bunsenmagazin - Deutsche Bunsengesellschaft für Physikalische ...

3/2008
BUNSENMAGAZIN
Leitartikel S. 73
Vom Nutzen emeritierter Professoren
Forschung S. 76
Physikalische Chemie der Grenzflächen
zum Nutzen des Verbrauchers
Rückblick S. 83
Überblick über die geschichtliche
Entwicklung der Physikalischen Chemie
in Deutschland
Unterricht S. 100
EPR - ESR - EMR, an ongoing success story
BBPCAX 101 (8) 1083-1196 (1998)
ISSN 0005 – 9021
No. 3 – MAI 2008

IMPRESSUM
Bunsen-Magazin
Heft 3 Jahrgang 10
Herausgeber:
Vorstand der Deutschen
Bunsen-Gesellschaft
Katharina Kohse-Höinghaus
Michael Dröscher
Wolfgang Grünbein
Schriftleiter:
Peter C. Schmidt
Institut für Physikalische Chemie
Technische Universität Darmstadt
Petersenstr. 20
D-64287 Darmstadt
Tel.: 06151 / 16 27 07
Fax: 06151 / 16 60 15
E-Mail: bunsenmagazin@bunsen.de
Geschäftsführer der Deutschen
Bunsen-Gesellschaft
Andreas Förster
Theodor-Heuss-Allee 25
D-60486 Frankfurt
Tel.: 069 / 75 64 620
Fax: 069 / 75 64 622
E-Mail: foerster@bunsen.de
Technische Herstellung:
VMK-Druckerei GmbH
Faberstraße 17
D-67590 Monsheim
Tel.: 06243 / 909 - 110
Fax: 06243 / 909 - 100
E-Mail: info@vmk-druckerei.de

DEUTSCHE BUNSEN-GESELLSCHAFT
Manfred Zeidler
Vom Nutzen emeritierter Professoren
Wozu sind emeritierte Professoren
zu gebrauchen? Das
hängt sehr vom biologischen
Alter ab. Sicherlich sind viele
noch recht gut in der Lehre,
einige wenige sogar in der Forschung.
Oft fi ndet man, dass
sie besonders gut für die Dokumentation
der Vergangenheit
zu gebrauchen sind, denn
diese Dinge bleiben am besten
im Gedächtnis haften.
So muss auch der Schriftleiter
des Bunsen-Magazins gedacht
haben. Als das Aachener Institut für Physikalische Chemie im
Jahr 2006 das ehrwürdige Alter von hundert Jahren erreichte,
wollte er für sein Magazin einen historischen Bericht haben.
Wer musste diesen verfassen? Natürlich einer der emeritierten
Professoren. Zum Glück hatte der Verfasser schon während seiner
aktiven Zeit historische Recherchen betrieben. Damals, so
um 1980 herum, war es noch möglich, Zeitzeugen bis zum Jahr
1906 aufzuspüren, was später nicht mehr möglich gewesen
wäre. Als Beispiel möchte ich Hermann Ulich (1895-1945) herausgreifen,
der Ordinarius in Aachen (1934-1941) und Karlsruhe
(1941-1945) gewesen war, bevor er aus Verzweifl ung über
den Verlust seines Instituts freiwillig aus dem Leben schied.
Nach vielen vergeblichen Versuchen gelang es damals, drei
Personen aufzustöbern, die mit Ulich zusammenhingen: einen
Kollegen aus seiner Rostocker Zeit, einen Doktoranden aus der
Aachener Zeit und seine Nichte. Aus dem Nachlass dieser Nichte
erhielten wir dann das einzige Bild, das von Ulich existiert.
Selbst über den ersten Ordinarius für Physikalische Chemie
1906-1910 in Aachen, Rudolf Schenck (1870-1965), konnten
wir von seinem damals noch lebenden Sohn viele persönliche
Unterlagen und Bilder erhalten. Man sieht daraus, dass man
mit derartigen Recherchen nicht zu spät starten darf.
Mit dem Schreiben des historischen Berichtes 2006 war mein
Interesse erwacht. Da ich darin einige Dinge aus der Literatur
ohne Nachprüfung übernommen hatte, gab es bei mir ein ungutes
Gefühl. Aus dem 1990 erschienenen Buch von John W.
Prof. em. Dr. Manfred Zeidler
Institut für Physikalische Chemie der RWTH Aachen
Landoltweg 2, Raum 115
52056 Aachen
Tel.: 0049 / (0)241 / 80-99361
e-mail: mdz@pc.rwth-aachen.de
LEITARTIKEL
Servos über „Physical Chemistry from Ostwald to Pauling – The
Making of a Science in America“ entnahm ich, dass die Politik
der organischen Chemiker darin bestand, die physikalische
Chemie klein zu halten, weshalb dieses neue Fach 1904 erst
in vier von 21 Universitäten in Deutschland vertreten war, und
zwar in Leipzig, Göttingen, Gießen und Freiburg. Daraus entsprang
dann bei mir die Idee, eine historische Zusammenstellung
aller deutschen Institute für physikalische Chemie in der
Reihenfolge ihrer Gründungen zu verfassen. Da meine erste
Bitte an alle deutschen Hochschulen um die Zusendung historischer
Unterlagen, speziell der physikalischen Chemie, auf
erfreuliche Resonanz stieß, begann ich ernsthaft mit der Arbeit.
Die Berichte der Bunsengesellschaft mit ihren Hochschulnachrichten
und Geburtstagsartikeln sind eine entscheidende
Grundlage für ein solches Unterfangen.
Nach einem vollen Jahr intensiver Recherchen kann ich nun
das Ergebnis vorlegen: Servos hatte Recht, denn die drei Technischen
Hochschulen Braunschweig, Karlsruhe und Dresden
zählen ja nicht zu den Universitäten! Unter Einbeziehung von
physikalisch-chemischen Abteilungen könnte man allerdings
noch die Universitäten Berlin und Heidelberg sowie die Technischen
Hochschulen Hannover und München hinzuzählen.
Natürlich geht die nun vorgelegte Information weit darüber hinaus,
bis zur letzten Gründung der Bremer Jacobs-Universität
im Jahr 1999. Wie häufi g, stieg mit dem Schreiben der Appetit.
Ich habe versucht, alle Lehrstühle mit den entsprechenden Inhabern
und ihren Amtszeiten und Lebensdaten zu erfassen.
Daran schloss sich der Wunsch an, wissenschaftliche Stammbäume
zu erstellen, die ich hier nach dem Kriterium der Habilitation
gewählt habe. So kann man die sicherlich oft gestellte
Frage beantworten, ob man sich z. B. auf Ostwald zurückführen
darf.
Vom weiteren Nutzen eines emeritierten Professors ist zu vermerken,
dass er aufgrund seines Alters und seines hoffentlich
frühen Eintrittsalters in die Bunsen-Gesellschaft schon als Doktorand
sehr viele der aufgeführten Personen persönlich kennt.
Das macht nicht nur die Recherchen interessanter sondern
auch erfolgreicher: Man muss nur die richtigen emeritierten
Kollegen kennen, die man um Hilfe bitten und auch überzeugen
kann, eine Institutsgeschichte zu schreiben. Es ist eindeutig,
dass die noch aktiven Kollegen an derartigen Recherchen wenig
Interesse haben, das ändert sich jedoch mit zunehmendem
Alter. Darüber möchte ich aus eigener Erfahrung in wenigen
Beispielen berichten. Meine ersten Begegnungen mit in der
Zusammenfassung auftretenden, jetzt historischen Personen
73

LEITARTIKEL
gehen natürlich auf die Jahre meines Studiums zurück. 1955
hörte ich Vorlesungen bei Wolfgang Seith in Münster, 1958 traf
ich in Kolloquien an der Chicagoer Universität die Professoren
James Franck und Reinhard Mecke, 1961 in Hannover bei
einem Vortrag Otto Hahn, ab 1966 in Karlsruhe Paul Günther
und Rudolf Suhrmann und auf Bunsentagungen ab 1961 Iwan
Stranski, Georg-Maria Schwab, Wilhelm Jost, Wilhelm Groth,
Günter Briegleb und Theodor Förster, um nur die ältesten zu
nennen. Ich bin zwar mit allen ins Gespräch gekommen, habe
damals aber noch kein Interesse gehabt, sie über andere als
wissenschaftliche Dinge zu befragen, was ich aus jetziger Sicht
mehr als bedaure. Es war nämlich in einigen Fällen schwierig,
insbesondere die Habilitationsväter herauszufi nden, die in den
Veröffentlichungen zur Person oft nicht erwähnt werden. Oft
muss man zwischen den Zeilen lesen, und das kann natürlich
zu falschen Schlüssen führen, dessen bin ich mir durchaus bewusst.
Sofern die noch lebenden Physikochemiker betroffen sind,
habe ich sie weitgehend persönlich befragt.
Ich hoffe nun, dass sich meine Arbeit insofern gelohnt hat, indem
sie als nützliches Nachschlagewerk benutzt wird. Sicher
kann man eine ganze Reihe von Kritikpunkten aufzählen: die Ein-
74
BUNSEN-MAGAZIN · 10. JAHRGANG · 3/2008
schränkungen auf das Fach und auf die Personen. So wurde die
Theoretische Chemie nicht vollständig erfasst oder die Biophysikalische
Chemie weggelassen. Es wurden nur die Lehrstuhlinhaber
aufgeführt und die übrigen Professoren übergangen. Als Begründung
dient mir ganz einfach, dass ohne Beschränkungen der
Arbeitsaufwand ins Uferlose gewachsen wäre und ich mir nicht
zugetraut hätte, dies dann zu bewältigen. Deshalb übergebe ich
meine Zusammenstellung in der jetzigen Ausführung der Öffentlichkeit
und würde mich über jegliche Verbesserung und Weiterführung
durch Nachfolger freuen.

DEUTSCHE BUNSEN-GESELLSCHAFT
LEITARTIKEL
FORSCHUNG
RÜCKBLICK
UNTERRICHT
BUCHBESPRECHUNG
PHYSIKALISCHE CHEMIE
NACHRICHTEN
GDCH
Zum Titelbild
INHALTSVERZEICHNIS
Manfred Zeidler
Vom Nutzen emeritierter Professoren 73
Paula Barreleiro, Anette Nordskog und Wolfgang von Rybinski
Physikalische Chemie der Grenzflächen zum Nutzen des Verbrauchers 76
Manfred Zeidler
Überblick über die geschichtliche Entwicklung der
Physikalischen Chemie in Deutschland 83
Physikalisch-Chemische Abteilungen 85
Lehrstühle in der Physikalischen Chemie 86
Personelle Daten der Hochschullehrer 90
Personelle Daten der Mentoren 97
Klaus-Peter Dinse und Gunnar Jeschke
EPR - ESR - EMR, an ongoing success story 100
Konrad G. Weil
Leipzig, Einstein, Diffusion 112
Inhalt Heft 4 (2008) 112
Manfred Zeidler und Dieter Leicht
Helmut Bertagnolli zum 65. Geburtstag 113
Personalia 115
Veranstaltungen/Events 117
Ausschreibungen/Ankündigungen 117
Zusammenarbeit stärken 120
Unterricht: Neue EPR-Methoden erschliessen neue
Anwendungsfelder. So konnte z. B. durch Abstandsmessungen
die Anordnung der beiden Moleküle des
Na + /H + -Antiporters im funktionellen Dimer mit hoher
Aufl ösung bestimmt werden; siehe Seite 100.
75

FORSCHUNG
Paula Barreleiro, Anette Nordskog, Wolfgang von Rybinski
1. EINLEITUNG
76
Physikalische Chemie der Grenzflächen
zum Nutzen des Verbrauchers
Chemische Markenartikel in den Gebieten Wasch- und Reinigungsmittel,
Kosmetik und Klebstoffen zeichnen sich dadurch
aus, dass ihre Wirkung immer auf Effekten an unterschiedlichen
Grenzfl ächen beruht. Diese Effekte sind für die meisten
Anwender nicht unmittelbar sichtbar, für die Entwicklung
von Produkten aber von großer Bedeutung. Die Aufgabe einer
physikalisch-chemischen Forschung für diese Anwendungsgebiete
ist es, die Mechanismen der Wirkung der Inhaltsstoffe
und Produkte aufzuklären und daraus Ansätze für Verbesserungen
bestehender und die Entwicklung neuer Produkte abzuleiten.
Diese betrifft auch die Formulierungen und Verfahren
zur Produktion der Produkte. Für physikalisch-chemische Forschungen
sind die Systeme von Wasch- und Reinigungsmitteln
eine besondere Herausforderung, da in der Physikalischen
Chemie üblicherweise Reinstoffsysteme betrachtet werden,
um eine Aussage über molekulare Mechanismen machen zu
können, bei den betrachteten Anwendungen aber Multikomponentensysteme
vorliegen, um das gewünschte Leistungsspektrum
zu erzielen. Die Übertragung von Ergebnissen mit Reinstoffsystemen
auf Mehrkomponentensysteme und die direkte
Untersuchung von Vielstoffsystemen sind daher entscheidende
Schritte. Eine zusätzliche Besonderheit von chemischen Markenartikeln,
die direkt an den Endverbraucher gehen, gegenüber
technischen Anwendungen ist es, dass der Verbraucher neben
der objektiven Leistung eine subjektive Wahrnehmung der Produkteigenschaften
hat. Die Korrelation der objektiven physikalisch-chemischen
Ergebnisse der Produkte mit der Wahrnehmung
der Leistung durch den Verbraucher ist damit ebenfalls ein
wichtiger Faktor. Im Folgenden soll an einigen Beispielen erläutert
werden, wie Grenzfl ächenphänomene und Volumeneigenschaften
Anwendungen bei Markenartikeln beeinfl ussen.
2. OBERFLÄCHENAKTIVITÄT
Die Grenzfl äche zwischen einer Flüssigkeit und der Gasphase
kann durch die Anwesenheit von Tensiden, die an der Grenzfl äche
adsorbieren, verändert werden. Dies führt zu der bekannten
Absenkung der Oberfl ächenspannung in Abhängigkeit von der
Konzentration bis zur kritischen Mizellbildungskonzentration
(cmc), ab der die Oberfl ächenspannung konstant bleibt und die
Tenside in der Lösung zu Mizellen aggregieren (Abbildung 1).
Dr. Paula Barreleiro
Henkel KGaA, Düsseldorf
Henkelstraße 67, 40589 Düsseldorf
Tel.: 0211/797-1390
Fax: 0211/798-8953
paula.barreleiro@henkel.com
[mN/m]
60
50
40
30
10 -5
Dr. Anette Nordskog
Henkel KGaA, Düsseldorf
Henkelstraße 67, 40589 Düsseldorf
Tel.: 0211/797-8854
Fax: 0211/798-8957
anette.nordskog@henkel.com
C18H25(OCH2CH2)5OH
10 -4
BUNSEN-MAGAZIN · 10. JAHRGANG · 3/2008
C12H25OSO3Na [C12H25N(CH3)3]Cl
10 -3
Abbildung 1: Oberflächenspannung (γ) von Tensiden mit der gleichen Alkylkettenlänge
als Funktion der Konzentration c 1
Dieser Effekt ist für eine Vielzahl von Tensidstrukturen und
den Einfl uß von verschiedenen Parametern intensiv untersucht
worden. Eine Herausforderung für die Praxis ist es, dass
meistens komplexe Mischungen aus grenzfl ächenaktiven Substanzen
eingesetzt werden. Zudem sind die Einzeltenside in
Anwendungen selbst Mischungen verschiedenen homologen
Komponenten. Zur Beschreibung und Berechnung dieser Mischungen
gilbt es eine Vielzahl von Theorien, eine einfache in
der Praxis angewandte Methode ist die Theorie von Rosen 2 .
Sie beruht auf der Beschreibung von binären Mischungen für
den Idealfall über Mischungsregeln als Funktion der Tensidkonzentration
in der Lösung α (Gleichung 1), und für reale Systeme
durch die Einführung von Aktivitätskoeffi zienten f (Gleichung
2).
1
cmc
1
cmc
mix
mix
1
cmc cmc
Die Wechselwirkung wird durch einen Wechselwirkungsparameter
β gekennzeichnet, der mit den Aktivitätskoeffi zienten,
der Konzentration der Tenside in der Mizelle x1 und der Mizellbildungsenthalpie
gekoppelt ist (Gleichungen 3 und 4):
1
10 -2
1
f cmc f cmc
1
2
10 -1
c [mol/l]
(1)
(2)
Dr. Wolfgang von Rybinski
Henkel KGaA, VTR-Physikalische Chemie
Henkelstraße 67, 40589 Düsseldorf
Tel.: 0211/797-2984
Fax: 0211/798-8957
wolfgang.rybinski@henkel.com
1
2
2

DEUTSCHE BUNSEN-GESELLSCHAFT
Dieser Wechselwirkungsparameter (β < 0) führt dazu, dass die
kritische Mizellbildungskonzentration von Mischungen unter
denen bei einem idealen Verhalten liegen kann (Abbildung 2).
Bei Anwendungen ergibt sich dadurch in vielen Fällen eine deutliche
Leistungssteigerung gegenüber der Summe der Einzelkomponenten.
cmc [mol/l]
10 -2
10 -3
Abbildung 2: Kritische Mizellbildungskonzentration cmc (mol/l) als Funktion
des Molenbruchs x für zwei Tenside mit identischer cmc und deren Mischungen
für unterschiedliche Wechselwirkung (ideales Verhalten β = 0,
reales Verhalten β < 0)
3. SCHAUM
1
2
exp 1
- x
f
H RT
m
Schaum ist ein dreidimensionales Netzwerk aus dünnen
Flüssigkeitsfi lmen in Luft, in Abbildung 3 zusammen mit der
Schaumbildung schematisch dargestellt, und besteht aus einer
insgesamt sehr großen Flüssig-Luft-Oberfl äche. Diese Oberfl äche
wird von den oberfl ächenaktiven Tensiden stabilisiert. Wie
schnell der Schaum entsteht und wie stabil er ist, wie lange er
braucht um wieder zusammenzubrechen, sind typische Eigenschaften
eines Schaums, die wiederum mit den Parametern des
stabilisierenden oberfl ächenaktiven Systems zusammenhängen 3 .
(3)
(4)
Abbildung 3:
Schematische Darstellung
der Schaumbildung und eines
Flüssigkeitsfilms in Schaum
Man spricht bei einem Schaum üblicherweise von der Schaumkinetik,
d. h. wie schnell ein Schaum sich bildet, und von der
Schaumstabilität. Diese zwei Eigenschaften können mit verschiedenen
physikalisch-chemischen Parametern verknüpft
x
Ideales Verhalten
Reales Verhalten
1
1
1 - x1
0 0.2 0.4 0.6 0.8 1.0
x
FORSCHUNG
werden. Da beim Entstehen eines Schaums die Flüssigkeits-
Luft-Oberfl äche vergrößert wird und die Tenside an die neue
Grenzfl äche kommen müssen, um sie zu stabilisieren, ist die
dynamische Oberfl ächenspannung ein Parameter, der häufi g
mit der Schaumkinetik korreliert wird. Andere üblicherweise
angewendete Methoden sind z. B. statische Oberfl ächenspannung
und Grenzfl ächenrheologie. Für die Schaumstabilität
können Methoden wie z.B. dynamische Oberfl ächenelastizität,
Grenzfl ächenpotential (intermolekulare Kohäsion) und Messung
der Öltröpfchengröße hilfreich sein.
Bei der Messung der dynamischen Oberfl ächenspannung wird
die Oberfl ächenspannung als Funktion der Zeit gemessen, und
man kann einen Eindruck gewinnen, wie schnell die Tenside
auf den neu entstandenen Bedarf der neuen Oberfl äche reagieren.
Eine häufi g genutzte Methode zur Bestimmung der dynamischen
Oberfl ächenspannung ist die auch hier verwendete
Methode des maximalen Blasendrucks. Durch Neuentwicklungen
werden heute für Experimente dieser Art Messzeiten
im niedrigen Millisekundenbereich ermöglicht 4 .
Abbildung 4: Dynamische Oberflächenspannung (γ) für C12SO3Na (oben) und
C12E6 (unten) als Funktion der Zeit T 5
Oben in Abbildung 4 ist das anionische Tensid C12SO3Na
und unten das nichtionische Tensid Dodecylhexa Glycol Ether
(C12E6) zu sehen. Wie aus der Abbildung deutlich wird, weisen
die Tenside ein unterschiedliches dynamisches Verhalten auf.
77

FORSCHUNG
Bei dem anionischen Tensid ändert sich die Oberfl ächenspannung
über den untersuchten Zeitraum sehr wenig. Bei Konzentrationen
unterhalb der cmc stellt sich auch nach längerer Zeit
keine niedrige Oberfl ächenspannung ein, wobei bei Konzentrationen
deutlich oberhalb der cmc eine niedrige Oberfl ächenspannung
schon bei sehr kurzen Zeiten erreicht werden kann.
Das nichtionische Tensid hat eine deutlich niedrigere cmc und
wurde nur bei Konzentrationen oberhalb der cmc gemessen.
Bei allen untersuchten Konzentrationen wird die Oberfl ächenspannung
mit zunehmendem Oberfl ächenalter niedriger. Je
höher die Tensidkonzentration ist, desto schneller sinkt die
Oberfl ächenspannung.
Die Kinetik der Schaumbildung der beiden Tenside wurde
im so genannten Rotortest untersucht und ist in Abbildung 5
dargestellt. In einem Rotortest wird in einer Tensidlösung in
einem temperierten Gefäß unter konstantem mechanischem
Einfl uss die Schaumhöhe des durch den Rotor entstandenen
Schaums in Abhängigkeit der Zeit und der Rotorgeschwindigkeit
gemessen. Abbildung 5 zeigt beispielhaft die Schaumhöhe
einer C12E6-Lösung als Funktion der Zeit für verschiedene Tensidkonzentrationen.
Schaumhöhe [ cm ]
Abbildung 5: Schaumhöhe in Abhängigkeit von der Zeit für C12E6 6
Aus der Gleichgewichtsoberfl ächenspannung σeq und der
Oberfl ächenspannung nach einem gewissen Oberfl ächenalter
t, wie aus Abbildung 4 zu entnehmen ist, kann man nach der
folgenden Gleichung den relativen dynamischen Filmdruck σ
(t)/ σeq berechnen 7 :
σWasser ist hierbei die Oberfl ächenspannung des reinen Wassers.
Bei einem Oberfl ächenalter von 0 ist der Filmdruck auch
0, und bei einem ausreichend hohen Oberfl ächenalter ist σ (t)
gleich σeq und der Filmdruck ist 1.
78
10
8
6
4
2
0 100 200 300
(t)/eq = (Wasser – (t))/(Wasser-eq)
Konzentration
20 mM
10 mM
5 mM
2 mM
1 mM
0.5 mM
Zeit [ s ]
400
(5)
dh/dt [cm·s -1 ]
0.06
0.04
0.02
0.00
BUNSEN-MAGAZIN · 10. JAHRGANG · 3/2008
Abbildung 6: Korrelation der Schaumkinetik mit dem relativen dynamischen
Oberflächendruck 6
In Abbildung 6 wurden der relative dynamische Filmdruck und
die Anschäumgeschwindigkeit aus Abbildung 5 für die zwei
untersuchten Tenside gegenüber gestellt. Zusätzlich wurden
der Einfl uss der Alkylkettenlänge und die Gegenwart von Salz
auf das anionische Tensid C12SO3Na berücksichtigt. Anhand
dieses Zusammenhangs kann man schließen, dass ein höherer
relativer dynamischer Oberfl ächendruck mit einer schnelleren
Schaumkinetik korrespondiert, unabhängig vom Tensidtyp.
4. ABLAUFVERHALTEN
C 12SO 3Na
C 12E 6
2 mM C 12SO 3Na + NaCl
C 16 SO 3 Na
0.2 0.4 0.6 0.8 1.0
(t = 100 ms) / eq Benetzungsvorgänge sind die Grundvoraussetzung für jeden
Wasch- und Reinigungsprozess und für viele kosmetische Anwendungen.
Sie betreffen die Grenzfl äche fest/fl üssig, sind
intensiv untersucht worden und werden in ihrer Auswirkung für
unterschiedliche Anwendungen in 8 dargestellt. Die Bedeutung
der Benetzung durch Lösungen grenzfl ächenaktiver Substanzen
soll am Beispiel des Spülprozesses dargestellt werden.
Das Ziel dieses Spülgangs ist es, eine möglichst saubere und
optisch ansprechende rückstandsfreie Oberfl äche zu hinterlassen.
Speziell auf harten Oberfl ächen mit einer größeren räumlichen
Ausdehnung spielt dieser Effekt eine große Rolle, da bei
diesen Oberfl ächen Rückstände oder Tropfenbildung sofort
deutlich sichtbar werden. Das Abfl ießen von Flüssigkeiten von
vertikalen Oberfl ächen kann systematisch untersucht werden,
um Reinigungsfl üssigkeiten zu optimieren 5 .
Das Abfl ießen einer tensidhaltigen wässrigen Lösung von einer
harten Oberfl äche ist skizzenhaft in Abbildung 7 dargestellt
und wurde bereits mehrfach beschrieben 9, 10 . Aufgrund der
Benetzung der Flüssigkeit auf der Oberfl äche und des dem entgegenwirkenden
Effekts der Gravitation wird ein abfl ießender
Flüssigkeitsfi lm auf einer senkrechten Oberfl äche mit der Zeit
im oberen Bereich dünner und im unteren Bereich dicker.
Erhöht man die Tensidkonzentration der Flüssigkeit wird das
Verhalten des Wasserfi lms komplexer. Das Tensid adsorbiert
aufgrund seiner oberfl ächenaktiven Eigenschaften sowohl auf

