częstotliwościamibędącymi wielokrotnością częstotliwości rezonansowej wnęki. Maksymalizując mocwyjściową lasera dobrano częstotliwość pracy filtra równą 149, 7529 kHz. Spektralnyzakres strojenia filtra Fabry-Perota ustawiono na 50nm. Wykonano pomiar spadkówczułości w funkcji różnicy dróg optycznych. Następnie zmieniono długość wnęki na1,35 kHz odpowiadającą częstotliwości rezonansowej wnęki w ok. 149 kHz. Ponowniemaksymalizując moc wyjściową dobrano częstotliwość pracy filtra równą148,4939 kHz, a następnie zmierzono spadki czułości. Długości wnęki 2,7 km oraz1,35 km nie zostały wybrane przypadkowo. Celem było zbadanie pracy lasera o tejsamej (lub bardzo zbliżonej) częstotliwości powtarzania dla dwóch wnękrezonansowych różniących się długością. Dzięki temu mamy pewność, że obserwowaneróżnice w krzywych spadku czułości (Rys. 3. 20) będą wynikały wyłącznie z faktu, iżdla dłuższej wnęki wpływ dyspersji będzie większy. Negatywny wpływ dyspersji nakrzywą spadku czułości może być niwelowany poprzez stosowanie we wnęce laseraelementów kompensujących dyspersję [128, 130].80