DEUTSCHE BUNSEN-GESELLSCHAFT
der Grenzfl äche fest-fl üssig, wie auch auf der Grenzfl äche Flüssig-Luft.
Das Tensid kann an die fest-fl üssig Oberfl äche adsorbieren,
sich in der Bulk-Phase befi nden oder an der Luft-Flüssig-Oberfl
äche adsorbieren. Dabei ist die Tensidkonzentration
im oberen Bereich niedriger und im unteren Bereich höher.
Da die Oberfl ächenspannung eine Funktion der Tensidkonzentration
ist (bei Tensidkonzentrationen unterhalb der cmc)
ist eine Konsequenz davon, dass die Oberfl ächenspannung
im oberen Bereich höher und im unteren Bereich niedriger ist.
Bei der Beurteilung der Rolle der Tenside in dem fl üssigen Film
muss zusätzlich das dynamische Verhalten der Tenside berücksichtigt
werden. Wenn ein Flüssigkeitsfi lm aufgrund der Gravitation
sich streckt, entstehen neue Oberfl ächenbereiche. Die in
der fl üssigen Phase vorhandenen Tenside diffundieren an die
neue Oberfl äche. Es entsteht ein Tensidkonzentrationsgradient
in dem Flüssigkeitsfi lm. Aufgrund des entstandenen Konzentrationsgradienten
bewegt sich auch die Volumenphase in die neuen
Oberfl ächenbereiche. Somit wird eine Stabilisierung des Flüssigkeitsfi
lms, Gibbs-Marangoni-Effekt genannt 7, 11 , erreicht.
Abbildung 7: Schematische Darstellung eines Flüssigkeitsfilms auf einer
harten Oberfläche während des Abfließens
Das Ablaufverhalten auf einer Glasoberfl äche wurde für wässrige
Lösungen mit verschiedenen Tensidkonzentrationen gravimetrisch
bestimmt. Es wurde das nichtionische Tensid C12E6
mit dem anionischen C12SO3Na, die beide dieselbe Alkylketten-
länge haben und sich durch die polare Endgruppe unterscheiden,
verglichen. Das Ergebnis ist in Abbildung 8 gezeigt. Für reine
Flüssigkeiten kann das Ablaufverhalten gemäß folgender Gleichung
wiedergegeben werden 12 :
M(td) = k · 1/(td + tw) 0,5
M ist hierbei die Wassermenge, die nach der Zeit td noch auf
der Oberfl äche ist, während k eine Konstante ist. Wie aus
Gleichung (6) zu erkennen ist, ist für eine reine Flüssigkeit
die zurückbleibende Wassermenge M als Funktion von t’ =
1/(td+tw) 0,5 eine lineare Kurve mit Steigung k. tw ist hier die
Zeit für das Herausziehen des Glaszylinders aus der Flüssigkeit
und beträgt 2 Sekunden.
(6)
FORSCHUNG
Für die zwei untersuchten Tenside in Abbildung 8 kann man bei
niedrigen Tensidkonzentrationen ein nichtlineares Verhältnis
zwischen Restfl üssigkeit auf der Oberfl äche und dem Parameter
t’ = 1/(td+tw) beobachten, was im Gegensatz zu der durch
Gleichung (5) dargestellten Theorie für reine Flüssigkeiten
steht. Die Konzentration, ab der das Verhältnis linear ist, ist
bei den zwei Tensiden unterschiedlich. Bei dem nichtionischen
Tensid C12E6 ist es ab 0,5 mM (≈ 6 cmc) linear, wobei für das
anionische Tensid C12SO3Na erst ab 50 mM (≈ 5 cmc) ein linearer
Verlauf beobachtet wird. Interessant ist die Beobachtung,
dass bei hohen Tensidkonzentrationen das Verhalten der Tensidlösung
dem einer reinen tensidfreien Flüssigkeit ähnelt.
0,5. 5
Abbildung 8: Ablaufgeschwindigkeit als Funktion von 1/(tw+td)
Die Konzentration C*, bei der dies eintritt, ist vom Tensidtyp abhängig
und ist wie oben bereits beobachtet für das anionische
Tensid C12SO3Na ≈ 50 mM. Für das nichtionische Tensid
C12E6 ist C* ≈ 0,5 mM. Da das Verhalten einer Tensidlösung
auch bei sehr niedrigen Konzentrationen sich dem Verhalten
reinen Wassers nähern muss, kann man von einer optimalen
Tensidkonzentration für die Stabilisierung des Flüssigkeitsfi
lms auf einer harten Oberfl äche sprechen. Diese optimale
Konzentration wird für das Tensid C12SO3Na in Abbildung 8
deutlich, in der die Ablaufkurve bei einer Konzentration von
2 mM oberhalb der Kurven für 1 und 5 mM liegt. Bei hohen
Tensidkonzentrationen können die Tenside sehr schnell an die
79

FORSCHUNG
neue Oberfl äche diffundieren und der entstandene Konzentrationsgradient
ist kleiner. Dadurch wird der Gibbs-Marangoni-
Effekt verhindert. Der hier experimentell gefundene Ausgleich
des Gibbs-Marangoni-Effektes bei hohen Tensidkonzentrationen
könnte in diesem Verhalten begründet sein.
5. BILDUNG VON EMULSIONEN
Emulsionen als Beispiel für die Grenzfl äche fl üssig/fl üssig werden
seit langer Zeit als Kosmetika sowie in vielen technischen
Anwendungen eingesetzt und sind auch ein Zwischenschritt
bei der Ablösung öliger Anschmutzungen in Wasch- und Reinigungsmitteln.
Emulsionen haben die Aufgabe, inkompatible
fl üssige Phasen in einem Produkt miteinander zu verbinden,
um gleichzeitig unterschiedliche Wirkungen zu erzielen. Durch
die unterschiedliche Dichte der fl üssigen Phasen, Öl und Wasser,
ist prinzipiell immer eine Trennung der Phasen zu erwarten,
sofern es sich nicht um thermodynamisch stabile Mikroemulsionen
handelt. Für tröpfchenförmige Emulsionen kann
die Trennung der Phasen durch Gravitation in vereinfachter
Form durch die Stokes-Gleichung beschrieben werden:
2
FB
a
d
vS
(7)
f 18
c
Die Sedimentations- oder Aufrahmgeschwindigkeit der Teilchen
vS ist damit abhängig von dem Auftrieb (FB) und der Reibung
(f), gegeben durch die Dichtedifferenz der fl uiden Phasen Δρ,
dem Durchmesser der Tröpfchen d und der Viskosität der
kontinuierlichen Phase ηc. Auch wenn die Stokes-Gleichung,
streng genommen, nur für sich ungehindert bewegende Teilchen
gilt, was in Emulsionen bei üblichen Konzentrationsverhältnissen
sicher nicht der Fall ist, so ist ersichtlich, dass bei gegebener Dichtedifferenz
die Trenngeschwindigkeit bei verringerter Teilchengröße
und erhöhter Viskosität deutlich abnimmt. Die Emulsion
wird damit stabiler. Neben der Teilchengröße und der Viskosität
spielen weitere Mechanismen bei der Instabilität der Emulsionen
eine Rolle, wie sie in der Abbildung 9 zusammengefasst sind. Die
Ostwald-Reifung, d.h. ein Wachstum der größeren Teilchen auf
Kosten der kleineren Teilchen durch den höheren Laplace-Druck
in den kleineren Tröpfchen ist nur bei einer Löslichkeit der Ölphase
in der wässrigen Phase und umgekehrt möglich, die eine
Diffusion durch die kontinuierliche Phase gestattet. Koaleszenz
und partielle Koaleszenz sind abhängig von der Grenzschicht der
Emulgatoren zwischen der Öl- und Wasserphase.
Abbildung 9: Mechanismen für Instabilitäten bei Emulsionen
Eine wichtige Grundlage zum besseren Verständnis der Wirkungsweise
von Emulgatoren und der verschiedenen Emulgierprozesse
sind Phasenuntersuchungen von Emulgator-Öl-Wasser-
Mischungen 13, 14 . Im Zentrum dieser Phasenuntersuchungen
stand grundsätzlich die Mikroemulsion als eine besondere
80
Ostwald-
Reifung
Aufrahmen
Aggregation
Koaleszenz
Partielle
Koaleszenz
a
b
c
d
e
Phase. Zwischen Mikroemulsionen und konventionellen Emulsionen
kann dabei eine prinzipielle Unterscheidung gemacht
werden, die sich für die Annahme einer tröpfchenförmigen
Struktur der Mikroemulsion durch die Teilchengröße ergibt.
Während konventionelle Emulsionen eine Teilchengröße oberhalb
von 500 nm haben, liegt die Tröpfchengröße für Mikroemulsionen
im Bereich kleiner gleich 200 nm. Daneben können
Mikroemulsionen als thermodynamisch stabil angesehen werden,
was in einem scheinbaren Widerspruch zu der bei Emulsionen
allgemein akzeptierten Koaleszenzneigung steht, die
zu der Ausbildung zweier konkreter Phasen führt. Die wesentliche
Aufgabe von Emulgatoren ist es, eine intensive Durchmischung
von Öl und Wasser sicherzustellen. Je nachdem,
ob der Emulgator bevorzugt im Öl oder im Wasser löslich ist,
entstehen w/o- bzw. o/w-Emulsionen (Bancroft-Regel). Phasendiagramme
zeigen die Bereiche von Mikroemulsionen und
Emulsionen auf. Durch Phaseninversionen können o/w und
w/o-Emulsionen hergestellt werden. Es gibt prinzipiell 2 Arten
von Phaseninversionen:
• Catastrophic Phase Inversion: Änderung des Volumenbruchs
der Wasser- oder Ölphase
• Transitional Phase Inversion: Temperaturänderung (PIT)
oder Zusatz von Elektrolyt
Abbildung 10 zeigt das Phasendiagramm und den temperaturabhängigen
Grenzfl ächenspannungsverlauf für ein quaternäres
System aus den Komponenten C16/18E12/C16/18OH/ Paraffi nöl/Wasser15
. Bei niedrigen Temperaturen ist das System zweiphasig
(o/w), die Grenzfl ächenspannung beträgt 10-2 mN/m.
Mit Annäherung an den PIT-Bereich, in dem sich die Mikroemulsion
bildet, nimmt die Grenzfl ächenspannung um 2 Größenordnungen
ab. Bei hohen Temperaturen im w/o-Bereich
steigt sie wieder an.
a)
b)
10 -1
H 2 O/Öl = 70/20
[mN/m]
10 -2
10 -3
10 -4
2 [o/w]
C 16/18- 12 EO= 6.3 %
C 16/18OH= 4.7 %
Mineralöl
BUNSEN-MAGAZIN · 10. JAHRGANG · 3/2008
C 16/18 E 12 + C 16/18 OH (Gew. %)
57 60 63 66 69 72 75
T [°C]
Abbildung 10: a) Phasendiagramm für ein System aus C16/18E12/C16/18OH/
Paraffinöl/Wasser
b) Einfluss der Temperatur auf die Grenzflächenspannung zwischen der wässrigen
und der öligen Phase für eine konstante Emulgatorkonzentration 15
ME
2 [w/o]

DEUTSCHE BUNSEN-GESELLSCHAFT
Diese maximale Grenzfl ächenaktivität im Phaseninversionsbereich
ist Grundlage für viele wichtige technische Anwendungen. Bei
geringer Tensidkonzentration bildet sich eine Dreiphasenmikroemulsion.
Bei der tertiären Erdölförderung kann die Dreiphasenmikroemulsion
aufgrund der sehr niedrigen Grenzfl ächenspannung
Öl selbst aus engen Gesteinsporen heraus mobilisieren 16 .
Dieser Effekt spielt auch beim Waschprozess eine Rolle, wenn
ölige Anschmutzungen in Form einer Dreiphasenmikroemulsion
aus Gewebekapillaren entfernt werden 17, 18, 19 ,20 .
Bei höheren Tensidkonzentrationen kommt man in den Bereich
der einphasigen, thermodynamisch stabilen Mikroemulsion.
Thermodynamisch stabile Mikroemulsionen spielen wegen der
hohen Emulgatorkonzentration nur eine geringe Rolle in der
Anwendung, sie können aber auch für die Bildung und Eigenschaften
kinetisch stabilisierter Emulsionen eine große Rolle
spielen. Dieser scheinbare Widerspruch zweier unterschiedlicher
Ansätze wird bei dem Übergang aus Mikroemulsionsphasen
in Zweiphasensysteme aus Öl und wässriger Tensidlösung
genutzt. Bei der Herstellung von feinteiligen Emulsionen
nach dem sogenannten Phaseninversionstemperaturverfahren
(PIT-Verfahren) wird das beschriebene Phasenverhalten
der Öl-Wasser-Emulgatorsysteme genutzt. Abbildung 11 zeigt
in schematischer Weise das Prinzip der Herstellung von PIT-
Emulsionen durch Temperaturerhöhung über den Phaseninversionsbereich
hinaus.
o/w-Emulsion
w/o-Emulsion
blaue o/w-Emulsion
Mikroemulsion
Emulgatormischung (Gew. %)
Abbildung 11: Prinzip der PIT-Methode: eine o/w-Emulsion ändert sich in eine w/
o-Emulsion durch den Anstieg der Temperatur. Im Phaseninversionsbereich entsteht
eine Mikroemulsion, die beim Abkühlen zu einer ”blauen Emulsion” wird.
Nach diesem Verfahren werden feinteilige Emulsionen hergestellt.
Bleibt man dagegen bei der Herstellung unterhalb des
Mikroemulsionsbereichs, so ist die Emulsion grobdispers. Abbildung
12 zeigt noch einmal im Vergleich unterschiedlich hergestellte
Emulsionen wie die klassische Makroemulsion, eine
PIT-Emulsion und eine Mikroemulsion. Die PIT-Methode ist ein
besonderes Beispiel für die Bedeutung der Nichtgleichgewichtszustände
bei der Anwendung von Grenzfl ächenprozessen.
Abbildung 12: Typische Beispiele für eine Makroemulsion, eine PIT-Emulsion
und eine Mikroemulsion
6. RHEOLOGIE VON EMULSIONEN (VOLUMENEIGENSCHAFTEN)
G', G''[Pa]
10 3
10 2
10 1
10 -2
10 0
1, G'
2, G'
1, G''
2, G''
1 Cetylstearylalcohol (4.0 Gew.%)
2 Polyacrylat Na-Salz (0.3 Gew. %)
10 -1
10 0
10 1
Zusammensetzung (%)
Glyzerinmonostearat(1)
C16/18EO12 (2.3)
di-n-Octylether (7.5)
Diisooctylcyclohexan (7.5)
Glyzerin (1.7)
Wasser (80)
Abbildung 13: Viskoelastisches Verhalten von Emulsionen, die mit unterschiedlichen
Substanzen verdickt wurden 21
Neben der Teilchengröße ist die Einstellung der rheologischen
Eigenschaften eine wichtige Voraussetzung für die Stabilität von
Emulsionen (siehe Stokes-Gleichung) und nebenbei ein Beispiel
dafür, dass auch die Volumeneigenschaften bei Emulsionen
eine wichtige Rolle spielen. Die Abbildung 13 zeigt die viskoelastischen
Eigenschaften einer Emulsion, die mit einem polymeren
bzw. niedermolekularen Verdicker stabilisiert wurde21 .
Die Emulsionen wurden nach dem oben beschriebenen PIT-
Verfahren hergestellt. Beide Verdicker erzeugen eine gelartige
Struktur, die durch einen hohen Wert für den Speichermodul
G´ gekennzeichnet ist. Beim polymeren Verdicker entsteht ein
elastisches Gel mit einem großen linearen viskoelastischen Bereich.
Das Gel, das mit dem Fettalkohol verdickt wurde bricht
dagegen bereits bei vergleichsweise kleinen Deformationen
zusammen. Die Ursache hierfür ist die Bildung von lamellaren
Strukturen in der Volumenphase, die eine geringere Scherstabilität
haben. Beide Verdicker ermöglichen aber eine für viele
Anwendungen ausreichende Stabilität der Emulsionen.
Rheologische Parameter spielen nicht nur für die Stabilität,
sondern auch für die sensorischen Eigenschaften eine große
Rolle. Die Verknüpfung rheologischer Parameter mit Effekten
wie dem Penetrationsvermögen in die Haut oder der Stickiness
ermöglicht es, die Wahrnehmung des Verbrauchers bei
der Anwendung abzuschätzen. Dies ist in der Abbildung 14
beispielhaft für eine Hautcreme dargestellt. Es zeigt sich, dass
sich eine gute Korrelation dieser Parameter mit der Größe G´
ergibt, wobei ein höherer Wert für G´ sowohl die sensorischen
Daten als auch die Stabilität der Emulsion positiv beeinfl usst.
Sensorische Daten
6
5
4
3
2
1
Abbildung 14: Vergleich von sensorischen Daten ( Penetrationsvermögen in
die Haut , Stickiness vor der Hautpenetration , Stickiness nach der Hautpenetration
) und rheologischen Daten (Beispiel: G´) für eine Emulsion
10 2
10 3
Strain [%]
0
115 120 125 130 135 140 145 150
G' (Pa)
FORSCHUNG
81

FORSCHUNG
7. ZUSAMMENFASSUNG
Die detaillierte Kenntnis von physikalisch-chemischen Grenzfl ächeneffekten
und auch Volumeneigenschaften ist eine notwendige
Voraussetzung für die Entwicklung heutiger und zukünftiger
chemischer Markenartikel.
Die gezeigten einfachen Beispiele zeigen Bandbreite der zu betrachtenden
Effekte an Grenzfl ächen und in der Volumenphase.
Die physikalisch-chemische Forschung mit neuen wissenschaftlichen
Ansätzen und Methoden ist dabei ein unverzichtbarer
Bestandteil.
Speziell dynamische Aspekte werden zukünftig eine noch größere
Rolle spielen.
1 P. Berth, M. J. Schwuger, Tenside Det. 16, 3 (1979)
2 F. Jost, H. Leiter, M. J. Schwuger, Colloids Polym. Sci., 266, 554 (1988)
3
D. Weaire, S. Hutzler, G. Verbist, E. Peters, Adv. Chem. Phys. 102,
315 (1997)
4 R. Miller et al., Measuring Dynamic Surface Tension in K. Holmberg,
Handbook of Applied Surface and Colloid Chemistry, Wiley-
VCH (2001)
5 M. Buzzacchi, P. Schmiedel, W. von Rybinski, Colloids and Surfaces
A: Physicochem. Eng. Aspects 273, 47 (2006)
6 Th. Engels, W. von Rybinski, P. Schmiedel, Progr. Colloid, Polym
Sci, 111, 117 (1998)
82
BUNSEN-MAGAZIN · 10. JAHRGANG · 3/2008
7
D. Myers, Surfactant Science and Technology, VCH, Weinheim,
New York (1998)
8 K. L. Mittal (ed), Contact Angle, Wettability and Adhesion, Brill Academic
Publishers, 2003
9 A. A. Sonnin, A. Bonfi llon, D. Langevin, J. Colloid Interface Sci. 162,
323 (1994)
10 S. Naire, R. J. Braun, S. A. Snow, J. Colloid Interface Sci. 230, 91
(2000)
11 D. H. Everett, Grundzüge der Kolloidwissenschaft, Steinkopff Verlag,
Darmstadt, 1992
12 I. C. Lang, J. A. Tallmadge, Ind Chem Fundam 10, 648 (1971)
13 K. Shinoda, H. Kunieda, in Encyclopedia of Emulsion Technology,
vol. 1, P. Becher (ed), Marcel Dekker, New York, 1983
14 M. Kahlweit, R. Strey, Angew. Chem. 97, 655 (1985)
15 T. Förster, F. Schambil, W. von Rybinski, J. Dispersion Sci. Tech.
13, 183 (1992)
16 S. E. Friberg, J. Disp. Sci. Techn. 6, 317 (1985)
17 M. Kahlweit, R. Strey, in Proceedings of Vth International Conference
on Surface and Colloid Science, H. L. Rosano (ed.), Potsdam,
New York (1985)
18 N. Azemar, I. Carrera, C. Solans, J. Disp. Sci. Techn. 14, 645
(1993)
19 C. A. Miller, K. H. Raney, Colloids and Surfaces A 74, 169 (1993)
20 L. Thompson, J. Colloid Interface Sci. 163, 61 (1994)
21 R. Hofmann, T. Förster, W. von Rybinski, A. Wadle, Progr. Colloid
Polym. Sci. 98, 106 (1995)

DEUTSCHE BUNSEN-GESELLSCHAFT
Manfred Zeidler
Die physikalische Chemie kommt in die Jahre, an mehreren
Universitäten feierte man bereits den hundertsten Geburtstag
dieses Faches oder die Einrichtung eines eigenen Instituts für
das neue Fach. Zu diesen Feiern wurden geschichtliche Rückblicke
verfasst, so dass zumindest eine Übersicht über die physikalische
Chemie am betreffenden Ort vorhanden ist [1-5].
Einige Hochschulen haben Broschüren über die Geschichte
des Faches herausgebracht [6-13] oder im Zusammenhang
mit Hochschuljubiläen darüber berichtet [14-18]. Auch die
Programmhefte zu den Bunsentagungen enthalten oft geschichtliche
Überblicke der örtlichen physikalischen Chemie,
besonders sorgfältige Zusammenstellungen seien hier zitiert
[19-31]. Was jedoch fehlt, ist ein Gesamtüberblick über alle
deutschen Institute der Physikalischen Chemie, so dass die
Entwicklung des Faches besser verfolgt werden kann. Es gibt
nur wenige Versuche dieser Art [32,33]. Der Artikel von W. Jost
über die ersten 45 Jahre Physikalische Chemie in Deutschland
berichtet von einigen Höhepunkten, bezogen besonders auf
Leipzig, Göttingen und Berlin, entbehrt aber jeglicher systematischer
Darstellung und liefert keinerlei Überblick. Eine von der
Deutschen Bunsen-Gesellschaft herausgegebene und von H.
Witte verfasste achtseitige Broschüre beschränkt sich ebenfalls
auf die Gründerjahre. Wenn die Entwicklung auch eng
mit derjenigen der Deutschen Bunsen-Gesellschaft verknüpft
ist und darüber ein ausführliches Buch existiert [34], so läuft
doch längst nicht alles parallel.
Folglich erschien es nützlich, die Institute der Physikalischen
Chemie zusammen zu stellen. Dies ist in zwei Tabellen geschehen.
In der Tabelle „Physikalisch-Chemische Abteilungen“ sind
diejenigen Abteilungen für Physikalische Chemie zu fi nden, die
vor der Gründung eines eigenen Instituts eingerichtet wurden.
Sie waren also Abteilungen eines Chemischen Instituts oder,
falls schon eine Aufteilung bestand, vorwiegend Teile eines
Anorganisch-Chemischen Instituts. Nicht berücksichtigt in
der Tabelle wurden Aktivitäten in physikalischer Chemie, die
häufi g von Dozenten der Chemie oder Physik ausgingen, ohne
dass eine formelle Abteilung bestand. Es gab auch Dozenten,
die sowohl Physik als auch Chemie vertraten und deshalb wie
selbstverständlich physikalische Chemie lehrten und ein Praktikum
dafür einrichteten. Zu den ersten gehört Hermann Kopp
(1817-1892), ein Schüler Liebigs. Er erhielt 1843 eine außerordentliche
Professur für Chemie und Physik an der Universität
Gießen und verfasste das erste deutsche Lehrbuch der physikalischen
Chemie. Etwas später, im Jahre 1852, erhielt Wilhelm
Prof. em. Dr. Manfred Zeidler
Institut für Physikalische Chemie der RWTH Aachen
Landoltweg 2, Raum 115
52056 Aachen
Tel.: 0049 / (0)241 / 80-99361
e-mail: mdz@pc.rwth-aachen.de
RÜCKBLICK
Überblick über die geschichtliche Entwicklung
der Physikalischen Chemie in Deutschland
Hittorf (1824-1914) eine außerordentliche Professur für Physik
und Chemie in Münster. Die Reihenfolge in der Tabelle ist
nach dem Jahr der Gründung der Abteilung eingehalten. Man
ersieht hieraus, wie schnell eine Universität die Bedeutung
der physikalischen Chemie als neues Fach erkannt hat und
wie lange es an manchen Universitäten gedauert hat, bis ein
Institut eingerichtet wurde. Die Hochschullehrer, unabhängig
davon, ob sie eine Stellung als Dozent, außerordentlicher oder
(persönlicher) ordentlicher Professor besaßen, sind nach den
Jahren ihres Wirkens an der Hochschule geordnet eingetragen.
Zusätzliche Informationen, wie das Gründungsjahr der
Universität und die Lebensdaten der Hochschullehrer, sind
ebenfalls zu fi nden.
In der Tabelle „Lehrstühle in der Physikalischen Chemie“ sind
die Universitäten in der Reihenfolge der Institutsgründungen
zu fi nden. Wie bekannt sein dürfte, begann die Etablierung
der physikalischen Chemie 1871 mit dem Leipziger Lehrstuhl,
die beiden nächsten Lehrstühle wurden praktisch gleichzeitig
1894 in Göttingen und in Gießen gegründet. Mitte des 19.
Jahrhunderts war die Zeit für die Einrichtung des neuen Fachs
„Physikalische Chemie“ reif. Einfl ussreiche Chemiker wie Wöhler
(1800-1882), Liebig (1803-1873), Bunsen (1811-1899), Kekule
(1829-1896) oder Wislicenus (1835-1902) standen der physikalischen
Chemie sehr aufgeschlossen gegenüber und nahmen
direkten Einfl uss auf die Berufungen im neuen Fach. An
vielen Hochschulen, zuerst in Göttingen, Gießen und Berlin,
bestanden zunächst Abteilungen, die später in Institute umgewandelt
wurden. Die weitere Entwicklung der Lehrstühle
ist durch die kontinuierliche Wiederbesetzung zu verfolgen,
wenn es auch manchmal auffallende Vakanzen über längere
Zeiträume gibt. Lehrstuhlvertretungen sind nicht aufgeführt.
Alle Lehrstuhlinhaber sind in der Tabelle erfasst, ebenfalls diejenigen
der später eingerichteten Parallel-Lehrstühle. Uneinheitlich
ist die Zuordnung der theoretisch-chemischen Lehrstühle,
deshalb sind nur diejenigen aufgenommen, die mit
der physikalischen Chemie ein gemeinsames Institut gebildet
haben. Eine Zusammenstellung für die gesamte Theoretische
Chemie befi ndet sich in Arbeit [35].
Es ist wesentlich aufwändiger, eine entsprechende Übersicht
der Professoren zu erstellen, die keinen Lehrstuhl am Institut
besaßen, da hier oft die Kontinuität fehlt. Deshalb wurden sie
bedauernswerter Weise in der Tabelle weggelassen.
Die in den beiden oben genannten Tabellen aufgeführten Abteilungsleiter
bzw. Lehrstuhlinhaber sind in alphabetischer Reihenfolge
in der Tabelle „Personelle Daten der Hochschullehrer“
zusammengestellt. Sie enthält Angaben zur Habilitation wie
Jahr, Ort und Mentor. Bezüglich des Mentors ist zu beachten,
dass in manchen Fällen der Mentor rein formal die Habilitation
eingeleitet und diese nicht während der gesamten Zeit gefördert
hat. Diese Daten sind insofern sehr interessant, als
83

RÜCKBLICK
man aus ihnen den Stammbaum einzelner Schulen ersehen
kann. Nicht immer wurde eine Habilitation durchgeführt, in solchen
Fällen wurde stattdessen die Promotion eingetragen und das
Jahr in Klammern gesetzt. Es war natürlich unmöglich, die
Lebensläufe aller Personen aufzunehmen, diese fi ndet man
jedoch in der angegebenen Literatur zur Person. Es handelt
sich meistens um Würdigungen zu einem runden, meist dem
65. Geburtstag, bevorzugt in der Zeitschrift für Elektrochemie,
ab dem Jahr 1963 in den Berichten der Bunsen-Gesellschaft
oder ab 1999 im Bunsen-Magazin, wenn dort nicht vorhanden
aber auch in anderen Zeitschriften. Eine Übersicht dieser Artikel
von 1894 bis 1995 fi ndet man in [36]. Derartige Würdigungen
fi ndet man ebenfalls in den Berichten der Deutschen
Chemischen Gesellschaft mit Zusammenfassungen von 1868
bis 1966 [37]. Da überwiegend nur Würdigungen der Lehrstuhlinhaber
verfasst werden, ist die oben erwähnte Schwierigkeit
bei der Zusammenstellung für die übrigen Professoren
wiederum offensichtlich. Über die berühmtesten Professoren
existieren Biographien in Buchform: Ostwald [38,39], Nernst
[40], Haber [41], Bredig [42], Eucken [43], von Hevesy [44]
und Stern [45]. Für die zwischen den Jahren 1932 bis 1945
tätigen habilitierten Physikochemiker gibt es eine gründliche
Zusammenstellung mit Kurzbiographien [46]. Weiterhin ist in
der Tabelle eine kurze Angabe des Arbeitsgebietes in ganz wenigen
Stichworten aufgenommen, sie kann nur zu einer groben
Orientierung dienen.
In der Tabelle „Personelle Daten der Hochschullehrer“ stehen
in zahlreichen Fällen als Mentoren Hochschullehrer verzeichnet,
die sich in derselben Tabelle nicht wieder fi nden, weil sie
entweder aus einem anderen Fach kommen oder an einer
ausländischen Hochschule tätig sind. Für die Erstellung eines
wissenschaftlichen Stammbaums ist es jedoch von großem Interesse,
auch die Daten dieser Mentoren zu kennen. Deshalb
ist eine weitere Tabelle „Personelle Daten der Mentoren“ zugefügt,
die wiederum die Habilitationsdaten bzw. Promotionsdaten
(bei letzteren steht das Jahr wieder in Klammern) und
das Fach dieser Hochschullehrer enthält. Von der Aufstellung
einer noch weiter zurückliegenden Generation wurde abgesehen,
da sich oft der Kreis schließt und auf die vorhergehende
Tabelle zurück gegriffen werden kann.
Diese Arbeit konnte nur mit Hilfe vieler Kollegen an den verschiedenen
Hochschulen vollendet werden. Ohne die zahlreichen
Namen nennen zu können, möchte ich mich bei allen
ganz herzlich bedanken.
Die Zusammenstellung wurde im März 2008 abgeschlossen.
[1] K. Hoyermann, A. Meller, Festkolloquium – 100 Jahre Institut für
Physikalische Chemie Göttingen 1996.
[2] U. Messow, K. Krause, Physikalische Chemie in Leipzig. Festschrift
zum 100. Jahrestag der Einweihung des Physikalisch-chemischen
Instituts an der Universität Leipzig. Leipziger Universitätsverlag
1998.
[3] Technische Universität Dresden, 100 Jahre Institut für Physikalische
Chemie und Elektrochemie, Festschrift zum Kolloquium 2000.
[4] U. Schindewolf, Karlsruhe, Bunsen-Magazin (2000) 6, 138.
[5] M. Zeidler, Aachen, Bunsen-Magazin (2006) 4, 91.
[6] G. Schott, Zur Geschichte der Chemie an der Universität Rostock
bis 1945, Wiss. Z. Uni. Rostock (1969) 8, 981.
[7] E. Fischer, H. Kelling, H.U. Kibbel, K. Uhle, Zur Entwicklung der
Fachrichtung Chemie an der Universität Rostock nach 1946, Wiss.
Z. Uni. Rostock (1969) 8, 1019.
84
BUNSEN-MAGAZIN · 10. JAHRGANG · 3/2008
[8] H. Remane, C. Schmoll, Chemie an der Universität Halle, Engel,
Berlin (1997).
[9] U. Engler, Universität Stuttgart - Fakultät Chemie, Universität Stuttgart
(1998).
[10] T. Eicher, R. Hempelmann, Universität des Saarlandes – Fachbereich
Chemie, Universität des Saarlandes (1998).
[11] G. Wünsch, Th. Plaggenborg, Die Geschichte der Chemie an der
Technischen Hochschule und Universität Hannover, Fachbereich
Chemie, Universität Hannover (1999).
[12] C. Reichardt, D. Schulz, Kurze Übersicht über die Entwicklung des
Fachs Chemie an der Philipps-Universität Marburg von 1609 bis
zur Gegenwart, Fachbereich Chemie der Universität Marburg (2005).
[13] H. H. Dunken, Zur Geschichte der Physikalischen Chemie in Jena,
Universität Jena (2007).
[14] L. Hock, Beitrag zur Geschichte der Chemie in Gießen, Festschrift
zur 350-Jahrfeier der Universität Gießen (1957).
[15] H. Dollinger, Die Universität Münster 1780-1980, Aschendorff,
Münster (1980).
[16] J. Dohrmann, Physikalische Chemie an der Freien Universität Berlin.
Zum 25-jährigen Bestehen des Instituts, FU Berlin (1986).
[17] H. Rüppel, Die Geschichte der Physikalischen Chemie an der TU
Berlin. Ausstellung „Neugier und Nutzen, 50 Jahre Technische Universität
Berlin“ (1996).
[18] W. Braun, E. Kähler, J. Schildhauer, H. Schwarz, O. Wegner, Festschrift
zur 500-Jahrfeier der Universität Greifswald, Volksstimme,
Greifswald (1956); D. Alvermann, K.H. Spieß, Festschrift zur 550-
Jahrfeier der Universität Greifswald, Hinstorff, Rostock (2006).
[19] M. Trautz, Heidelberg (1930), in Z. Elektrochem. (1930) 36, 346.
[20] W. Walter, Hamburg (1972).
[21] R. Bertram, Braunschweig (1977).
[22] G.M. Schwab, F. Dörr, München (1980).
[23] G. Beer, Göttingen (1987).
[24] U. Messow, K.-D. Schulze, K. Krause, Leipzig (1993).
[25] H. Gerischer, Berlin (1994), in Ber. Bunsenges. Phys. Chem. (1994)
98, 1482.
[26] E. Wicke, Münster (1998).
[27] H. Kramer, Stuttgart (2001).
[28] H. Brodowsky, Kiel (2003).
[29] H. Hegewald, T. Wolff, Dresden (2004).
[30] E.A. Reinsch, Frankfurt (2005).
[31] S. Schneider, Erlangen (2006).
[32] W. Jost, Ann. Rev. Phys. Chem. (1966) 17, 1.
[33] H. Witte, Die Entwicklung der Physikalischen Chemie in Deutschland
und die Deutsche Bunsen-Gesellschaft, Deutsche Bunsen-Gesellschaft
für Physikalische Chemie (1981).
[34] W. Jaenicke, 100 Jahre Bunsen-Gesellschaft, Steinkopff, Darmstadt
(1994).
[35] K. Jug, Genealogieprojekt Theoretische Chemie, in Vorbereitung.
[36] Ber. Bunsenges. Phys. Chem. (1996) 100, 86.
[37] Ber. Dt. Chem. Ges. (1918) 51 (Sonderheft), 197 und Chem. Ber.
(1967) 100, XL.
[38] W. Ostwald, Lebenslinien, Klasing, Berlin (1926-1927).
[39] J.P. Domschke, P. Lewandrowski, Wilhelm Ostwald, Urania, Leipzig
(1982).
[40] K. Mendelssohn, Walther Nernst und seine Zeit, Physik, Weinheim
(1976).
[41] D. Stoltzenberg, Fritz Haber, Wiley-VCH, Weinheim (1998).
[42] V. Wehefritz, Pionier der Physikalischen Chemie: Georg Bredig,
Biographisches Archiv verfolgter Universitätsprofessoren 1933-
1945 an der Universitätsbibliothek Dortmund, Nr. 3 (1998).
[43] M. Becke-Goehring, M. Eucken, Arnold Eucken, Springer, Berlin
(1995).
[44] H. Levi, George de Hevesy: Life and Work, A. Hilger Ltd, Bristol
(1985).
[45] P. Greiner, Otto Stern, Tow. Zach. Kultury, Katowice (1994).
[46] U. Deichmann, Chemiker und Biochemiker in der NS-Zeit, Wiley-
VCH, Weinheim (2001).

DEUTSCHE BUNSEN-GESELLSCHAFT
Physikalisch-Chemische Abteilungen
Laufende Universitäts- Gründungsjahr Bestehen der Hochschullehrer
Nummer ort der Universität Abteilung
1 Göttingen 1737 1891-1894 1891-1894 Walther Nernst (1864-1942)
2 Gießen 1607 1891-1893 1891-1892 Ernst Beckmann (1853-1923)
1892-1893 Eugen Karl Lellmann (1856-1893)
3 Berlin U 1810 1891-1905 1891-1905 Hans Landolt (1831-1910)
4 Dresden 1828 1895-1900 1895-1900 Fritz Foerster (1866-1931)
5 Hannover 1831 1897-1911 1897-1911 Robert Behrend (1856-1926)
6 München TH 1868 1898-1932 1898-1932 Johann Hofer (1863-1939)
7 Berlin TH 1879 1900-1911 1900-1911 Isidor Traube (1860-1943)
8 Heidelberg 1386 1901-1927 1901-1910 Georg Bredig (1868-1944)
1910-1927 Max Trautz (1880-1960)
9 Stuttgart 1829 1906-1918 1906-1912 Erich Müller (1870-1948)
1913-1918 Georg Grube (1883-1966)
10 Greifswald 1456 1906-1951 1906-1919 Walter A. Roth (1873-1950)
1919-1923 Adolf Sieverts (1874-1947)
1923-1945 Karl Fredenhagen (1877-1949)
1948-1951 Karl Hauffe (1913-1998)
11 Jena 1558 1907-1943 1907-1918 Robert Marc (1875-1918)
1922-1926 Gustav Hüttig (1890-1957)
1927-1943 Kurt Bennewitz (1886-1964)
12 Münster 1780 1907-1939 1907-1911 Alfred Thiel (1879-1942)
1911-1937 Heinrich Ley (1872-1938)
1938-1939 Wolfgang Seith (1900-1955)
13 Halle 1502 1908-1931 1908-1931 Carl Tubandt (1878-1942)
14 Kiel 1665 1910-1930 1910-1928 Gerhard Preuner (1873-1928)
1928-1929 Karl Lothar Wolf (1901-1969)
1929-1930 Kurt Wohl (1896-1962)
15 Marburg 1527 1911-1919 1911-1919 Alfred Thiel (1879-1942)
16 München U 1472 1917-1932 1917-1932 Kasimir Fajans (1887-1975)
17 Hamburg 1919 1920-1922 1920-1922 Max Volmer (1885-1965)
18 Rostock 1419 1923-1945 1923-1926 Heinrich Danneel (1867-1942)
1926-1934 Hermann Ulich (1895-1945)
1934-1936 Max Trautz (1880-1960)
1940-1942 Kurt Neumann (1905-1990)
1942-1945 Günter V. Schulz (1905-1999)
19 Köln 1388 1924-1930 1924-1930 Robert Wintgen (1882-1966)
20 Erlangen 1743 1924-1959 1924-1932 Günter Scheibe (1893-1980)
1932-1959 Erich Lange (1896-1981)
21 Würzburg 1402 1924-1953 1924-1928 Hans Georg Grimm (1888-1958)
1928-1934 Ludwig Ebert (1894-1956)
1934-1936 Klaus Clusius (1903-1963)
1936-1937 Karl Lothar Wolf (1901-1969)
1938-1953 Günther Briegleb (1905-1991)
22 Bonn 1818 1925-1948 1925-1948 Andreas von Antropoff (1878-1956)
23 Darmstadt 1877 1934-1940 1934-1940 Carl Wagner (1901-1977)
24 Tübingen 1477 1936-1942 1936-1942 Gustav Kortüm (1904-1990)
25 Saarbrücken 1948 1949-1958 1949-1958 Jacques E. Dubois (1920-2005)
26 Chemnitz 1836 1962-1976 1962-1970 Wolfgang Forker (1927-1997)
1970-1976 Wolfgang Wagner (1932- )
RÜCKBLICK
85

RÜCKBLICK
Lehrstühle in der Physikalischen Chemie
Nummer Universitätsort Universitätsgründung Physikalische Chemie
Erster Lehrstuhl Weitere Lehrstühle
86
BUNSEN-MAGAZIN · 10. JAHRGANG · 3/2008
1 Leipzig 1409 1871-1887 Gustav Wiedemann (1826-1899) 1970-1984 Johanna Fruwert (1931-1984)
1887-1906 Wilhelm Ostwald (1853-1932) 1989-1994 Peter Bräuer (1939- )
1906-1933 Max Le Blanc (1865-1943) 1974-1991 Wolfgang Lorenz (1925-2007)
1934-1946 Karl F. Bonhoeffer (1899-1957) 1992-1992 Cornelius Weiss (1933- )
1947-1959 Herbert Staude (1901-1983) 1992-2006 Joachim Reinhold (1940- )
1960-1980 Gerhard Geiseler (1915-1999) 2007- Barbara Kirchner (1970- )
1981-1990 Armin Meisel (1926- ) 1992-2006 Rüdiger Szargan (1941- )
1992-1998 Konrad Quitzsch (1933- )
1999- Harald Morgner (1945- )
2 Göttingen 1737 1894-1905 Walther Nernst (1864-1942) 1971-1996 Heinz-Georg Wagner (1928- )
1907-1929 Gustav Tammann (1861-1938) 1997- Martin Suhm (1962-)
1930-1950 Arnold Eucken (1884-1950)
1953-1971 Wilhelm Jost (1903-1988) 1995- Michael Buback (1945- )
1975- Hans Jürgen Troe (1940- )
3 Gießen 1607 1894-1913 Karl Elbs (1858-1933)
1914-1935 Karl Schaum (1870-1947)
1935-1940 Hermann Reinhold (1893-1940)
1942-1970 Kurt Neumann (1905-1990)
1970-1997 Wolfhart Seidel (1929- )
1999- Jürgen Janek (1964- )
4 Freiburg 1457 1898-1924 Georg Meyer (1857-1950) 1970-1993 Theodor Ackermann (1925-2005)
1926-1934 Georg von Hevesy (1885-1966)
1935-1940 Walter Noddack (1893-1960)
1942-1963 Reinhard Mecke (1895-1969)
1967-1993 Herbert Zimmermann (1928- )
1994- Gerd Kothe (1941- )
1994- Peter Gräber (1943- )
5 Braunschweig 1745 1899-1904 Guido Bodländer (1854-1904) 1975-1994 Herbert Dreeskamp (1929- )
1904-1906 Erich Müller (1870-1948) 1995- Klaus Dieter Becker (1944- )
1907-1911 Emil Baur (1873-1944)
1911-1919 Herbert Freundlich (1880-1941)
1919-1939 Walter A. Roth (1873-1950)
1941-1945 Heinrich Cordes (1906-1998)
1946-1955 Rudolf Suhrmann (1895-1971)
1956-1972 Heinrich Cordes (1906-1998)
1974-1995 Rolf Lacmann (1927- )
1996- Karl Heinz Gericke (1951- )
6 Karlsruhe 1825 1900-1906 Max Le Blanc (1865-1943) 1959-1970 Hellmuth Fischer (1902-1976)
1906-1911 Fritz Haber (1868-1934) 1972-1993 Ulrich Schindewolf (1927- )
1911-1933 Georg Bredig (1868-1944) 1993- Horst Hippler (1946- )
1934-1940 Ludwig Ebert (1894-1956) 1965-1990 H. Gerhard Hertz (1922-1999)
1941-1945 Hermann Ulich (1895-1945) 1991- Manfred Kappes (1957- )
1946-1961 Paul Günther (1892-1969)
1961-1988 Ernst U. Franck (1920-2004) 1975- Reinhart Ahlrichs (1940- )
1988-2006 Werner Freyland (1942- )
2006- Rolf Schuster (1965-)
7 Dresden 1828 1900-1912 Fritz Foerster (1866-1931) 1959-1966 Günther Hänsel (1901-1970)
1912-1935 Erich Müller (1870-1948) 1972-1992 Klaus Wiesener (1935- )
1937-1948 Friedrich Müller (1895-1953) 1993-2005 Waldfried Plieth (1937- )
1949-1970 Kurt Schwabe (1905-1983) 2005- Alexander Eychmüller (1958- )
1970-1994 Wolfgang Forker (1927-1997)
2001- Gotthard Seifert (1953- )
8 Berlin 1810 1905-1922 Walther Nernst (1864-1942) 1952-1964 Robert Havemann (1910-1982)
Humboldt-Universität 1923-1936 Max Bodenstein (1871-1942) 1981-1993 Lothar Müller (1935- )
(bis 1949 1938-1946 Paul Günther (1892-1969) 1993- Klaus Rademann (1953- )
Friedrich-Wilhelms- 1947-1949 Karl F. Bonhoeffer (1899-1957)
Universität) 1952-1952 Karl Hauffe (1913-1998) 1965-1981 Werner Haberditzl (1924-1981)
1964-1985 Rolf Landsberg (1920-2003) 1985-1993 Wolfgang Gründler (1939-1993)
1993- Nikolaus Ernsting (1950- ) 1993- Joachim Sauer (1949- )

DEUTSCHE BUNSEN-GESELLSCHAFT
RÜCKBLICK
9 Aachen 1870 1906-1910 Rudolf Schenck (1870-1965) 1968-1986 Rolf Haase (1918-1997)
1910-1933 Rudolf Ruer (1865-1938) 1986-2000 Heinrich Versmold (1939- )
1934-1941 Hermann Ulich (1895-1945)
1942-1959 Ernst Jenckel (1902-1959)
1962-1980 Ulrich F. Franck (1915-1996)
1980-2000 Manfred Zeidler (1935- )
2000- Manfred Martin (1953- )
2003- Walter Richtering (1962- )
10 Hannover 1831 1911-1923 Max Bodenstein (1871-1942) 1968-1973 Gerhard Ertl (1936- )
1924-1955 Hermann Braune (1886-1977) 1975-1999 Hermann Schmalzried (1932- )
1955-1963 Rudolf Suhrmann (1895-1971)
1964-1980 Robert Haul (1912-2000)
1981-1998 Joachim Heidberg (1933- )
1998- Jörg August Becker (1962- )
2001- Jürgen Caro (1951- )
11 Berlin TU 1879 1911-1913 Franz Fischer (1877-1947) 1965-1982 Ernst Lippert (1922- )
(bis 1945 TH) 1913-1920 Friedrich Dolezalek (1873-1920) 1991-2005 Gerhard Findenegg (1938- )
1922-1945 Max Volmer (1885-1965)
1945-1962 Iwan Stranski (1897-1979)
2005- Michael Gradzielski (1962- )
1962-1990 Horst Tobias Witt (1922-2007) 1967-1970 Günter Gliemann (1931-1990)
1991-2001 Wolfgang Lubitz (1949- ) 1974-1997 Klaus Helfrich (1932- )
2002- Peter Hildebrandt (1955- ) 2000- Martin Schoen (1957- )
12 Frankfurt/Main 1914 1914-1929 Richard Lorenz (1863-1929) 1963-1980 Arnold Münster (1912-1990)
1930-1934 Karl F. Bonhoeffer (1899-1957) 1964-1969 Herbert Staude (1901-1983)
1935-1945 Hans-Joachim Schumacher (1904-1985) 1970-1989 Friedrich Becker (1922-1996)
1949-1952 Alfred Magnus (1880-1960) 1992- Bernhard Brutschy (1946-)
1952-1979 Hermann Hartmann (1914-1984) 1966-1969 Hans L. Schläfer (1923-1969)
2000- Gerhard Stock (1962- ) 1972-1996 Franz Josef Comes (1928- )
1997- Thomas Prisner (1957- )
13 Stuttgart 1829 1918-1951 Georg Grube (1883-1966)
1951-1974 Theodor Förster (1910-1974)
1992 - Helmut Bertagnolli (1943- )
1976-1978 Karl Wolfgang Michel (1934-1978)
1981-1994 Gerd Kothe (1941- )
1995- Emil Roduner (1947- )
14 Marburg 1527 1919-1942 Alfred Thiel (1879-1942) 1969-1973 Jürgen Voitländer (1930- )
1943-1951 Wilhelm Jost (1903-1988) 1973-2001 Friedrich Hensel (1933- )
1953-1970 Hans Werner Kuhn (1919- )
1970-1990 Werner Luck (1922- )
1995- Norbert Hampp (1957- )
2002- Karl-Michael Weitzel (1959- )
15 Hamburg 1919 1923-1933 Otto Stern (1888-1969) 1974-1994 Bertel Kastening (1929-)
1935-1952 Paul Harteck (1902-1985)
1954-1959 Ewald Wicke (1914-2000)
1994- Horst Weller (1954- )
1960-1981 Adolf Knappwost (1913-2007) 2000- Stephan Förster (1963- )
16 Heidelberg 1386 1927-1934 Max Trautz (1880-1960) 1960-1968 Kurt Fischbeck (1898-1980)
1936-1945 Kurt Fischbeck (1898-1980) 1969-1985 Klaus Ebert (1928- )
1946-1982 Klaus Schäfer (1910-1984) 1987- Michael Grunze (1947- )
1982-2007 Jürgen Wolfrum (1939- ) 1979- Lorenz S. Cederbaum (1946- )
17 Köln 1388 1930-1950 Robert Wintgen (1882-1966) 1973-1990 Dieter Hummel (1925- )
1952-1968 Gerhard Schmid (1900-1980) 1990-2002 Georg Hohlneicher (1937-)
1970-1996 Dietrich Woermann (1931- )
1996- Reinhard Strey (1950- )
2002- Klaus Meerholz (1963- )
18 Kiel 1665 1930-1936 Karl Lothar Wolf (1901-1969) 1969-1994 Helmut Dreizler (1929- )
1936-1939 Werner Kuhn (1899-1963)
1942-1945 Max Pestemer (1908-1975)
1949-1975 Hans Martin (1908-1979)
1976-1996 Ralph N. Schindler (1931- )
1999- Jürgen Grotemeyer (1952- )
1995- Friedrich Temps (1955- )
19 Halle 1502 1931-1937 Carl Tubandt (1878-1942)
1937-1945 Karl Lothar Wolf (1901-1969)
1946-1959 Franz Sauerwald (1894-1979)
1959-1986 Horst Sackmann (1921-1993)
1993-1999 Klaus Scherzer (1934- )
1997- Alfred Blume (1945- )
20 München 1472 1932-1935 Kasimir Fajans (1887-1975) 1973-1998 Jürgen Voitländer (1930- )
Universität 1936-1947 Klaus Clusius (1903-1963) 1999- Thomas Bein (1954- )
1950-1967 Georg-Maria Schwab (1899-1984)
1973-1986 Gerhard Ertl (1936- )
1988- Christoph Bräuchle (1947-)
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RÜCKBLICK
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BUNSEN-MAGAZIN · 10. JAHRGANG · 3/2008
21 München TU 1868 1932-1961 Günter Scheibe (1893-1980) 1965-1988 Friedrich Dörr (1921- )
(bis 1969 TH) 1964-1970 Heinz Gerischer (1919-1994) 1988-2007 Vladimir Bondybey (1940- )
1971-2000 Edward William Schlag (1932- ) 2007- Thomas Kiefhaber (1963- )
2004- Ulrich Heiz (1960- ) 1968-1998 Georg Ludwig Hofacker (1930- )
1999- Wolfgang Domcke (1948- )
22 Münster 1780 1939-1955 Wolfgang Seith (1900-1955) 1967-1972 Alarich Weiss (1925-1995)
1959-1982 Ewald Wicke (1914-2000) 1973-1994 Werner Müller-Warmuth (1929- )
1985- Klaus Funke (1944- ) 1995- Hellmut Eckert (1956- )
23 Darmstadt 1877 1940-1945 Carl Wagner (1901-1977) 1971-2000 Klaus Heinrich Homann (1935- )
1951-1953 Wilhelm Jost (1903-1988) 2001- Rolf Schäfer (1969- )
1954-1977 Helmut Witte (1909- ) 1972-1990 Alarich Weiss (1925-1995)
1979-2004 Jürgen Brickmann (1939- )
2005- Florian Müller-Plathe (1960- )
1992- Klaus-Peter Dinse (1942- )
24 Tübingen 1477 1942-1971 Gustav Kortüm (1904-1990)
1972-1980 Werner Zeil (1922-1980)
1983-1999 Wolfgang Göpel (1944-1999)
2003- Thomas Chasse (1954- )
2004- Alfred J. Meixner (1959- )
25 Jena 1558 1943-1945 Kurt Bennewitz (1886-1964) 1971-1998 Hans Müller (1933- )
1945-1953 Ernst Kordes (1900-1976)
1955-1968 Heinz Dunken (1912-1974)
1969-1974 Klaus Meyer (1936- )
1974-1993 Georg Rudakoff (1929-1998)
1992-2004 Helga Dunken (1939- )
2002- Jürgen Popp (1966- )
26 Mainz 1477 1946-1973 Günter V. Schulz (1905-1999) 1955-1966 Herbert A. Stuart (1899-1974)
1975-2002 Hans Sillescu (1936- ) 1966-1983 Erhard W. Fischer (1929- )
2006- Andreas Janshoff (1966- ) 1987-1993 Helmuth Möhwald (1946- )
1995- Manfred Schmidt (1950- )
1966-1996 Wolfgang Liptay (1928- )
1997- Thomas Basche (1959- )
2001- Jürgen Gauß (1960- )
27 Bonn 1818 1950-1972 Wilhelm Groth (1904-1977) 1956-1980 Lothar von Erichsen (1915-2006)
1972-1988 Wolf Vielstich (1923- ) 1981-2002 Dieter Aumann (1936-)
1988- Klaus Wandelt (1944- ) 2004- Ulrich Kubitscheck (1958- )
1962-1964 Robert Haul (1912-2000)
1965-1983 Hans-Dieter Beckey (1921-1992)
1984-2004 Joachim Bargon (1939- )
2004- Peter Vöhringer (1964- )
1967-1970 Karl-Heinz Hansen (1928-1970)
1972-2002 Sigrid Peyerimhoff (1937- )
2003-2004 Bernd Artur Heß (1954-2004)
2006- Frank Neese (1967- )
28 Rostock 1419 1951-1953 Werner Schulze (1911-1985)
1953-1973 Ulrich von Weber (1908-1986)
1973-1989 Günther Opel (1928-2003)
1995- Andreas Heintz (1947- )
29 Greifswald 1456 1951-1952 Karl Hauffe (1913-1998)
1953-1968 Hans Witzmann (1904-1968)
1970-2003 Detlef Haberland (1938- )
30 Freiberg 1765 1952-1970 Walter Mannchen (1905-1972)
1973-1992 Paul Brand (1931-)
1992-2005 Gert Wolf (1939-)
2006- Florian Mertens (1964- )
1989-1992 Wolfgang Voigt (1951- )
31 Würzburg 1402 1953-1973 Günter Briegleb (1905-1991) 1964-1988 Walter Strohmeier (1919-2007)
1975-2001 Friedemann Schneider (1933- )
2002-2006 Eckart Rühl (1958- )
2007- Tobias Brixner (1971- )
1988-2006 Wolfgang Kiefer (1941- )
32 Clausthal 1775 1955-1965 Kurt Cruse (1909-1965)
1966-1984 Günther Rehage (1920-1984)
1986-2002 Jürgen Fuhrmann (1937-2005)
2002- Wilhelm Oppermann (1950- )
33 Merseburg 1954 1955-1964 Rolf Landsberg (1920-2003) 1968-1974 Georg Rudakoff (1929-1998)
(1993 mit Halle 1964-1988 Hans-Joachim Bittrich (1923- ) 1977-1993 Klaus Scherzer (1934- )
zusammengelegt) 1969-1993 Margit T. Rätzsch (1934- )

DEUTSCHE BUNSEN-GESELLSCHAFT
RÜCKBLICK
34 Saarbrücken 1948 1958-1973 Norbert G. Schmahl (1908-1980)
1970-1991 Hasso Moesta (1925- )
1993- Rolf Hempelmann (1951- )
1971-1987 Istvan Halasz (1922-1988)
35 Erlangen 1743 1959-1962 Erich Lange (1896-1981) 1966-1998 Gerd Wedler (1929- )
1962-1988 Walther Jaenicke (1921- ) 1998- Hans-Peter Steinrück (1959- )
1988-2004 Siegfried Schneider (1940- ) 1975-1998 Janos Ladik (1929- )
2004- Dirk Guldi (1963- ) 1998-2003 Bernd Artur Heß (1954-2004)
2004- Andreas Görling (1960- )
36 Berlin 1948 1961-1974 Klaus Jürgen Vetter (1916-1974) 1973-1990 Jaroslav Koutecky (1922-2005)
Freie Universität 1976-2004 Helmut Baumgärtel (1936- ) 1992- Jörn Manz (1947- )
2006- Eckart Rühl (1958- ) 1999- Hans-Heinrich Limbach (1943- )
37 Bochum 1962 1965-1971 Heinz-Georg Wagner (1928- ) 1969-1997 Gerhard M. Schneider (1932- )
1971-1986 Heinrich Richtering (1924-1993)
1987-1995 Hans-Joachim Freund (1951- )
1997- Christof Wöll (1959- )
1998- Martina Havenith-Newen (1963- )
38 Ulm 1967 1967-1972 Werner Zeil (1922-1980)
1973-1990 Heinz-Dieter Rudolph (1924- )
1990- Dieter Kolb (1942- )
1992- Rolf Jürgen Behm (1949- )
39 Düsseldorf 1965 1968-1990 Heinz-Helmut Perkampus (1925-1998) 1974-1994 Hans-Herbert Schmidtke (1929- )
1991- Karl Kleinermanns (1950- ) 1996-1999 Wolfgang Domcke (1948- )
2001- Christel Marian (1954- )
1979-2002 Joachim W. Schultze (1937-2005)
2002- Claus Seidel (1961- )
40 Dortmund 1962 1969-1993 Hans Rickert (1928-1995) 1977-2003 Bruno Boddenberg (1938- )
1993- Roland Winter (1954- ) 2004- Heinz Rehage (1952- )
41 Regensburg 1962 1969-1995 Klaus D. Heckmann (1926- ) 1970-1990 Günter Gliemann (1931-1990)
1992- Bernhard Dick (1953- )
1971-1997 Josef M.G. Barthel (1929- )
1997- Werner Kunz (1960- )
42 Kaiserslautern 1970 1972-1999 Hans-Georg Kuball (1931- ) 1976-2007 Wilfried Meyer (1938- )
2000- Gereon Niedner-Schatteburg (1959- ) 2007- Christoph van Wüllen (1963- )
43 Konstanz 1966 1973-1979 J. Robert Huber (1934- ) 1973-2006 Ewald Daltrozzo (1937- )
1980-2006 Wolf Weyrich (1941- )
2006- Gunnar Jeschke (1966- )
2006- Andreas Zumbusch (1966- )
44 Bielefeld 1969 1973-1993 Thomas Dorfmüller (1928- ) 1983-2005 Eberhard Neumann (1939- )
1994- Katharina Kohse-Höinghaus (1951- ) 2005- Joachim Heberle (1960- )
45 Bremen 1971 1973-2001 Nils Jaeger (1936- ) 1976-2001 Günter Schulz-Ekloff (1936- )
2002- Marcus Bäumer (1966- ) 1976-2003 Wolfram Thiemann (1938- )
46 Siegen 1972 1973-1995 Günther von Bünau (1930- ) 1978-1999 Karl-Heinz Drexhage (1934- )
1997-2004 Alfred J. Meixner (1959- ) 2000-2002 Hans-Jürgen Butt (1961- )
2004- Alf Mews (1964- )
47 Duisburg-Essen 2003 1974-1990 Robert Kosfeld (1925-2007)
(Duisburg 1972) 1991-2007 Wiebren S. Veeman (1942- )
(Essen 1972) 1974-1976 Ralph N. Schindler (1931- ) 1976-1996 Bernhard Schrader (1931- )
1978-1989 Horst Gentsch (1924- ) 1998- Eckart Hasselbrink (1956- )
1991- Reinhard Zellner (1944- ) 2007- Eckhard Spohr (1960- )
48 Paderborn 1972 1974-1996 Horst Stegemeyer (1931- )
1998- Heinz-Siegfried Kitzerow (1958- )
49 Wuppertal 1972 1974-2000 Karl-Heinz Becker (1935- )
2001- Thorsten Benter (1962- )
50 Bayreuth 1972 1975-2003 Heinz Hoffmann (1935- ) 1986-1994 Alexander Wokaun (1952- )
2003- Matthias Ballauff (1952- ) 1998-2007 Georg Krausch (1961- )
51 Oldenburg 1973 1975-2003 Carl H. Hamann (1938- )
2001- Gunther Wittstock (1965- )
1999- Katharina Al-Shamery (1958- )
52 Osnabrück 1973 1975- Manfred Dieter Lechner (1940- )
53 Chemnitz 1836 1976-2004 Günter Marx (1938- )
2004- Werner A. Goedel (1964- )
1993- Rudolf Holze (1954- )
54 Potsdam 1991 1991-1999 Rolf Mitzner (1931- )
2000- Hans-Gerd Löhmannsröben (1955- )
55 Magdeburg 1993 1993-1996 Walter Schwartz (1931-1998)
1999- Helmut Weiß (1958- )
56 Bremen
Jacobs-Universität
1999 2001- Arnulf Materny (1962- )
89

RÜCKBLICK
90
Personelle Daten der Hochschullehrer
BUNSEN-MAGAZIN · 10. JAHRGANG · 3/2008
Name Habilitation
Jahr Ort Mentor
Arbeitsgebiet Literatur zur Person
Ackermann, T. 1965 Münster Ewald Wicke Biophysikalische Chemie, Kalorimetrie BB(1990)94,1177
Ahlrichs, R. 1973 Karlsruhe Werner Kutzelnigg Quantenchemie, Numerische Methoden NC(2000)48,138 BM(2005)1,17
Antropoff, A. von 1919 Karlsruhe Georg Bredig Gaslöslichkeiten, Katalyse
Al-Shamery, K. 1996 Bochum Hans-Joachim Freund Oberfl ächen, Katalyse, Spektroskopie, Nanomaterialien
Aumann, D. 1971 München TU Hans-Joachim Born Nuklearchemie, Radioaktivität der Biosphäre,
Strahlenbelastung, Radioaktive Abfälle
Bäumer, M. 2000 Berlin TU Hans-Joachim Freund Oberfl ächen, Nanostrukturen, Beugungsmethoden
Ballauff, M. 1989 Mainz Bernhard A. Wolf Polyelektrolyte, Nanopartikel, Mikrogele
Bargon, J. (1968) Darmstadt Karl H. Hellwege Magnetische Resonanz, Polymere, Sensoren
Barthel, J.M.G. 1959 Saarbrücken Norbert Schmahl Elektrochemie, Elektrolyte, Mikrowellenspektroskopie,
Kalorimetrie, Chemische Kinetik BB(1997)101,636
Basche, T. 1995 München Christoph Bräuchle Einzelmolekülspektroskopie, Nanokristalle
Baumgärtel, H. 1971 Freiburg Herbert Zimmermann Synchrotronstrahlung, Photoionisation,
Interstellare Materie BM(2001)3,98
Baur, E. 1901 München TH Wilhelm Muthmann Elektrolyse, Brennstoffzellen, Lumineszenz HCA(1944)27,1302
Becker, F. 1958 Saarbrücken Norbert Schmahl Thermodynamik, Kalorimetrie BB(1987)91,1
Becker, J.A. 1995 Marburg Friedrich Hensel Molekularstrahlen, Massenspektroskopie, Cluster
Becker, K.D. 1979 Bochum Heinrich Richtering Festkörper, Defekte, Diffusion, Spektroskopie
Becker, K.H. 1970 Bonn Wilhelm Groth Atmosphärenchemie BM(2000)5,127
Beckey, H.D. 1959 Bonn Wilhelm Groth Feldionen-Massenspektrometrie
Beckmann, E. 1882 Braunschweig Robert Otto Molmassenbestimmung, Organische Chemie BCG(1928)61A,87
Behm, R.J. 1987 München Gerhard Ertl Oberfl ächenchemie, Heterogene Katalyse, Elektrokatalyse
Behrend, R. 1885 Leipzig Gustav Wiedemann Synthesen organischer Stoffe, Harnsäure, Zucker BCG(1926)59A,158
Bein, T. (1984) Hamburg Friedrich Schmidt Nanochemie, Katalysatoren, Sensoren
Bennewitz, K. 1924 Berlin U Max Bodenstein Thermodynamik, Elektrochemie, Elektrolyte ZE(1956)60,353
Benter, T. (1993) Kiel Ralph N. Schindler Laserionisations-Massenspektrometrie,
Atmosphärenchemie, Ultra-Spurenanalytik
Bertagnolli, H. 1979 Karlsruhe Manfred Zeidler Flüssigkeiten, Neutronenstreuung, Röntgenbeugung BM(2007)5,198
Bittrich, H.J. 1961 Leipzig Eberhard Leibnitz Mischphasenthermodynamik, Kinetik ZPC(1983)264,193
Blume, A. 1983 Freiburg Theodor Ackermann Flüssigkristalle, Spektroskopie, Kalorimetrie
Boddenberg, B. 1973 Hannover Robert Haul Kernresonanzspektroskopie, Adsorption BM(2003)2,63
Bodenstein, M. 1899 Heidelberg Victor Meyer Kinetik von Gasreaktionen, Kettenreaktionen, Photochemie ZE(1931)37,341 ZE(1941)47,
469 ZE(1942)48,585
Bodländer G. (1882) Breslau Theodor Liebisch Elektrochemie, Elektrolyse ZE(1905)11,1 ZE(1905)11,157
Bondybey, V. (1972) Berkeley George C. Pimentel Spektroskopie, Radikale, Cluster
Bonhoeffer, K.F. 1927 Berlin U Fritz Haber Reaktionsmechanismen, Elektrochemische Kinetik,
Chemische Oszillationen ZE(1958)62,222 BM(2002)6,139
Bräuchle, C. 1982 München U Jürgen Voitländer Einzelmoleküldetektion, Biophysik, NanoScience
Bräuer, P. 1983 Jena Helga Dunken Thermodynamik heterogener Systeme, Adsorption
Brand, P. 1966 Halle Horst Sackmann Sol-Gel-Übergänge, Tonerde
Braune, H. 1919 Hannover Max Bodenstein Thermodynamik, Kinetik, Elektronenbeugung ZE(1951)55,669
Bredig, G. 1901 Leipzig Wilhelm Ostwald Elektrochemie, Katalyse, Kinetik, Kolloidale Systeme Zitat [42] ZE(1928)34,677 BCG
(1962)95,XLVII BB(1968)72,1079
Brickmann, J. 1973 Freiburg Herbert Zimmermann Quantendynamik, Computersimulation BM(2004)3,78
Briegleb, G. 1936 Karlsruhe Ludwig Ebert Zwischenmolekulare Kräfte, Molekülmodelle NC(1965)13,149 BB(1970)74,313
Brixner, T. 2006 Würzburg Gustav Gerber Femtosekunden-Laserspektroskopie, Ultraschnelle
Nanooptik, Quantenkontrolle
Brutschy, B. 1989 Berlin FU Helmut Baumgärtel Laserspektroskopie, Massenspektroskopie, Cluster, Biomoleküle
Buback, M. 1978 Karlsruhe Ernst U. Franck Polymere, Hochdruck, Infrarotspektroskopie
Bünau, G. von 1971 Braunschweig Manfred Eigen Quantenchemie, Massenspektrometrie, Photochemie BB(1995)99,686
Butt, H.J. 1995 Frankfurt Ernst Bamberg Oberfl ächen, Kraftmikroskopie, Polymere
Caro, J. 1989 Berlin AdW Membranen, Katalyse, Zeolithe, Oxidische Feststoffe
Cederbaum, L.S. 1976 München TU Wilhelm Brenig Elektronenkorrelation, Multimode-Dynamik CP(2006)329
Chasse, T. 1993 Leipzig Grenzfl ächen, Molekulare Schichten, Halbleiter, Oxide
Clusius, K. 1931 Göttingen Arnold Eucken Kinetik, Tieftemperatur-Thermodynamik, Isotopentrennung NC(1962)10,51 BB(1964)68,119
Comes, F.J. 1964 Bonn Wilhelm Groth Laserspektroskopie, Atmosphärenchemie, Festkörperchemie BB(1993)97,946
Cordes, H. 1936 Frankfurt Hans J. Schumacher Elektrochemie

DEUTSCHE BUNSEN-GESELLSCHAFT
RÜCKBLICK
Cruse, K. 1942 Aachen Hermann Ulich Elektrochemie, Polarographie
Daltrozzo, E. 1971 München TU Günter Scheibe Chemie und Spektroskopie von Farbstoffen,
Friedrich Dörr Molekülstruktur und Fluoreszenz, Molekülaggregate
Danneel, H. 1900 Aachen Wilhelm Borchers Elektrochemie, Technische Chemie
Dick, B. 1990 Göttingen Fritz P. Schäfer Theoretische Chemie, Laserspektroskopie
Dinse, K.P. 1976 Berlin FU Klaus Möbius Elektronenspinresonanz, Fullerene, Keramik
Dörr, F. 1958 München TH Günter Scheibe Fluoreszenzspektroskopie, Elektronenspinresonanz BB(1986)90,1109
Dolezalek, F. 1902 Berlin TH Walther Nernst Elektrochemie, Bleiakkumulator, Mischphasen ZE(1921)27,89
Domcke, W. 1979 Freiburg Lorenz Cederbaum Molekülspektroskopie, Elektronenzustände, Photochemie
Dorfmüller, T. 1971 Hannover Robert Haul Thermodynamik, Spektroskopie, Flüssigkeiten
Dreeskamp, H. 1965 Stuttgart Theodor Förster Kernresonanzspektroskopie, Photochemie BB(1994)98,987
Dreizler, H. 1966 Freiburg Wilhelm Maier Mikrowellenspektroskopie BB(1994)98,529 JMS(2002)612,81
Drexhage, K.H. 1967 Marburg Hans W. Kuhn Fluoreszenz, Farbstoffe, Laserspektroskopie BM(1999)1,30
Dubois, J.E. (1947) Grenoble Rene Heilmann Organische Reaktionsmechanismen, Schnelle Kinetik,
Apparative Entwicklungen, Chemische Information C&EN(2005)83 (39),62
Dunken, Heinz 1940 Halle Karl Lothar Wolf Molekülassoziation, Grenzfl ächenchemie, Plasmachemie
Dunken, Helga 1969 Jena Heinz Dunken Oberfl ächen, Adsorption, Festkörper, Gläser
Ebert, K. 1964 München TH Franz Patat Enzympolymerisation, Simulation komplexer Reaktionen,
Wiederaufbereitung von Kernbrennstoffen
Ebert, L. 1928 Berlin U Fritz Haber Elektrolyte, Phasengleichgewichte, Hochdruck ZE(1957)61,457 NC(1957)5,47
Eckert, H. (1982) Münster Werner Müller-Warmuth Kernresonanzspektroskopie, Gläser
Elbs, K. 1883 Freiburg Adolf Claus Elektrochemie, Synthesen ZE(1928)34,420 A ZE(1933)39,923
Erichsen, L. von 1951 Bonn Wilhelm Groth Reaktorchemie, Diffusion, Isotopenaustausch
Ernsting, N. 1991 Göttingen Fritz P. Schäfer Kurzzeit-Laserspektroskopie
Ertl, G. 1967 München TH Heinz Gerischer Heterogene Katalyse, Elektronenbeugung NC(1988)36,63 BM(2001)5,
141 BM(2007)6,214
Eucken, A. 1911 Berlin U Walther Nernst Thermodynamik, Kinetik, Elektrochemie Zitat [43] ZE(1949)53,181 ZE(1950)
54,391 BM(2004)6,152
Eychmüller, A. 1999 Hamburg Horst Weller Spektroskopie, Nano-Materialien
Fajans, K. 1913 Karlsruhe Georg Bredig Radioaktivität, Asymmetrische Katalyse ZE(1957)61,773
Findenegg, G. 1973 Wien Friedrich Kohler Kolloidale Systeme, Grenzfl ächen BM(2003)6,169
Fischbeck, K. 1925 Tübingen Gustav Tammann Festkörperkinetik, Wasserentsalzung BB(1963)67,537
Fischer, E.W. 1963 Mainz Herbert Stuart Polymerphysik, Streumethoden
Fischer, F. 1903 Freiburg Georg Meyer Elektrochemie AC(1948)60,A56 MPI-KF(1957)
Fischer, H. 1939 Berlin TH Arthur Schleede Elektrochemie, Elektrokristallisation BB(1967)71,643 ECA(1976)21,455
Foerster, F. 1894 Berlin TH Franz Mylius Elektrochemie, Elektrolyse ZE(1926)32,57 ZE(1932)38,1
Förster, S. 1999 Potsdam Markus Antonietti Polymere, Nanopartikel, Ordnungsphänomene
Förster, T. 1939 Leipzig Karl F. Bonhoeffer Fluoreszenzspektroskopie NC(1970)18,219 BB(1974)78,969
Forker, W. 1961 Dresden Kurt Schwabe Elektrochemie, Korrosion, Elektrische Doppelschicht
Franck, E.U. 1956 Göttingen Wilhelm Jost Überkritische Fluide, Hochdruckchemie BB(1985)89,826 NC(2005)53,940
Franck, U.F. 1954 Göttingen Karl F. Bonhoeffer Biophysikalische Chemie, Photosynthese, Oszillierende
Reaktionen, Membranen BB(1980)84,3 NC(1980)28,112
Fredenhagen, K. 1906 Leipzig Max Le Blanc Lösungen, Nichtwäßrige Lösungsmittel
Freund, H.J. 1983 Köln Georg Hohlneicher Grenzfl ächen, Oberfl ächen, Katalyse, Spektroskopie
Freundlich, H. 1906 Leipzig Wilhelm Ostwald Grenzfl ächen, Kapillarchemie, Kolloidale Systeme ZE(1955)59,1
Freyland, W. 1980 Marburg Friedrich Hensel Metall-Salzschmelzen, Grenzfl ächenchemie, Elektrokristallisation
Fruwert, J. 1967 Leipzig Gerhard Geiseler Infrarot- und Ramanspektroskopie, Wasserstoffbrücken
Fuhrmann, J. 1971 Clausthal Günther Rehage Polymere BM(2006)1,12
Funke, K. 1976 Göttingen Wilhelm Jost Ionenbewegung in Kristallen, Gläsern, Schmelzen BM(2007)6,250
Gauß, J. 1993 Karlsruhe Reinhart Ahlrichs Quantenchemie, Kernresonanzspektroskopie
Geiseler, G. 1955 Leipzig Herbert Staude Thermochemie, Kinetik, Molekülspektroskopie BB(1980)84,1
Gentsch, H. 1963 Hannover Rudolf Suhrmann Heterogene Katalyse, Ultrahochvakuum, Elektrochemie
Gericke, K.H. 1990 Frankfurt Franz J. Comes Elementarreaktionen, Zweiphotonenmikroskopie
Gerischer, H. 1955 Stuttgart Karl F. Bonhoeffer Elektrodenprozesse, Halbleiterelektroden BB(1984)88,323
Gliemann, G. 1965 Frankfurt Hermann Hartmann Quantenchemie, Ligandenfeld-Theorie
Goedel, W.A. 1999 Potsdam Markus Antonietti
Helmuth Möhwald Grenzfl ächen, Benetzbarkeit, Strukturbildung
Göpel, W. 1975 Hannover Robert Haul Chemische Sensoren, Katalyse, Brennstoffzellen BM(1999)5,167
Görling, A. 1995 München TU Notker Rösch Quantenchemie, Dichtefunktionalmethoden
Gradzielski, M. 2000 Bayreuth Heinz Hoffmann Kolloidale Systeme, Tenside, Mizellen, Vesikel
Gräber, P. 1981 Berlin TU Horst T. Witt Biophysikalische Chemie, Photosynthese, Membranen
Grimm, H.G. 1923 München U Kasimir Fajans Thermodynamik, Festkörper, Mischkristalle ZE(1958)62,109
Grotemeyer, J. 1989 München TU Edward W. Schlag Laser-Massenspektroskopie, Multiphotonenionisation
91

RÜCKBLICK
Groth, W. 1939 Hamburg Paul Harteck Photochemie, Isotopentrennung BB(1969)73,1 BM(2004)2,36
Grube, G. 1913 Dresden Fritz Foerster Elektrochemie ZE(1943)49,191 ZE(1953)57,229
Gründler, W. 1970 Halle Kurt Issleib Theoretische Chemie
Grunze, M. 1980 Berlin FU Heinz Gerischer Grenzfl ächen, Monomolekulare Schichten, Mikroskopie
Günther, P. 1925 Berlin U Max Bodenstein Kristallstrukturen, Kalorimetrie, Kinetik, Ultraschall NC(1957)5,348 BB(1967)71,933
Guldi, D. 1999 Leipzig Ortwin Brede Ultrakurzzeitspektroskopie, Supramolekulare Chemie
Haase, R. 1951 Marburg Wilhelm Jost Irreversible Thermodynamik BB(1983)87,625
Haber, F. 1896 Karlsruhe Hans Bunte Thermodynamik, Verbrennungsprozesse, Elektrochemie Zitat [41] ZE(1928)34,797 ZE
(1934)40,113 ZE(1953)57,1
Haberditzl, W. 1963 Berlin HU Robert Havemann Magnetochemie, Komplexchemie
Haberland, D. 1969 Merseburg Hans-Joachim Bittrich Thermodynamik, Kinetik
Halasz, I. 1954 Budapest TH Gaschromatographie, Flüssigkeitschromatographie
Hänsel, G. (1925) Berlin TH Max Volmer Elektrolyse, Galvanotechnik
Hamann, C.H. (1970) Bonn Wolf Vielstich Elektrochemie, Brennstoffzellen
Hampp, N. 1992 München U Christoph Bräuchle Biophysikalische Chemie, Biomaterialien, Nanobiotechnologie
Hansen, K.H. 1964 Frankfurt Hermann Hartmann Quantenchemie, Störungstheorie, Molekülstrukturen
Harteck, P. 1931 Berlin U Fritz Haber Photochemie, Kinetik, Isotopentrennung BB(1967)71,545
Hartmann, H. 1943 Frankfurt Peter Wulff Quantenchemie, Kinetik, Spektroskopie NC(1974)22,222 BB(1979)83,461
Hasselbrink, E. 1993 Berlin FU Gerhard Ertl Oberfl ächenreaktionen, Photochemie, Adsorption
Hauffe, K. 1948 Berlin U Karl F. Bonhoeffer Katalyse, Adsorption, Kristallgitter BB(1978)82,351
Haul, R. 1942 Prag Johann Böhm Oberfl ächen, Adsorption, Diffusion BB(1977)81,457
Havemann, R. 1943 Berlin U Wolfgang Heubner Biophysikalische Chemie, Hämoglobin, Photochemie PM(1990) MKG(2000)IX,175
Havenith-Newen, M. 1997 Bonn Wolfgang Urban Laserspektroskopie, Grenzfl ächen, Cluster, Biomoleküle BM(2007)4,140
Heberle, J. 1998 Düsseldorf Georg Büldt Zeitaufgelöste Schwingungsspektroskopie, Membranen,
Photobiologische Prozesse
Heckmann, K.D. 1966 Frankfurt Erich Heinz Membranen, Tenside, Polyelektrolyte, Diffusion
Heidberg, J. 1972 Frankfurt Hermann Hartmann Oberfl ächen, Resonante Laserinduzierte Prozesse,
Kernresonanz, Elektrostatische Salztrennung BB(1998)102,121
Heintz, A. 1980 Heidelberg Klaus Schäfer Thermodynamik, Stofftransport, Ionische Fluide
Heiz, U. 1998 Lausanne Wolf-Dieter Schneider Katalyse, Spektroskopie, Mikrokalorimetrie
Helfrich, K. 1972 Frankfurt Hermann Hartmann Quantenchemie, Ab-initio-Verfahren, Geschichte der Quantenchemie
Hempelmann, R. 1987 Aachen Manfred Zeidler Neutronenstreuung, Nanopartikel, Kolloidale Systeme
Hensel, F. 1972 Karlsruhe Ernst U. Franck Hochdruckchemie, Metall-Nichtmetall-Übergang BB(1998)102,985
Hertz, H.G. 1960 Münster Ewald Wicke Kernresonanzspektroskopie, Elektrolytlösungen BB(1987)91,593
Heß, B.A. 1986 Wuppertal Robert Buenker Quantenchemie, Relativistische Effekte BM(2005)3,80
Hevesy, G. von 1913 Budapest Stefan Meyer Radiochemie, Röntgenspektralanalyse, Isotopentrennung Zitat [44] ZE(1955)59,823 NC
(1960)8,315
Hildebrandt, P. 1992 Essen Bernhard Schrader Biophysikalische Chemie, Proteine
Hippler, H. 1988 Göttingen Hans Jürgen Troe Reaktionskinetik, Molekulardynamik, Photochemie
Hofacker, G.L. (1958) Göttingen Friedrich Hund Reaktionsdynamik, Statistische Mechanik, Evolutionstheorie BB(1995)99,92
Hofer, J. 1894 München TH Wilhelm von Miller Angewandte Elektrochemie, Elektrosynthesen
Hoffmann, H. 1969 Erlangen Walther Jaenicke Tenside, Mizellen, Relaxationskinetik BM(2000)3,76
Hohlneicher, G. 1967 München TH Friedrich Dörr Quantenchemie, Spektroskopie BM(2002)2,53
Holze, R. 1989 Oldenburg Elektrochemie
Homann, K.H. 1969 Göttingen Wilhelm Jost Elementarreaktionen, Verbrennung, Fullerene BM(2000)2,50
Huber, J.R. (1966) Zürich ETH Hans H. Günthard Laserspektroskopie, Photochemie, Oberfl ächen
Hüttig, G. 1921 Clausthal Wilhelm Biltz Festkörper, Koordinationschemie ZE(1955)59,465 ZE(1958)62,391
Hummel, D. 1961 Köln Gerhard Schmid Spektroskopie, Polymere BB(1990)94,1058
Jaeger, N. (1968) Berlin FU Klaus J. Vetter Elektrochemie, Katalyse, Oszillationen, Nanostrukturen
Jaenicke, W. 1953 Berlin HU Karl F. Bonhoeffer Kinetik, Elektrochemie, Photochemie BB(1986)90,325
Janek, J. 1997 Hannover Hermann Schmalzried Festkörperelektrochemie, Plasmachemie, Katalyse BM(2007)4,146
Janshoff, A. 2001 Münster Hans-Joachim Galla Polymere, Membranen, Biosensoren
Jenckel, E. 1932 Münster Rudolf Schenck Polymere ZE(1960)64,205
Jeschke, G. 2002 Mainz Hans W. Spiess Elektronenspinresonanz, Biomoleküle, Nanostrukturen
Jost, W. 1929 Hannover Hermann Braune Thermodynamik, Diffusion, Festkörper NC(1963)11,219 BB(1968)72,
493 BB(1998)102,1886
Kastening, B. 1966 Hamburg Ludwig Holleck
Adolf Knappwost Elektrochemie, Ladungsspeicherung und Transport
Kappes, M. 1987 Bern Ernst Schumacher Laserspektroskopie, Fullerene, Nanochemie
Kiefer, W. 1977 München U Josef Brandmüller Ramanspektroskopie, Streutheorie BM(2006)5,151
Kiefhaber, T. 1995 Basel Kasper Kirschner Biophysikalische Chemie
Kirchner, B. 2006 Bonn Sigrid Peyerimhoff Simulationen, Flüssigkeiten, Supramolekulare Chemie
Kitzerow, H.S. 1995 Berlin TU Gerd Heppke Flüssigkristalle, Organische Halbleiter, Photonische Kristalle
92
BUNSEN-MAGAZIN · 10. JAHRGANG · 3/2008

DEUTSCHE BUNSEN-GESELLSCHAFT
RÜCKBLICK
Kleinermanns, K. 1984 Heidelberg Jürgen Wolfrum Laserspektroskopie, Wasserstoffbrückencluster, Nanosysteme
Knappwost, A. 1943 Karlsruhe Hermann Ulich Metallkunde, Magnetismus, Tribologie, Korrosion BB(1978)82,353
Kohse-Höinghaus, K. 1992 Stuttgart Jürgen Warnatz Laserspektroskopie, Massenspektrometrie, CVD
Kolb, D. 1976 Berlin FU Heinz Gerischer Elektrokatalyse, Oberfl ächen, Nanostrukturierung NC(2006)54,1211 BM(2007)5,192
Kordes, E. 1930 Leipzig Gustav Tammann Kristalle, Gläser, Elektrolyte
Kortüm, G. 1937 Tübingen Wilhelm Schlenk Elektrochemie, Elektrolyte, Spektroskopie NC(1964)12,246 BB(1969)73,329
Kosfeld, R. 1967 Aachen Ulrich F. Franck Kernresonanzspektroskopie, Polymere, Analytik
Kothe, G. 1977 Freiburg Herbert Zimmermann Kernresonanzspektroskopie, Elektronenspinresonanz BM(2006)4,103
Koutecky, J. (1951) Prag Theoretische Chemie, Chemisorption, Cluster
Krausch, G. 1995 Konstanz Jürgen Mlynek Biomoleküle, Einzelmolekülspektroskopie, Polymere
Kuball, H.G. 1968 Würzburg Günther Briegleb Spektroskopie, Kerr-Effekt, Chiralität, Flüssigkristalle BB(1996)100,1915
Kubitscheck, U. 2000 Münster Reiner Peters Einzelmolekülspektroskopie, Supramolekulare Komplexe,
Zellkernarchitektur
Kuhn, H.W. 1947 Basel Werner Kuhn Quantenchemie, Photochemie, Evolution NC(1972)20,415 BB(1984)88,1173
Kuhn, W. 1926 Zürich U Victor Henri Polymere, Optische Aktivität, Isotopentrennung BB(1964)68,121
Kunz, W. 1992 Paris Pierre Turq Komplexe Flüssigkeiten, Salzeffekte, Kolloidale Systeme
Lacmann, R. 1968 Berlin FU Iwan Stranski Keimbildung, Kristallwachstum,
Mischphasenthermodynamik, Elektrochemie
Ladik, J. 1973 München TU Elektronenstruktur in Biopolymeren
Landolt, H. 1856 Breslau Carl J. Löwig Kinetik, Optische Aktivität, Molrefraktion ZE(1905)11,194
Landsberg, R. 1954 Merseburg Kurt Schwabe Elektrochemie ZPC(1990)271,441
Lange, E. 1928 München U Kasimir Fajans Elektrochemie, Elektrodenprozesse, Thermochemie ZE(1961)65,719
Le Blanc, M. 1891 Leipzig Wilhelm Ostwald Elektrochemie ZE(1935)41,309
Lechner, M.D. (1969) Mainz Günter V. Schulz Polymere
Lellmann, E.K. 1883 Tübingen Lothar Meyer Säuren-Basen-Gleichgewichte, Organische Chemie BCG(1893)26(IV)1033
Ley, H. 1899 Würzburg Arthur Hantzsch Komplexchemie, Spektroskopie, Fluoreszenz BCG(1939)72A,44
Limbach, H.H. 1980 Freiburg Herbert Zimmermann Kernresonanzspektroskopie, Wasserstoffbrücken, Katalyse BM(2008)2,66
Lippert, E. 1956 Stuttgart Theodor Förster Spektroskopie, Photochemie, Flüssigkeiten, Wasserstoffbrücken BB(1987)91,175
Liptay, W. 1965 Würzburg Günther Briegleb Fluoreszenzspektroskopie, Dipolmomente BB(1993)97,256
Löhmannsröben, H.G. 1994 Braunschweig Herbert Dreeskamp Reaktionskinetik, Laserspektroskopie, Optische Sensorik
Lorenz, R. 1892 Göttingen Walther Nernst Elektrochemie, Salzschmelzen, Adsorption ZE(1929)35,815 HCA(1930)13,13
Lorenz, W. 1955 Leipzig Herbert Staude Elektrochemie, Kinetik, Quantentheorie, Biomembranen
Lubitz, W. 1982 Berlin FU Harry Kurreck Biophysikalische Chemie, EPR, Photosynthese
Luck, W. 1968 Heidelberg Klaus Schäfer Infrarotspektroskopie, Wasserstoffbrücken, Hochdruck BB(1987)91,257
Magnus, A. 1910 Tübingen Walther Nernst Komplexchemie, Kalorimetrie ZE(1950)54,335
Mannchen, W. (1934) Breslau Franz E. Simon Metalle, Metall-Wasserstoff-Systeme, Kalorimetrie
Manz, J. 1978 München TU G. Ludwig Hofacker Molekulare Reaktionsdynamik, Ultraschnelle Reaktionen CP(2007)338,79
Marc, R. 1907 Jena Gottlob Linck Kristallisation, Adsorption, Photochemie ZE(1918)24,356
Marian, C. 1991 Bonn Sigrid Peyerimhoff Quantenchemie, Spinmagnetismus, Rezeptoren
Martin, H. 1940 Kiel Werner Kuhn Reaktionskinetik, Molekularstrahlen, Isotopentrennung BB(1973)77,228
Martin, M. 1990 Hannover Hermann Schmalzried Festkörper, Defekte, Diffusion
Marx, G. 1975 Jena Heinz Dunken
Klaus Meyer Grenzfl ächen, Spektroskopie, Beschichtungen FJAC(1999)362,1
Materny, A. 1998 Würzburg Wolfgang Kiefer Ramanspektroskopie, Femtosekundenspektroskopie,
Nanostrukturen BM(2007)4,141
Mecke, R. 1923 Bonn Heinrich Konen Infrarotspektroskopie ZE(1960)64,549
Meerholz, K. 1998 München U Christoph Bräuchle Solarzellen, Biosensoren, Lumineszenzspektroskopie
Meisel, A. 1964 Leipzig Gerhard Geiseler Chemisorption, Katalyse, Spektroskopie
Meixner, A.J. 1996 Basel Hans-J. Güntherodt Nano-Optik, Mikroskopie, Einzelmolekülspektroskopie
Mertens, F. 1995 Berlin TU Gerhard Ertl Wasserstoffspeicher, Oberfl ächen, Katalyse
Mews, A. 2003 Mainz Thomas Basche Nanomaterialien, Spektroskopie, Mikroskopie
Meyer, G. 1890 Freiburg Emil Warburg Metalle, Grenzfl ächen, Diffusion, Radioaktivität
Meyer, K. 1964 Berlin HU Peter A. Thiessen Kristallmechanik, Grenzfl ächen, Schmierstoffe
Meyer, W. 1973 Stuttgart Heinzwerner Preuß Quantenchemie, Molekülspektroskopie,
Chemische Elementarprozesse
Michel, K.W. (1962) Göttingen Wilhelm Jost Kinetik, Atmosphärenchemie, Planetenforschung BB(1979)83,653
Mitzner, R. 1964 Potsdam Heinz Gehlen Physikalisch-Organische Chemie, Reaktionskinetik,
Hydrolysestabilität
Moesta, H. 1963 Bonn Robert Haul Oberfl ächen, Photokatalytische Synthesen
Möhwald, H. 1978 Ulm Erich Sackmann Grenzfl ächen, Modellmembranen, Nanopartikel
Morgner, H. 1984 Freiburg Otto Osberghaus Oberfl ächen fester und fl üssiger Stoffe,
Elektronen- und Ionenspektroskopien BM(2007)6,246
Müller, E. 1900 Dresden Fritz Foerster Elektrochemie, Elektrolyse ZE(1930)36,113 ZE(1949)53,337
Müller, F. 1925 Dresden Erich Müller Akkumulatoren, Galvanotechnik
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RÜCKBLICK
Müller, H. 1969 Jena Heinz Dunken Quantenchemie, Cluster, Hochdruck-Wasserstoff BB(1998)102,587
Müller, L. 1972 Berlin HU Rolf Landsberg Elektrochemie, Elektrokatalyse, Oberfl ächen
Müller-Plathe, F. 1994 Zürich ETH Wilfred van Gunsteren Computersimulationen, Polymere, Biomoleküle BM(2007)6,245
Müller-Warmuth, W. 1961 Mainz Josef Mattauch Kernresonanzspektroskopie, Mößbauerspektroskopie, Gläser BB(1994)98,1336
Münster, A. 1948 Frankfurt Alfred Magnus Thermodynamik, Mischphasen, Irreversible Prozesse BB(1977)81,1
Neese, F. 2001 Konstanz Peter Kroneck Quantenchemie, Koordinationsverbindungen, Spektroskopie
Nernst, W. 1889 Leipzig Wilhelm Ostwald Thermodynamik, Elektrochemie Zitat [40] BCG(1942)75A,
79 BB(1964)68,525
Neumann, E. 1973 Konstanz Manfred Eigen Proteine, Membranen, Elektrische Feldeffekte
Neumann, K. 1935 Berlin TH Max Volmer Keimbildung, Diffusion, Kristallwachstum BB(1970)74,609
Niedner-Schatteburg, G. 1997 München TU Vladimir Bondybey Gasphasen-Clusterchemie,
Laser-IR-Spektroskopie, Massenspektrometrie
Noddack, W. 1927 Berlin U Walther Nernst Photochemie, Röntgenspektroskopie, Radiochemie ZE(1953)57,453
Opel, G. 1969 Rostock Ulrich von Weber Zwischenmolekulare Kräfte, Gasphase
Oppermann, W. 1987 Clausthal Jürgen Fuhrmann Polymere, Polyelektrolyte, Dynamik
Ostwald, W. (1878) Dorpat Carl Schmidt Katalyse, Elektrochemie, Kinetik, Thermodynamik Zitate [38,39] ZE(1932)38,337
ZE(1953)57,868
Perkampus, H.H. 1957 Hannover Rudolf Suhrmann Spektroskopie, Photoakustik, Kernresonanz BB(1990)94,213
Pestemer, M. 1935 Graz Robert Kremann Spektroskopie, Substituenteneffekte NC(1968)16,225
Peyerimhoff, S. 1967 Gießen Bernhard Kockel Quantenchemie, Elektronenzustände, Cluster CP(1997)225,VII BM(2002)1,10
Plieth, W. 1970 Berlin FU Klaus J. Vetter Elektrochemische Kinetik, Korrosion, Elektrokristallisation
Popp, J. 2000 Würzburg Wolfgang Kiefer Ramanspektroskopie, Materialien, Biomoleküle
Preuner, G. 1903 Kiel Walther Nernst Thermodynamik, Elektrochemie
Prisner, T. 1996 Berlin FU Klaus Möbius Elektronenspinresonanz
Quitzsch, K. 1964 Leipzig Gerhard Geiseler Thermodynamik, Tenside, Polymere
Rademann, K. 1989 Marburg Friedrich Hensel Nanopartikel, Cluster, Spektroskopie
Rätzsch, M.T. 1969 Merseburg Hans-Joachim Bittrich Thermodynamik, Polymere
Rehage, G. 1960 Aachen Ernst Jenckel Polymere, Quellung, Stofftransport BB(1985)89,1
Rehage, H. 1989 Bayreuth Heinz Hoffmann Kolloidale Systeme, Phospholipide, Nanopartikel
Reinhold, H. 1928 Halle Carl Tubandt Elektrochemie, Ionenbeweglichkeit in Salzen, Diffusion AC(1940)53,176
Reinhold, J. 1980 Leipzig Eberhard Hoyer Theoretische Chemie, Reaktionsmechanismen,
Adsorbatkomplexe
Richtering, H. 1970 Göttingen Wilhelm Jost Kernresonanzspektroskopie, Festkörperdiffusion BB(1989)93,544
Richtering, W. 1996 Freiburg Rolf Mülhaupt Kolloidale Systeme, Polymere, Polyelektrolyte, Rheooptik BM(2007)4,143
Rickert, H. 1963 Karlsruhe Hellmuth Fischer Festkörperelektrochemie BB(1993)97,836
Roduner, E. 1988 Zürich U Hanns Fischer Kinetik, Radikale, Zeolithe, Myon-Spin-Resonanz
Roth, W.A. 1903 Berlin U Hans Landolt Thermochemie, Kalorimetrie ZE(1938)44,843
Rudakoff , G. 1965 Jena Heinz Dunken Mischphasenthermodynamik, Grenzfl ächen,
Molekülassoziate
Rudolph, H.D. 1962 Freiburg Wilhelm Maier Mikrowellenspektroskopie BB(1989)93,650
Rühl, E. 1993 Berlin FU Helmut Baumgärtel Cluster, Nanopartikel, Elektronenanregung, Umweltchemie BM(2007)4,142
Ruer, R. 1905 Göttingen Gustav Tammann Metallurgie RWTH(1995)244
Sackmann, H. 1954 Halle Franz Sauerwald Flüssigkristalle BB(1986)90,103
Sauer, J. 1985 Berlin AdW Quantenchemie, Zwischenmolekulare Potentiale,
Katalysatoren
Sauerwald, F. 1922 Göttingen Gustav Tammann Pulvermetallurgie, Metallische Legierungen ZCL(1964)4,201
Schäfer, K. 1939 Göttingen Arnold Eucken Zwischenmolekulare Kräfte BB(1975)79,645
Schäfer, R. 2000 Hannover Jörg A. Becker Cluster, Molekularstrahlen, Oberfl ächen
Schaum, K. 1897 Marburg Theodor Zincke Elektrochemie, Photographie, Kristallisation ZE(1940)46,377
Scheibe, G. 1922 Erlangen Max Busch Spektroskopie, Farbstoffe ZE(1953)57,783 BB(1963)67,
857 BB(1996)100,508
Schenck, R. 1897 Marburg Theodor Zincke Thermodynamik der Metalle ZE(1940)46,101
Scherzer, K. 1975 Leipzig Gerhard Geiseler Reaktionskinetik, Unimolekulare Prozesse,
Chemische Aktivierung BM(1999)2,74
Schindewolf, U. 1963 Karlsruhe Erwin Becker Isotopentrennung, Solvatisierte Elektronen BB(1992)96,946
Schindler, R.N. 1968 Bonn Wilhelm Groth Kinetik, Elektrochemie, Strahlenchemie, Atmosphäre BB(1996)100,1374
Schläfer, H.L. 1955 Frankfurt Hermann Hartmann Ligandenfeld-Theorie, Photochemie BB(1970)74,79
Schlag, E.W. (1958) Seattle Benton S. Rabinovitch Photoelektronenspektroskopie, Laserspektroskopie BB(1997)101,145
Schmahl, N. 1939 Marburg Hans Meerwein Heterogene Gasgleichgewichte, Oxidische Mischphasen
Schmalzried, H. 1966 Hannover Carl Wagner Thermodynamik, Kinetik, Festkörper BB(1997)101,147
Schmid, G. 1933 Stuttgart Georg Grube Elektroden, Ultraschall, Membranen BB(1965)69,657
Schmidt, M. 1989 Mainz Gerhard Wegner Polymere, Synthesen, Analytik
Schmidtke, H.H. 1967 Frankfurt Hermann Hartmann Theoretische Chemie, Semiempirische Verfahren,
Spektroskopie
94
BUNSEN-MAGAZIN · 10. JAHRGANG · 3/2008

DEUTSCHE BUNSEN-GESELLSCHAFT
RÜCKBLICK
Schneider, F. (1962) Seattle Benton S. Rabinovitch Biophysikalische Chemie, Kinetik, Deterministisches Chaos BB(1998)102,1512
Schneider, G.M. 1965 Karlsruhe Ernst U. Franck Thermodynamik, Phasengleichgewichte, Hochdruck BB(1997)101,872
Schneider, S. 1976 München TU Friedrich Dörr Molekülspektroskopie, Photochemie BM(2005)5,146
Schoen, M. 1993 Berlin TU Siegfried Hess Computersimulationen, Kondensierte Materie,
Grenzfl ächen, Benetzungsphänomene
Schrader, B. 1968 Münster Ewald Wicke Ramanspektroskopie, Infrarotspektroskopie BB(1996)100,394
Schultze, J.W. 1972 Berlin FU Klaus J. Vetter Elektrochemie, Elektrodenprozesse, Elektrokatalyse BM(2002)1,12
Schulz, G.V. 1936 Freiburg Hermann Staudinger Polymere, Kinetik, Lichtstreuung, Röntgenstreuung BB(1970)74,957 NC(1970)18,403
Schulze, W. 1951 Rostock Hans Falkenhagen Binäre Flüssigkeitsgemische
Schulz-Ekloff, G. (1968) Berlin FU Rudolf Brill Nanomaterialien, Katalyse, Reaktionstechnik
Schumacher, H.J. 1932 Berlin U Max Bodenstein Kinetik, Gasreaktionen, Photochemie
Schuster, R. 2000 Berlin FU Gerhard Ertl Elektrochemie, Rastertunnelmikroskopie, Oberfl ächen
Schwab, G.M. 1927 Würzburg Otto Dimroth Heterogene Katalyse ZE(1959)63,1 NC(1959)7,23
Schwabe, K. 1933 Dresden Erich Müller Elektrochemie, Passivität, Korrosion, Brennstoffzellen BB(1970)74,429 ZPC(1984)265,
209 BM(2001)5,118
Schwartz, W. 1968 Magdeburg Helmut Schuhmann Elektrochemie, Analytische Chemie, Verbrennungsprozesse
Seidel, C. 1998 Heidelberg Jürgen Wolfrum Fluoreszenz, Photochemie, Mikroskopie,
Biophysikalische Chemie
Seidel, W. 1966 Kiel Hans Martin Molekularstrahlen, Massenspektrometrie, Elektrochemie BB(1994)98,760
Seifert, G. 1988 Dresden Paul Ziesche Quantenchemie, Cluster, Nanostrukturen, Materialien
Seith, W. 1930 Freiburg Georg von Hevesy Festkörperdiffusion, Spektralanalyse, Metalle ZE(1956)60,193
Sieverts, A. 1907 Leipzig Ernst Beckmann Kinetik, Katalyse, Diffusion ZAAC(1947)253,249
Sillescu, H. 1968 Frankfurt Hermann Hartmann Kernresonanzspektroskopie, Glasübergang BM(2001)5,139
Spohr, E. 1995 Ulm Wolfgang Witschel Computersimulationen, Grenzfl ächen
Staude, H. 1939 Berlin U Max Volmer Photochemie, Thermodynamik, Spektroskopie BB(1966)70,229 BM(2001)6,163
Stegemeyer, H. 1967 Berlin TU Ernst Lippert Flüssigkristalle BB(1996)100,1661 LCT(1997)7,12
Steinrück, H.P. 1992 München TU Dietrich Menzel Neue Materialien, Elementarschritte von Oberfl ächenreaktionen,
Apparative Entwicklungen BM(2007)6,248
Stern, O. 1913 Zürich ETH Albert Einstein Molekularstrahlen, Fluoreszenz, Elektrochemie Zitat [45]
Stock, G. 1996 München TU Wolfgang Domcke Quantenchemie, Computersimulationen, Photochemische
Elementarreaktionen, Biomoleküle
Stranski, I. (1925) Berlin U Paul Günther Kristallwachstum, Keimbildung ZE(1957)61,1 ZE(1961)65,819
NC(1967)15,5
Strey, R. 1993 Götttingen Manfred Kahlweit Kolloidale Systeme, Grenzfl ächen, Komplexe Fluide
Strohmeier, W. 1955 Würzburg Günther Briegleb Katalyse, Photochemie, Metallorganische Verbindungen NC(2007)55,1031
Stuart, H.A. 1928 Königsberg Friedrich Eisenlohr Polymerphysik, Lichtstreuung
Suhm, M. 1995 Zürich ETH Martin Quack Schwingungsspektroskopie, Molekülaggregate,
Molekulare Erkennung BM(2007)5,199
Suhrmann, R. 1925 Breslau Arnold Eucken Oberfl ächen, Adsorption, Katalyse ZE(1960)64,341 NC(1960)8,108
Szargan, R. 1982 Leipzig Armin Meisel Röntgen- und Photoelektronenspektroskopie,
Koordinationschemie, Oberfl ächen BM(2006)5,151
Tammann, G. 1889 Dorpat Carl Schmidt Thermodynamik, Kinetik, Metallkunde ZE(1931)37,288 ZE(1939)45,121
Temps, F. 1994 Göttingen Heinz G. Wagner Reaktionskinetik, Radikalreaktionen BM(2008)1,31
Thiel, A. 1904 Clausthal Friedrich W. Küster Elektrochemie, Korrosion, Kolorimetrie
Thiemann, W. (1966) Berlin TU Karl-Erik Zimen Wasseraufbereitung, Homochiralität der Biosphäre,
Organische Materie im Weltall
Traube, I. 1891 Berlin TH Eugen Baumann Kapillarkräfte, Oberfl ächenspannung, Kolloidale Systeme ZE(1930)36,282 AC(1930)43,272 NA
(1943)152,743 APS(1985)129,371
Trautz, M. 1905 Freiburg Ludwig Gattermann Photochemie, Chemische Kinetik, Thermodynamik ZE(1955)59,139
Troe, J. 1968 Göttingen Wilhelm Jost Reaktionskinetik, Elementarreaktionen BM(2005)4,108
Tubandt, C. 1907 Halle Jacob Volhard Kinetik, Elektrische Leitfähigkeit von Salzen
Ulich, H. 1926 Rostock Paul Walden Thermodynamik, Elektrochemie WZR(1976)25,111
Veeman, W.S. (1972) Leiden Joan H. van der Waals Festkörperkernresonanz, Materialien,
Molekül-Matrix-Wechselwirkungen
Versmold, H. 1977 Karlsruhe H. Gerhard Hertz Lichtstreuung, Kolloidale Systeme
Vetter, K.J. 1951 Berlin HU Karl F. Bonhoeffer Elektrodenkinetik BB(1975)79,113
Vielstich, W. 1962 Bonn Mark v. Stackelberg Elektrochemie, Elektrokinetik, Brennstoffzellen BB(1988)92,664
Vöhringer, P. 1999 Karlsruhe Horst Hippler Femtosekunden-Laserspektroskopie, Elementarprozesse
in kondensierten Phasen, Wasserstoffbrücken
Voigt, W. 1986 Freiberg Hans H. Emons Elektrolyte, Thermodynamik, Kristallisation
Voitländer, J. 1964 München U Georg-Maria Schwab Kernresonanzspektroskopie, Theoretische Chemie
Volmer, M. 1913 Leipzig Max Le Blanc Elektrochemie, Elektrodenkinetik, Photochemie, Keimbildung ZE(1955)59,333 ZPC(1955)204,
261 BB(1965)69,755
95

RÜCKBLICK
Wagner, C. 1927 München U Theodor Paul Thermodynamik und Kinetik der Festkörper NC(1961)9,223 BB(1966)70,397
BB(1978)82,241 BB(1991)95,
936 BM(2002)1,3
Wagner, H.G. 1960 Göttingen Wilhelm Jost Elementarreaktionen, Stoßwellen, Verbrennungsvorgänge NC(1988)36,1246
BB(1993)97,1162
Wagner, W. (1961) Dresden Kurt Schwabe Grenzfl ächen, Thermodynamik
Wandelt, K. 1981 München U Gerhard Ertl Oberfl ächenspektroskopie, Rastersondenmikroskopie,
Festkörpergrenzfl ächen
Weber, U. von 1963 Rostock Hans Falkenhagen Thermodynamik fl üssiger Mischungen WZR(1990)39,118
Wedler, G. 1960 Hannover Rudolf Suhrmann Adsorption, Katalyse BB(1994)98,1101
Weiss, A. 1962 Darmstadt Helmut Witte Kernresonanzspektroskopie, Kernquadrupolresonanz NC(1986)34,588 BB(1990)94,101
Weiss, C. 1973 Leipzig Manfred Mühlstädt Quantenchemie, Lösungsmitteleffekte, Solvatation NC(1991)39,864
Weiß, H. 1995 Hannover Joachim Heidberg Oberfl ächen, Spektroskopie, Katalyse
Weitzel, K.M. 1997 Berlin FU Helmut Baumgärtel Ionenprozesse, Femtosekundenchemie, Plasmachemie BM(2007)6,249
Weller, H. 1992 Berlin TU Arnim Henglein Nanochemie, Photochemie, Photoelektrochemie,
Elektronenmikroskopie
Weyrich, W. 1978 Darmstadt Alarich Weiss Elektronische Struktur der Materie, Zwischenmolekulare
Kräfte, Materialien ZPCH(2006)220,793
Wicke, E. 1944 Göttingen Arnold Eucken Elektrolyte, Chemische Oszillationen, Verfahrenstechnik BB(1979)83,753 NC(1989)37,
944 NC(1999)47,1112
Wiedemann, G. 1850 Berlin U Heinrich G. Magnus Leitfähigkeit von Metallen, Magnetismus von Verbindungen ZE(1898/99)5,549
Wiesener, K. 1969 Dresden Kurt Schwabe Elektrokatalyse, Batterien
Winter, R. 1991 Marburg Friedrich Hensel Biophysikalische Chemie, Hochdruckchemie BM(2007)5,200
Wintgen, R. 1914 Bonn Eberhard Rimbach Kinetik, Kolloidale Systeme, Tenside, Mizellen KZ(1942)99,241 KZ(1957)152,97
Witt, H.T. 1958 Marburg Hans W. Kuhn Photosynthese, Blitzlichtspektroskopie BB(1987)91,172
Witte, H. 1938 Göttingen Victor M. Goldschmidt Festkörper, Röntgenbeugung NC(1969)17,244 BB(1974)78,623
Wittstock, G. 2001 Leipzig Rüdiger Szargan Elektrokatalyse, Nano-Elektrochemie, Biosensorik
Witzmann, H. 1941 Berlin U Peter A. Thiessen Kolloidale Systeme, Halbleiter, Luminophore, Photochemie ZPC(1970)243,1 MKG(2000)IX,191
Wöll, C. 1992 Heidelberg Michael Grunze Oberfl ächen, Röntgenspektroskopie, Molekülstreuung
Woermann, D. 1966 Darmstadt Reinhard Schlögl Biophysik, Membranen, Lichtstreuung, Kritische Phänomene BB(1996)100,1262
Wohl, K. 1929 Berlin U Max Bodenstein Zwischenmolekulare Kräfte, Gasgleichgewichte BB(1963)67,347
Wokaun, A. 1983 Zürich ETH Urs P. Wild Spektroskopie, Laser, Katalysatoren, Oberfl ächen
Wolf, G. 1971 Freiberg Walter Mannchen Wasserstoffspeicherung, Phasenübergänge,
Supramolekulare Chemie
Wolf, K.L. 1927 Königsberg Friedrich Eisenlohr Flüssigkeiten, Grenzfl ächen
Wolfrum, J. 1975 Göttingen Heinz G. Wagner Elementarreaktionen der Verbrennung, Laserdetektion
farbstoffmarkierter Biomoleküle BM(2004)5,139
Wüllen, C. van 1997 Bochum Werner Kutzelnigg Quantenchemie, Katalyse, Übergangsmetallkomplexe
Zeidler, M. 1973 Karlsruhe H. Gerhard Hertz Flüssigkeiten, Kernresonanzspektroskopie, Neutronenstreuung BM (2000)5,129 JML(2002)98-99
Zeil, W. 1958 Karlsruhe Paul Günther Mikrowellenspektroskopie, Elektronenbeugung BB(1981)85,465
Zellner, R. 1980 Göttingen Heinz G. Wagner Atmosphärenchemie, Kinetik, Oberfl ächen
Zimmermann, H. 1962 München TH Günter Scheibe Zwischenmolekulare Kräfte, Quantenchemie BB(1993)97,538
Zumbusch, A. 2003 München U Optische Einzelmolekülspektroskopie, CARS-Mikroskopie,
Dynamik mesoskopischer Systeme
Abkürzungen:
AC: Angewandte Chemie
APS: Proceedings of the American Philosophical Society
BB: Berichte der Bunsengesellschaft für Physikalische Chemie
BCG: Berichte der Deutschen Chemischen Gesellschaft
BM: Bunsen-Magazin
C&EN: Chemical and Engineering News
CP: Chemical Physics
ECA: Electrochimica Acta
FJAC: Fresenius Journal of Analytical Chemistry
HCA: Helvetica Chimica Acta
JML: Journal of Molecular Liquids
JMS: Journal of Molecular Structure
KZ: Kolloid Zeitschrift
LCT: Liquid Crystals Today
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BUNSEN-MAGAZIN · 10. JAHRGANG · 3/2008
MKG: Mitteilungen der Kolloid-Gesellschaft, Klaus Beneke,
Verlag Knof (Nehmten)
MPI-KF: Max-Planck-Institut für Kohlenforschung Mülheim / Ruhr
NA: Nature
NC: Nachrichten aus der Chemie
PM: Piper Verlag (München): R. Havemann, Fragen, Antworten, Fragen –
Aus der Biographie eines deutschen Marxisten
RWTH: Rheinisch-Westfälische Technische Hochschule Aachen,
Festschrift 1970-1995
WZR: Wissenschaftliche Zeitschrift der Universität Rostock
ZAAC: Zeitschrift für anorganische und allgemeine Chemie
ZCL: Zeitschrift für Chemie (Leipzig)
ZE: Zeitschrift für Elektrochemie
ZPC: Zeitschrift für Physikalische Chemie (Leipzig)
ZPCH: Zeitschrift für Physikalische Chemie

DEUTSCHE BUNSEN-GESELLSCHAFT
Personelle Daten der Mentoren
RÜCKBLICK
Habilitation Literatur
Name Jahr Ort Mentor Fachrichtung zur Person
Antonietti, M. (1960- ) 1990 Mainz Hans Sillescu Kolloid- und Grenzfl ächenforschung
Bamberg, E. (1940- ) 1976 Konstanz Peter Läuger Biophysikalische Chemie
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Biltz, W. (1877-1943) 1903 Göttingen Otto Wallach Anorganische Chemie, Kolloidchemie ZE(1944)50,1
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RÜCKBLICK
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Meerwein, H. (1879-1965) 1908 Bonn Georg Schroeter Organische Chemie BCG(1967)100,LV
Menzel, D. (1935- ) 1967 Darmstadt Konrad Weil Physik
Meyer, L. (1830-1895) 1859 Breslau Robert Bunsen Theoretische Chemie BCG(1895)28(IV)1109
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Miller, W. von (1848-1899) 1875 München TH Emil Erlenmeyer Organische Chemie, Elektrochemie BCG(1899)32,3756
Mlynek, J. (1951- ) 1984 Hannover Herbert Welling Physik
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Peters, R. (1943- ) 1981 Würzburg Ernst Helmreich Medizinische Physik, Biophysik
Pimentel, G.C. (1922-1989) (1949) Berkeley Kenneth Pitzer Physikalische Chemie
Preuß, H. (1925- ) 1961 Frankfurt Hermann Hartmann Theoretische Chemie
Quack, M. (1948- ) 1978 Göttingen Hans Jürgen Troe Physikalische Chemie
Rabinovitch, B.S. (1919- ) (1942) Montreal Carl Arthur Winkler Physikalische Chemie
Rimbach, E. (1852-1933) 1892 Berlin U Hans Landolt Analytische und Physikalische Chemie BCG(1934)67,A73
Rösch, N. (1943- ) 1976 München TU G. Ludwig Hofacker Theoretische Chemie
Sackmann, E. (1934- ) 1974 Göttingen Albert Weller Biophysik PJ(2006)8/9,27
Schäfer, F.P. (1931- ) 1967 Marburg Hans W. Kuhn Biophysikalische Chemie BB(1996)100,84
Schleede, A. (1892-1977) 1925 Berlin TH Erich Tiede Anorganische Chemie und Festkörperphysik
Schlenk, W. (1879-1943) 1910 München U Adolf von Baeyer Organische Chemie AC(2001)113,343
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98
BUNSEN-MAGAZIN · 10. JAHRGANG · 3/2008

DEUTSCHE BUNSEN-GESELLSCHAFT
Schmidt, C. (1822-1894) (1845) Göttingen Rudolph Wagner Medizinische Chemie BCG(1894)27(IV)963
Schmidt, F. (1943- ) 1981 Hamburg Walter Gunßer Physikalische Chemie
Schneider, W.D. (1944- ) 1982 Berlin FU Günter Kaindl Oberfl ächenphysik
Schuhmann, H. (1930-2006) 1962 Halle Franz Sauerwald Physikalische Chemie
Schumacher, E. (1926- ) 1955 Zürich U Klaus Clusius Anorganische und Physikalische Chemie
Simon, F.E. (1893-1956) 1924 Berlin U Max Bodenstein Physikalische Chemie ZE(1957)61,557
Spiess, H.W. (1942- ) 1977 Mainz Hans Sillescu Makromolekulare Chemie BM(2007)5,194
Stackelberg, M. von (1896-1971) 1930 Bonn Andreas v. Antropoff Physikalische Chemie, Elektrochemie ZE(1961)65,817
NC(1962)10,131
Staudinger, H. (1881-1965) 1907 Straßburg Johannes Thiele Organische Chemie, Makromolekulare Chemie NC(1954)2,12
BB(1966)70,109
Thiessen, P.A. (1899-1990) 1926 Göttingen Richard Zsigmondy Physikalische Chemie ZPC(1959)210,215
ZPC(1964)225,129
MKG(2000)IX,24
Turq, P. (1943- ) 1970 Paris Marius Chemla Physikalische Chemie
Urban, W. (1935- ) 1970 Karlsruhe Heinz Gerhard Kahle Angewandte Physik
Volhard, J. (1834-1910) 1863 München U Justus von Liebig Anorganische und Organische Chemie BCG(1912)45,1855
Waals, J.H. van der (1920- ) (1950) Groningen Jan Joop Hermans Experimentalphysik
Walden, P. (1863-1957) (1891) Leipzig Wilhelm Ostwald Organische und Physikalische Chemie ZE(1933)39,661
SW(1974)
WZR(1976)25,111
Warburg, E. (1846-1931) 1870 Berlin U Heinrich G. Magnus Physik AP(1931)11,521
NW(1931)19,993
Warnatz, J. (1944-2007) 1978 Darmstadt Klaus Homann Verbrennungsprozesse,
Wissenschaftliches Rechnen BM(2008)2,65
Wegner, G. (1940- ) 1970 Mainz Erhard W. Fischer Makromolekulare Chemie NC(2004)52,784
BM(2005)1,19
Wild, U.P. (1936- ) 1970 Zürich ETH Hans H. Günthard Physikalische Chemie
Witschel, W. (1938- ) 1971 Braunschweig Heinrich Cordes
Gerhard Simon Theoretische Chemie
Wolf, B.A. (1936- ) 1972 Mainz Günter V. Schulz Physikalische Chemie
Wulff, P. (1897-1947) 1934 München U Kasimir Fajans Physikalische Chemie
Ziesche, P. (1933- ) 1967 Dresden Wilhelm Macke
Gerhard Heber Physik komplexer Systeme
Zimen, K.E. (1912-1998) 1942 Darmstadt Otto Hahn
Carl Wagner Kernchemie
Zincke, T. (1843-1928) 1872 Bonn August Kekule Organische Chemie BCG(1929)62A,17
Abkürzungen:
RÜCKBLICK
AB: Avon Books (New York): R.W. Clark, Einstein – The Life and Times NA: Nature
AC: Angewandte Chemie NC: Nachrichten aus der Chemie
AMR: Applied Magnetic Resonance NW: Die Naturwissenschaften
AP: Annalen der Physik PB: Physikalische Blätter
BB: Berichte der Bunsengesellschaft für Physikalische Chemie PJ: Physik Journal
BCG: Berichte der Deutschen Chemischen Gesellschaft SE: Stahl und Eisen
BS: Bio-Spektrum SW: Steiner Verlag (Wiesbaden): P. Walden, Wege und Herbergen – Mein Leben
CZ: Chemiker Zeitung WZR: Wissenschaftliche Zeitschrift der Universität Rostock
FM: Fortschritte der Mineralogie ZE: Zeitschrift für Elektrochemie
JUL: Journal der Universität Leipzig ZNF: Zeitschrift für Naturforschung
JRS: Journal of Raman Spectroscopy ZPC: Zeitschrift für Physikalische Chemie (Leipzig)
MKG: Mitteilungen der Kolloid-Gesellschaft, Klaus Beneke,
Verlag Knof (Nehmten)
99

UNTERRICHT
Klaus-Peter Dinse und Gunnar Jeschke
EPR - ESR - EMR, an ongoing success story
1. INTRODUCTION
Every chemistry student is trained extensively in using NMR,
this being one of the most commonly applicable techniques
in chemical analysis. Magnetic resonance, invoking electron
spins instead of nuclear magnetic moments, however, is seen
as a method of lesser importance, because most substances
studied come as diamagnetic compounds, thus being invisible
by Electron Magnetic Resonance (EMR). (lt should become
clear when following this article, why EMR is used instead of
the more common terms like Electron Paramagnetic Revonance
(EPR) or Electron Spin Resonance (ESR)). Nevertheless,
in most chemistry departments you can still fi nd a standard
EPR spectrometer, working at a microwave frequency of about
9 GHz, frequently denoted as “X-band“. The situation is different
in Physics labs. Here you either fi nd no EPR at all, or you
see much more fancy spectrometers, either using multipulse
excitation as in NMR, or pushing operation frequencies to the
technological limit. The apparent gap between classical continuous
wave (c.w.) EPR and modern EMR prevents many potential
users from applying EMR for their purpose. Furthermore it
is not widely known that unique information on diamagnetic
systems can be obtained by EPR, when using spin probes or
spin labels. lt is the aim of this contribution to raise the awareness
of chemists and physical chemists in particular for the
capabilities of modern EMR. A compilation of recent results
obtained using these advanced techniques can be found in a
special issue of Magnetic Resonance in Chemistry, in which research
groups related to the DFG priority programm “High Field
EPR in Biology, Chemistry und Physics“ reported about their
achievements 1 .
Before we discuss in detail present day EMR techniques and applications,
Iet us briefl y summarize the basic features of EMR.
ESR is typically introduced by invoking the linear dependence
of energies of a S = 1/2 spin in an external magnetic fi eld Bo
(see Box 1). This allows to defi ne the resonance (Larmor) νL
frequency (in Hertz) of the system as
(1)
(2)
For an unbound “free“ electron, the g value is given by
ge = 2.002319(3), resulting in νL ≅ 28 GHz/T. This value can
be used for estimating the resonance fi eld for many situations.
Transitions between the two levels can be excited by the magnetic
component of the electromagnetic (e.m.) fi eld. Using
conventional microwave sources with νL ≈ 9 GHz, this puts the
Prof. Dr. Klaus-Peter Dinse
Institut für Physikalische Chemie, TU Darmstadt
Petersenstrasse 20,
64287 Darmstadt
Tel : +49-6151-16-2607
Fax : +49-6151-16-4347
E-mail: dinse@chemie.tu-darmstadt.de
100
2πνL = γB0
γ = g e
2me
magnetic fi eld to about 0.3 T, easily achieved with electromagnets.
For unpaired electrons in free radicals and transition metal
complexes or unpaired spins associated with point defects
in solids, the g value is modifi ed by the spin-orbit interaction.
The shift of g from ge is conceptually analogous to the chemical
shift in NMR spectroscopy and can provide fi ngerprint information
on the binding situation of the unpaired electron. Hyperfi
ne interactions (hfi ) of the electron spin with spins of nearby
nuclei cause splittings of the resonance line. Once these hfi are
assigned they provide detailed information on the singly occupied
molecular orbital and, sometimes in solids, on distances
between localized electron spins and nuclei. The isotropic part
of the hfi is solely due to spin density in s orbitals of the coupled
nucleus and thus related to electronic structure. The anisotropic
part may arise either from spin density in p, d, and f orbitals
(electronic structure) or from the dipole-dipole interaction between
the localized electron spin and the nuclear spin (geometric
structure). For protons spin density in orbitals other than s
orbitals can be neglected so that the distance r between the
two spins can be determined based on the r -3 dependence of
the dipole-dipole coupling. An example of a high resolution c.w.
EPR spectrum is depicted in Fig.1. Here the S = 1/2 spin of
the 139 La 3+ ion, being encapsulated in C82, is experiencing hfi
with its nuclear spin I=7/2, and further hfi with 13 C (in natural
abundance) of the fullerene cage. Hyperfi ne resolution is often
poor in c.w. EPR spectra of solids, as the resonance is split into
a multiplet consisting
EPR signal intensity (arb. units)
332.5 333.0 333.5
magnetic field (mT)
FIG. 1: 9.3 GHz EPR spectrum of La@C82 in toluene solution. The small peak
hight variation indicates mI dependent relaxtion and can be quantitatively evaluated
to obtain the rotational correlation time of the molecule 2 .
Prof. Dr. Gunnar Jeschke
Physical Chemistry
ETH Hönggerberg
8093 Zürich, Schweiz
Tel : +41-44-632 5207
Fax : +41-44-632 1021
E-mail: gunnar.jeschke@phys.chem.ethz.ch
BUNSEN-MAGAZIN · 10. JAHRGANG · 3/2008

DEUTSCHE BUNSEN-GESELLSCHAFT
of nEPR lines with
nEPR =
(2Ik +1),
k
where the Ik are the nuclear spin quantum numbers. A much simplifi
ed spectrum is obtained by observing nuclear spin transitions,
as interactions between nuclear spins are negligible with respect
to hfi . The nuclear resonances are thus split only by coupling to a
single unpaired electron and the number of lines increases only
additively as
nnuclear =4 (4)
Ik .
Due to the broad frequency range caused by hfi and line broadening
caused by paramagnetic relaxation, NMR spectrometers
are not suitable for acquiring such spectra. This problem
is overcome by observing nuclear frequencies via the electron
spin in electron nuclear double resonance (ENDOR) or electron
spin echo envelope modulation (ESEEM) experiments. These
experiments have the further advantage over NMR that they
make use of the larger polarization of electron spin transitions
and are thus more sensitive. Apart from a trivial gain in spectral
resolution, which is caused by the small number of ENDOR
transitions, resolution is further improved as lines in the nuclear
spectrum, though broad by NMR standards, are much narrower
than lines in an EPR spectrum. Furthermore, the nuclear
Zeeman interaction contributes in fi rst order to the nuclear frequencies,
allowing for a safe assignment of the hfi to nuclear
isotopes. For nuclear spins Ik > 1/2 in solids, the nuclear quadrupole
interaction is also manifest in the spectra. In particular
for 14N nuclei this interaction provides information on the binding
situation. Detailed analysis of weakly hyperfi ne—coupled
nuclei, especially in solids, is the realm of modern pulsed EPR
techniques3 which are discussed below.
In paramagnetic species with more than one unpaired electron,
the electron spins may be either so strongly coupled
that they are best treated in a coupled representation (“group
spin“) S > 1/2 or so weakly coupled that they are best treated
as individual spins. The former situation is encountered in optically
excited triplet states of organic molecules (S = 1) and in
high-spin states of transition metal ions. Group spins S > 1/2
exhibit fi ne structure splitting of the resonance lines that does
not vanish at zero magnetic fi eld and is thus called zero-fi eldsplitting
(ZFS). For transition metal ions ZFS, like the deviation
of the g value from ge, stems mainly from spin-orbit coupling,
In classical EPR, species with group spins S > 1/2 were often
diffi cult to characterize or could not even be observed. Highfi
eld EMR, as discussed below, is providing new opportunities
for this class of samples.
Weak coupling of electron spins is either due to weak orbital
overlap leading to Heisenberg exchange J, or due to dipole-dipole
interaction through space. As the exchange coupling decays
exponentially with distance while the dipole-dipole coupling
decays with the cube of the distance, the former coupling
dominates at short distances and the latter at long distances.
In non-conducting or only weakly conducting matrices without
a fully conjugated pathway between the two coupled spins,
the exchange and dipole-dipole coupling are of the same order
of magnitude at distances of about 1.0 to 1.4 nm4 k
. Distances
larger than 1.8 nm can thus be elucidated precisely by considering
only the dipole-dipole interaction. However, dipole-dipole
couplings are not resolved in c.w. EPR spectra at such long
distances. Precise measurements thus require pulsed EMR
(3)
techniques that correlate the two electron spins. This is achieved
by using two mw frequencies (electron electron double resonance,
ELDOR) or by exciting double-quantum transitions.
Such techniques will also be discussed below.
We are now turning to non-classical experiments on unpaired
electrons. It is sometimes forgotten that the Lorentz force leads
to orbital (cyclotron) motion, giving rise to quantized states
which can be interrogated by electromagnetic interaction. This
leads to Landau quantization, if the correlation time of the motion
of the electron is much larger than its precession time (see
Box 3). Transitions are driven by the electric component of the
e.m. fi eld, although the level structure is determined by Bo, as
in classical EPR. The resonance condition now reads
2πνc = e
B0
m∗ As seen in Eq. (5), the linear fi eld dependence is preserved.
Because the magnetic moment results from orbital motion and
not from the intrinsic spin of the electron, the factor ge/2 is
missing. The coupling constant is now determined by the effective
mass m* of the electron, allowing its determination by
spectroscopic means. This method has been applied in solid
state physics for the elucidation of the Fermi surface of low
dimensional conductors 5,6 . It is noteworthy that in these more
recent experiments the read-out of the spin system response
is shifted towards the electric domain, i. e., resonance frequencies
of electrons are detected via a change in the electric current.
This is most appropriate when studying electronic devices
or when investigating extremely small numbers of electrons. A
recent example is discussed in the applications section.
Somewhat closer to classical EPR are experiments that observe
electron spin in a two-dimensional electron gas after excitation
of the transitions by the electric component af the mw fi eld 7 .
In this case the mw fi eld couples to the spin via the Bychkov-
Rashba spin-orbit interaction. A combination of pulsed EMR
techniques with electrical detection was used to observe coherent
spin states and 31 P hfi in phosphorous-doped silicon 8 .
Although all these experiments in advanced electronic materials
differ strongly from classical EPR, they share with it many
of the basic concepts and are all based on observation of unpaired
electrons. A common feature in all cases is given by
the modifi cation of eigenstates of the system by an external
magnetic fi eld, irrespective if the electronic Zeeman term donates
the spin Hamiltonian and if the transitions are driven
by the magnetic part of the oscillating electromagnetic fi eld.
The dependence of eigenstates on the external fi eld allows the
introduction of effect modulation for sensitive lock-in detection
of the usually very weak response af the sample, although it is
not used in all these cases. To include such non-classical experiments
in our discussion, we use EMR as a covering label for
all types of spectroscopy on unpaired electrons in a magnetic
fi eld.
II. EXPERIMENTAL DEVELOPMENTS
UNTERRICHT
A. Continuous wave EMR at high fields and frequencies
The quest for higher external fi elds for EPR was initially driven
by sensitivity arguments invoking Boltzmann statistics, which
is governing the occupation of levels in thermal equilibrium. The
signal intensity, being proportional to the difference in occupation
(5)
101

UNTERRICHT
of interrogated levels, can be increased by increasing B0. In
combination with the higher quantum energy, an increase in
signal-to-noise as the 2.5th power in νL is predicted, as long as
the high temperature approximation ∆E/kBT

DEUTSCHE BUNSEN-GESELLSCHAFT
ng to g =2. In such cases, more information can be obtained
by changing the mw frequency in a quasi-continuous way and
repeating the (limited) fi eld sweep for each new value of the
mw frequency. This type of experiment is most easily performed
without the use of a resonator. The loss in signal-to-noise by
more than three orders of magnitude can be compensated to
a large extent if a suffi cient amount of sample can be placed in
the beam. Sample handling also becomes easier.
Another advantage of such a simplifi ed set-up, similar to a one
beam optical spectrometer is the fact that it is “portable“ and
can also be installed in a Bitter magnet, as was demonstrated
at the National High Magnet Field Laboratory (Tallahassee,
USA). At this site frequencies up to 900 GHz and external fi elds up
to 40 T can be used, the sample being probed “in transmission“,
thus recording only the absolute value of the transmitted power
and loosing the control over absorption and dispersion components.
If spin systems with large effective spin are investigated, the
spin Hamiltonian might consist of a large number of parameters,
as discussed in Box 2. If only resonances using a single Larmor
frequency are obtained, it is diffi cult or even impossible to perform
an unambiguous analysis, especially if powder samples
are investigated. Performing a multi-frequency experiment, however,
even very complicated spin systems can fully be analyzed,
as was shown recently by Ozarowski et ai. 10 and is discussed in
more detail below.
To demonstrate the problem, we here show the dependence
of resonance fi elds as a function of molecular orientation for a
S = 2 spin system with large ZFS interaction and lack of axial
symmetry. The corresponding spin Hamiltonian reads
k=−l,−l+2,..+l
H = μeBgS +
l=2,4
B k l O k l
The g matrix is allowed to be anisotropic, i.e., gx ≠ gy ≠ gz, and
the elements of the second rank tensor operator are related
to the more familiar ZFS parameters via B 0 = D/3 and B 2 2 2=
E. The
spin operators obtained from evaluating Eq. (12) are defi ned as
O0 2 =3S2 z − 6
O2 2 = 1
2 (S2 + − S2 −)
O0 4 =35S4 z − 155S2 z +288
O2 4 = 1
4 [7(S2 z(S 2 + + S2 −)+(S2 + + S2 −)S2 z) − 12(S2 + + S2 −)]
O4 4 = 1
2 (S4 + + S4 −)
Obviously, apart from the three elements of the g-matrix and
the two conventional ZFS terms, three additional parameters,
viz., B 0 , B 2 , and B 4 have to be determined. The situation is even
4 4 4
more challenging because the relative orientation of the tensor
axes might not be given by symmetry arguments.
Taking typical values for g and B k for a high spin Fe(II) center 10 ,
the energy levels in zero fi eld and their dependence on an external
fi eld as well as the dependence of resonance fi elds on molecular
orientation can be predicted for a deliberately chosen mw frequency.
For this integer spin system, the lowest level is a singlet
state and magnetic resonance transitions can only be excited,
if the mw quantum energy is suffi ciently large to connect to the
next higher levels, irrespective of the orientation of the external
fi eld. As an example the fi eld dependence is shown for Bo parallel
to the x axis. As is shown in Fig. 3, even applying state of the art
l
(6)
(7)
mw and s.c. magnet technology, it is very
00
00
00
00
00
0
00
00
00
00
00
0 5000 10000 15000
B [mT]
0
θ [degree], φ = 0
90
80
70
60
50
40
30
20
10
0
0 5000 10000 15000
B [mT]
0
0
0 5000 10000 15000
B [mT]
0
FIG. 3: Energy levels as function of B parallel c (left) and predicted orientation
dependence (center, right) of a S = 2 spin system with dominant ZFS. The transitions
shown are calculated for a mw frequency of 360 GHz. Transitions indicated
(left) correspond to fi eld values seen for θ = 90o in the center fi gure.
unlikely that the spin Hamiltonian parameters can be determined,
if only a powder sample can be studied. Lacking an oriented
sample, spectral features will only be detected at fi eld positions
with vanishing fi rst order dependence with respect to a variation
of the resonance fi eld. These van Hove singularities usually are
found for orientations of the external fi eld along the principal
axes of the dominant term in the spin Hamiltonian. No regular
pattern for these van Hove singularities can be expected for a
high spin system (see also this example), thus preventing an
unambiguous analysis. lt must also be considered that at low
temperatures only part of the levels will be occupied, thus preventing
probing of the full level set. This seemingly hopeless situation
can be overcome, however, by invoking quasi-continuous
multi-frequency EMR. As is discussed in section IIIB a consistent
set of parameters can be obtained, if the results of such
multi-frequency experiments are combined in a two-dimensional
plot, because tracking of observed resonances as function of
fi eld and frequency is facilitated.
B. PULSED EMR
For a long time pulsed EPR seemed to be limited to the observation
of echoes of solid samples, similar to the start of pulsed NMR.
The enhanced sensitivity of Fourier transform (FT) NMR made
c. w. NMR on liquids obsolete. The rather late introduction of
the corresponding FT EPR technique was mainly caused by
problems with generating suitable excitation pulses, which
required mw power in the kW range and switching times
in the nanosecond range, and more importantly by the limited
excitation bandwidth of even the strongest and shortest
available pulses, which is still signifi cantly smaller than the
width of typical EPR spectra. The multiplex advantage of the FT
technique thus can rarely be fully exploited and the experiment
becomes more complicated and can even be less sensitive
than c.w. EPR, if pulse repetition rates cannot be increased suffi
ciently to match the electronic relaxation rate. For this reason,
the method was fi rst applied for the study of short lived, photoexcited
radicals in solution, for which the obvious advantage of enhanced
frequency and time resolution could be fully exploited11,12 .
Nevertheless the application of pulsed EPR is still most rewarding
for the study of solid samples. Small interactions that are un-
c
θ [degree], φ = π/2
90
80
70
60
50
40
30
20
10
UNTERRICHT
103

UNTERRICHT
resolved in solid-state c.w. EPR spectra can be separated and
precisely measured with appropriate pulse sequences3 . The
most popular techniques are concerned with determining hfi
with nuclear spins near the paramagnetic center and with measuring
distances between such centers. The possibility to add
additional rf pulses, driving nuclear spin transitions, opened
the way to apply ENDOR for a larger group of samples than with
c.w. techniques. By now pulsed ENDOR has superseded c. w.
ENDOR almost completely. This aspect is described in more
detail in section D.
At present, commercial pulsed EPR spectrometers are available
working at 3.5, 9, 35 and 94 GHz. Excitation pulse lengths, defi ned
by a π / 2 pulse are of the order of 10 ns (at 9 GHz) to about
30 ns (at 3.5, 35, and 94 GHz). The corresponding excitation
bandwidth is still somewhat limited (30 MHz and 10 MHz, respectively),
but suffi cient to investigate a wide class of paramagnetic
centers in solid matrices by echo experiments. In particular,
dynamical processes can be probed by measuring relaxation
times as function of temperature, limited only by the dead time
of the spectrometer of approximately 50 ns.
Many pulsed EPR experiments can be understood on the basis
of concepts that are familiar from pulsed NMR spectroscopy.
The most important exception are electron spin echo envelope
modulation (ESEEM) experiments that rely on the excitation
of formally forbidden transitions in which both the electron
and nuclear spin magnetic quantum numbers change by unity.
Such experiments are explained in more detail in Box 4. Using
these techniques the NMR spectra of paramagnetic substances
can be determined. In three-pulse ESEEM the fi rst two pulses
generate nuclear coherence that evolves during a variable interpulse
delay T between the second and third pulse. The third
pulse reconverts the nuclear coherence to observable electron
coherence and simultaneously creates a stimulated echo. The
spectrum is obtained by Fourier transformation of time traces
that are acquired by measuring echo intensity as a function of
delay T.
The most informative type of ESEEM spectroscopy is two-dimensional
hyperfi ne sublevel correlation spectroscopy (HYSCORE) 13 ,
which is an extension of three-pulse ESEEM. In this experiment
the variable delay T is separated by a mw π pulse into two variable
delays t1 and t2. The π pulse inverts the electron spin and
thus the hyperfi ne fi eld at the nucleus. As a result, the nuclear
frequencies corresponding to the electron spin α and β manifolds
are correlated with each other. A plot of the spectrum
separates the nuclear Zeeman interaction (shift along the diagonal),
the hfi (splitting along the antidiagonal), and the nuclear
quadrupole interaction (splitting along the diagonal). For powder
samples or frozen solutions each hyperfi ne coupling is represented
by a ridge that is roughly parallel to the antidiagonal.
The level mixing by anisotropic hyperfi ne interaction leads to
small orientation-dependent frequency shifts, so that the ridges
are somewhat curved. By analyzing the curvature the anisotropic
and isotropic contributions to the hfi can be separated14 .
At present a restriction of the applicability of this very powerful
method is given by the fi nite excitation width, thus allowing for
the investigation of rather small hfi only. Extension to larger hfi
would require going to higher fi elds to match nuclear Zeeman
interaction to the larger hfi and achieving shorter mw pulse
lengths. In order to show the principle of HYSCORE, a particularly
simple spectrum is displayed in Fig. 4. In this example, all
peaks originate
104
ν 2 (MHz)
7
6
5
4
3
2
1
BUNSEN-MAGAZIN · 10. JAHRGANG · 3/2008
0
0 1 2 3 4 5 6 7
ν (MHz)
1
x 10
3.5
6
FIG. 4: HYSCORE spectrum of Single Wall Carbon Nanotubes. The signals
originate from 13 C in natural abundance as can be concluded from
the frequency value, at which the anti-diagonal connecting the off-diagonal
ridge crosses the 2D diagonal. The HYSCORE spectrum was taken at B0=346
mT, corresponding to ν( 13 C)— 3.705 MHz.
from weakly coupled 13 C nuclei, as can be deduced from the
symmetry point of the spectrum.
The conceptually most simple way of separating the interaction
between two sets of electron spins from other interactions relies
on the use of two mw frequencies to excite them individually.
Details of the experiment are explained in BOX 5. In essence, the
local fi eld at the observer spins A created by a specifi c group of
distant spins B is sensed by measuring the change of the resonance
frequency that is induced by selectively inverting these B spins.
The resulting shift of the resonance frequency of the A spin, is
given by the dipole-dipole coupling between A and B spins. This
frequency shift is observed as a modulation of the echo signal
as a function of the position of the pump pulse in the sequence
(Fig. 5A) 15,16 . For a well defined distance r the oscillation
frequency is proportional to r –3 with a proportionality constant
that can be computed from fi rst principles. Exact distance measurements
are thus possible without calibration. Even in case
of disordered structures the observed time dependence can be
directly converted into a distance distribution using appropriate
transformations 4,17,18 .
As an example, the separation of two biradicals in a mixture by
four-pulse DEER 19 and subsequent Tikhonov regularization is
shown in Fig. 5B—D. For the shorter biradical 1 with an end-to-end
distance of about 2.8 nm, an asymmetric distance distribution
is observed as is expected from backbone dynamics of
such biradicals 20 . For the longer biradical 2 with an end-to-end
distance of about 3.6 nm, this asymmetry is unresolved for this
data set, because the observation time is limited to about 2.9 μs.
This specifl c form of “two color“ pulsed EPR is now usually referred
to as Double Electron Electron Resonance (DEER) and has
gained major attention from biologists, because site-directed
mutagenesis allows to place spin labels at specifi c sites in proteins,
whose distance can subsequently be determined by this
technique 21,22 .
Various research groups established pulsed EPR at much higher
frequencies of currently up to 360 GHz. Because of limited power
available from phase coherent sources in this frequency
range, pulse duration is of the order of several hundred ns, much
longer than record setting values like 1 ns seen at 95 GHz 23 .
Still the possibility to perform multi-pulse experiments, mostly
in combination with additional rf pulses, opens the way for the
study of complicated spin systems.
3
2.5
2
1.5
1
0.5

DEUTSCHE BUNSEN-GESELLSCHAFT
A
observer
m.w.
pump
m.w.
B
• N
O
O
O
/2
Fig. 5: Determination of distance distributions by DEER. (A) Pulse sequence
of the four-pulse DEER experiment. Time t is varied, all other times are
fixed. Variation of the integrated echo intensity V (t) is observed. (B) Model
biradicals. (C) Primary data obtained at a temperature of 50 K on a mixture
of the model biradicals diluted into glassy o-terphenyl at a concentration
of about 200 μmol 1 -1 . (D) Distance distribution obtained from the primary
data by Tikhonov regularization with optimum regularization parameter after
exponential background correction.
C. MERGING EPR AND NMR: PULSED ENDOR
As was demonstrated from the very beginning of pulsed EPR
by Mims, the possibility of refocussing an electron spin echo
can be affected by changing the nuclear spin confi guration
in the neighborhood of the paramagnetic centers. This can
either occur by spin diffusion or by resonant interaction with
an additional rf fi eld. Depending on the specifi c mw pulse
sequence chosen, the rf transition is either excited after the
fi rst mw pulse, which is resonantly inverting the population of
the electron spin levels, or after a 2-pulse echo sequence, by
which a “population grating“ has been engraved onto the inhomogenous
EPR absorption line. In the fi rst case, introduced
by Davies 24 (see Fig. 6), the intensity of a fi nal 2-pulse echo is
recorded as function of rf frequency. In the other alternative,
invented by Mims 25 , a fi nal π/2 pulse gives rise to a stimulated
echo, again being monitored as function of vrf. The time
interval available for rf excitation is limited by either spectral
diffusion within the EPR line or by the electronic spin-lattice
relaxation time T1, whichever is more restrictive. At low temperatures,
a typical time span of 100 μs can be available. This allows
to record ENDOR spectra, not limited in spectral resolution
by the excitation bandwidth of the rf pulse used.
III. SELECTED APPLICATIONS
1 1 2 2
Hex O • O
N
Hex
Hex
O
O
Hex • N
O
O
Hex
Hex
C D
Vt ()
1
1
0.8
0.6
0.4
0 1 2
t (μs)
A. PHYSICS
The recent success in synthesis of a large variety of molecular
magnets has initiated a lot of interest, because the advent of
single molecule magnets (SMM) gives the perspective for nonvolatile
storage media on the molecular level. Furthermore the
description of these compounds necessitates modelling of multi-connected
spin clusters, a problem of high interest also in the
biophysics community. One of the most prominent examples
of SMM is the famous Mn12-acetate spin cluster 26 . (Mn12-acetate
stands for [Mn12O12-(CH3COO)16(H2O)4].2CH3COOH.4H2O.) The
core of the molecule is composed of four Mn(IV) ions with spin
t
2
Pr ()
0.04
0.02
0
1
2
O
O
• O
N
2 3 4 5
r (nm)
S = 3/2 each, forming a ferromagnetic sublattice of effective
spin S = 6, surrounded by a crown of eight Mn(III) ions of spin S = 2,
forming a ferromagnetic sublattice with S = 16. These two
ferromagnetic sublattices are strongly antiferromagnetically
coupled through the oxygen ligands,
FIG. 6: Davies ENDOR pulse sequence, The ENDOR signal is obtained by
integrating the area of the final echo as function of v RF.
giving a total collective “giant spin“ S = 10 ground state. Clearly,
this description using the model of sublattices is an approximation
to rationalize the experimental observation. The dimension in
spin space actually amounts to 5 8 * 4 4 = 10 8 . The eigenvalues
of the 10 8 * 10 8 matrix form a rather dense spectrum, whose
entries can be grouped by effective spin numbers, the lowest
of which is found as S = 10.
EPR techniques not only have confi rmed this assumption but
furthermore have contributed to the understanding of tunnelling
between mS sublevels 27 . lt is important to note that only the
combination of large spin, negative sign and anisotropy of the
leading ZFS term qualifi es for an SMM, because only under
these conditions a well isolated ⎜mS ⎜ = S ground state is obtained
as shown in Fig. 7. The anisotropy of the ZFS prevents
reorientation of the magnetization with respect to the molecular
frame and therefore is decisive for the SMM property.
For a description of the general properties of SMM a simplifl ed
Hamiltonian is suffi cient as listed in Eq. (8). The leading term
D is called ZFS constant. Deviation from axial symmetry is denoted
by E, and the high spin character of the system usually
requires additional use of at least a 4th rank tensor operator,
here denoted by the Stevens operator O k 4.
The Zeeman term
can either act as perturbation or is used to tune eigenstates of
different mS into resonance.
H = DS 2 z + E(S 2 x − S 2 y)+
k=0,±2,±4
UNTERRICHT
B k 4 O k 4 + μeBgS
The rich level structure of the S = 10 ground state opens the
way for interesting EMR experiments. First, the level structure
can be probed in “zero fi eld“ with frequency swept magnetic
resonance as shown in Fig. 8. Transitions with selection rule
ΔmS = ± 1 can be observed not only starting from the ⎜mS ⎜ = 10
ground states but depending on temperature, also from the
next higher levels. Careful analysis allows to determine the
elements of the spin Hamiltonian.
More interesting from the physics point of view is the observation
that resonant tunnelling between mS levels of different sign
is observed, posing the question about the character of the
(8)
105

UNTERRICHT
interaction responsible for level mixing 29,30 . Due to the strong
anisotropy, the magnetic moment freezes along one of the two
easy directions at low temperatures.
FIG. 7: Principle of molecular
magnetism as shown for the
{Mn12012-(CH3COO)16(H2O)4]
. 2CH3COOH . 4H20 spin cluster.
In the absence of an externalfield,
a set of double degenerate
levels exists, the lowest
with |mS |= S, if D < 0. Interconversion
between degenerate
bevels is termed “tunnelling“.
FIG. 8: (Left) Frequency-domain zero field magnetic resonance spectra of
Mn12-acetate as a function of temperature. At elevated temperatures additional
resonances at lower frequency are detected, originating from |mS | = 9 and |mS | = 8
levels. (Courtesy M. Dressel, Stuttgart.)
FIG. 9: (Right) Time evolution of the transmission spectra at T = 1.96 K after the
magnetic feld is reversed from +0.9 T to -0.9 T. The narrow absorption dip within the
broad feature is due to resonant quantum tunnelling between pairs of coinciding
energy levels. Also shown is the zero-field absorption line. From ref. 28 .
The energy barrier ∆E ≅ 60 K between the two lowest-lying
states mS = ±10 controls thermally activated relaxation of the
magnetization. Below a blocking temperature of about 3 K, only
resonant quantum tunnelling is possible, which was discovered
in the form of steps in the hysteresis loops of the magnetization
at regular intervals of the applied magnetic fi eld, corresponding
to a coincidence of the zero-fi eld energy levels. This was confi rmed
by direct spectroscopic evidence by observing the time dependence
of the EMR signal after reversal of the external fi eld
direction 28 . Reorientation of the local magnetization vector, i. e.,
conversion from positive mS to negative mS or vice versa, is
resonantly enhanced if degenerate levels are involved. Performing
the experiment with a given BO, “absorption holes“ and
“antiholes“ developed as function of time at expected fi eld positions,
as shown in Fig. 9.
106
As mentioned in the introduction, the quantization of closed orbits
of electronic motion can be used to determine the effective
mass of carriers and, even more interestingly, to identify their
dispersion relation. Periodic-orbit resonance in a quasi-onedimensional
organic metal (TMTSF)2Cl04 (TMTSF standing for
tetramethyl-tetraselenafulvalene) was observed when applying
a magnetic fi eld transverse to the chain direction 6 . The effect
was detected via the resonance in the mw conductivity. This
resonance phenomenon is closely related to cyclotron resonance
observed in metals with closed Fermi surfaces. Another
beautiful example, although not invoking mw fi elds, is given by
the observation of Landau Ievels in graphene, single sheets
of graphite, for which the predicted linear dispersion relation
of apparently massless fermions was detected by Scanning
Tunnelling Spectroscopy (STS) 31 . In this experiment the quadratic
dependence of the closed loop area of cyclic electron
motion on the Landau quantum number was verifi ed, leading
to a square root dependence of level spacings as function of
quantizing fi eld. This was in contrast to the “normal“ dispersion
relation, in which a quadratic dependence of the energy of “free“
carriers on the momentum leads to a linear relationship instead.
B. CHEMISTRY
BUNSEN-MAGAZIN · 10. JAHRGANG · 3/2008
lt would be far beyond the scope of this article to give a comprehensive
review of EPR activities in chemistry. Here we want to restrict
ourselves to topics, which could only recently be studied with the
help of high frequency techniques. This narrows the examples
down to high spin paramagnetic centers with large enough ZFS
to either render them silent in standard 9 GHz EPR, or to prevent
exploration of the full electronic spin multiplet. As examples we
present recent results obtained from transition metal ions, being of
importance in material science or coordination chemistry.
As shown in Fig. 10, the full set of EPR parameters of octahedral
Fe(II) in its high spin S = 2 state could be determined by invoking
a special variant of high-frequency EPR 32 . In such an
experiment, a series of EMR spectra is recorded, each with a
fi xed mw frequency, which is subsequently varied quasi continuously
from 150 to 700 GHz 10 . Without external magnetic
fi eld, the fi ve-fold degenerate S = 2 state is split by ZFS into 3
levels, one of it necessarily being a singlet state. According to
the positive sign of the ZFS constant, this singlet level here is
lowest in energy. Allowed EPR transitions can connect only to
one of the upper ZFS Ievels, out of range for 9.4 GHz mw quanta.
The data set displayed in the fi gure lists peaks observed in
the spectra of the powder sample, corresponding to van Hove
singularities, which are originating from canonical orientations
of the molecule. These orientations are defi ned by the principal
axes of the dominant terms in the spin Hamiltonian. The fi gure
exemplifi es that full information about the spin system can only
be obtained by recording absorption lines with variation of the
mw frequency (being shown as vertical lines in the fi gure) over
a wide range. The vast gain in information obtainable is obvious
when expanding the frequency range beyond the commercially
available range. Note that no signal would be observed with
standard X-band EPR for this particular sample, and even when
using the commercial 94 GHz spectrometer, only three signals
within its fi eld range would be accessible. No elucidation of the
spin Hamilton parameters would be possible. It should also be
noted that not only full frequency coverage but also magnetic
fi elds up to 17 T were necessary to perform the analysis. Admittedly,
the example has been chosen deliberately to exemplify

DEUTSCHE BUNSEN-GESELLSCHAFT
the limits of present day commercial spectrometers, but transition
metal ions with even larger ZFS are quite common.
As a second example the spectrum of Fe-doped PbTiO3 is shown.
This compound belongs to a class of ferroelectric materials with
great application potential. With high-frequency EPR it was possible
to identify the local structure of the off-valence ion Fe 3+
(S = 5/2), substituting for Ti 4+ . The six-fold degeneracy is lifted
partially by ZFS, resulting in three Kramers doublets. The remaining
degeneracy of these doublets is lifted by the Zeeman interaction,
thus allowing to perform EMR with arbitrary mw frequencies.
Because of the comparatively small ZFS term, even EPR
spectra taken at the relatively low Larmor frequency of 95 GHz
could be analyzed as shown in Fig. 11. lt came as
FIG. 10: Multi-frequency EPR study of a disordered sample of Bis(2,2‘-bi-2thiazoline)bis(isothiocyanato)iron(II).
Peaks in the experimental spectra can
be fitted with D= 12.427 cm –1 , E = + 0.243 cm –1 , gx = 2.147, gy, 2.166, gz =
2.01 (Reproduced with permission from Ref. ( 10 ).
c.w. EPR signal intensity (arb. units)
0 2000 4000 6000
magnetic field (mT)
B 1 ⊥ B 0
experimental
B 1 || B 0
FIG. 11: 95 GHz EPR spectrum of Fe: PbTiO3 measured at 10K. All features of the
spectrum can be assigned assuming ZFS of axial symmetry and an isotropic g
matrix. Because of the resonator-free set up, mw fields polarized parallel and
perpendicular with respect to the external field have to be considered.
surprise that highly resolved spectra were obtained from powder
samples, indicating an unique site of the paramagnetic ion with
well defi ned ZFS. The analysis of spectra taken later at much
higher Larmor frequencies, confi rmed the initial fi nding and
allowed an even more accurate determination of the site symmetry
seen by the ion. Because the axial site symmetry is preserved
to a very high degree, it could be concluded that the
charge compensating oxygen vacancy is situated exclusively as
next neighbor in the direction of the c axis of the unit cell 33 .
C. BIOLOGY
Instead of using classical c. w. EFR for the study of metalloproteins,
radical enzymes, and photosynthetic centers, advanced pulsed
EMR is increasingly used. As an example we consider information
derived by EPR on a nickel-alkyl bond in an inactivated state of
an enzyme that catalyzes methane formation 34 . In this study a
stable sample was prepared by reacting the enzyme with the
inhibitor 3-bromopropane sulfonate, which was specifi cally
13 C-labeled at carbon 3. This carbon atom is expected to form
a bond to nickel. Indeed a large 13 C hyperfi ne coupling could
be detected by orientation-selective ENDOR spectroscopy at
35.3 GHz, but the analysis of these spectra proved diffi cult because
of overlapping signals from hydropyrrolic 14 N nuclei. By
simulating both the ENDOR spectra and a 35.3 GHz HYSCORE
spectrum, which was acquired with a home-built pulsed Q-band
spectrometer optimized for large excitation bandwidth, the 13 C
hyperfi ne tensor with principal values of 17.6, 18.3, and 45.0 MHz
could be obtained together with its orientation in the molecular
frame. This information could be further analyzed in terms of
orbital hybridization on carbon 3, which is closer to sp 2 than
to sp 3 , and in terms of overlap with Ni d orbitals. As a result
a structure proposal could be derived for coordination of the
inhibitor to the active site of the enzyme (Figure 12).
Due to the development of site-directed spin-labelling (SDSL)
during the past fi fteen years, EMR spectroscopy has become
applicable to many diamagnetic proteins 35,36 . This is of particular
interest for membrane proteins, which constitute about 30%
of the expressed proteins in higher organisms and an even larger
fraction of pharmaceutically important targets in humans. Membrane
proteins are notoriously hard to crystallize and many
of them are too large for structural characterization by NMR
techniques. Since long-range distance constraints for membrane
proteins have become available from DEER experiments 37 ,
studies of their structure and structural changes by SDSL have
become even more attractive. Within a few years several pilot
studies of soluble and membrane proteins as well as DNA and RNA
by DEER and double-quantum EPR 38,39 have appeared 21,22 .
A C
B
FIG. 12: Structural model for coordination of an inhibitor to a nickel enzyme
catalyzing methane formation derived by advanced EMR techniques 34 . (A) Experimental
35.3 GHz HYSCORE spectrum exhibiting 13 C cross peaks from the
carbon involved in the bond to nickel. (B) Simulation of (A) using values for the
13 C hyperfine tensor that are consistent also with 35.3 GHz ENDOR spectra.
(C) Schematic representation of the proposed coordination at the active site.
(D) Newman projection along the carbon-carbon bond adjacent to the carbon
nickel bond indicating remaining uncertainty of the model by the dashed and
dotted lines. Hinderberger D, Piskorski RR, Goenrich M, Thauer RK, Schweiger
A, Harmer J, Jaun B: A nickel-alkyl bond in an inactivated state of the enzyme
catalyzing methane formation. Angew. Chem. Int. Ed. 2006, 45, 3602-3607.
Copyright Wiley-VCH Verlag GmbH & Co. KGaA. Reproduced with permission.
D
UNTERRICHT
107

UNTERRICHT
Structural resolution in such studies is not necessarily restricted
by the use of nitroxide spin labels, if their conformational
distribution is taken into account 41,42 . Models can be
defi ned in terms of distance distributions that can be fi tted to
experimental data 20 . For example consider the highly-resolved
structure of the dimer of the sodium/proton antiporter NhaA
of Escherichia coli 40 , based on an x-ray structure of the monomer
and DEER measurements of nine spin-labelled mutants
(Figure 13A). The relative orientation and positioning of the
monomers in a homodimer are characterized by only four parameters,
two polar angles and a two-component translation vector
in the membrane plane. The distribution of the label position
was modelled by using a rotamer library of preferred spin label
conformations and computing Boltzmann statistics of these
conformations according to their interaction energy with the
protein. After determining the four free structural parameters
from the nine data sets, the structure was tested for integrity
by repeating the fi t with only seven out of the nine constraints
and noise added to the data sets. The family of 144 structures
obtained in this test had a root mean square deviation of only
0.6 Å from the best structure. Structural resolution is thus
limited by resolution of the x-ray structure of the monomer
of 3.45 Å and not by the SDSL/DEER approach. The derived
dimer structure has no clashes between the two monomers
and the interfacial domains fi t surprisingly well to a low-resolution
electron density map obtained by cryo-transmission electron
microscopy on two-dimensional crystals (Figure 13B).
IV. OUTLOOK
As indicated by the chosen examples, the recent technological
development of EMR has opened the way to explore basic questions
beyond the study of simple spin doublets. EMR can now
be applied for the study of high spin systems not only realized
in molecular magnets, but which are also abundant in catalytic
centers in biology and material sciences. Apart from the study
of permanent paramagnetic centers, pulsed EMR also allows
to follow chemical reactions on
FIG. 13: Highly resolved structural model of the dimer of the sodium/proton
antiporter NhaA of Escherichia coli obtained from an x-ray structure of the
monomer and SDSL EPR data 40 . (A) Side view of the model. Spin labelled residues
are marked red and die distances measured by DEER are indicated by
red lines. (B) Superposition of a top view of the structure with a low-resolution
electron density map obtained by cryo-TEM on a two-dimensional crystal.
The interfacial domain (marked blue) fits well, while the ion translocation
domain (marked red) appears to be rotated.
the microsecond scale, confi rming the importance of electronic
spins in controlling reaction pathways 43,44 . A booming application
area is given by diamagnetic biomacromolecules that have become
accessible to EMR by spin labeling. Within the next few
years we expect the development of systematic approaches for
deriving structural models from SDSL EPR data. We will also
108
see the application of EMR techniques for implementing pulse
sequences for quantum computing, a fi eld which highly benefi
ts from the vast knowledge base for the manipulation of density
matrices, accumulated over decades by the NMR community
45 . The reintroduction of electrical read-out of EMR signals
in this context is also a very promising task 46 . In the near future
we will probably also see applications of single molecule EMR,
a technique demonstrated to work in principle 47 .
V. BOX 1
ESR/EPR spectroscopy is related to the energy dependence of
the magnetic moment of an electron in a magnetic fi eld. The
Zeeman effect, which was originally detected via optical spectroscopy,
could be related to its total angular momentum, consisting
of orbital and spin contributions. In a condensed phase
orbital momenta are quite generally suppressed (“quenched“),
thus leaving the spin angular momentum as dominant part.
Because of the collinearity of angular momentum and magnetic
moment, on can defi ne a scalar proportionality constant, the
magnetogyric ratio γ leading to
μe = γS
γ = −gμe
H = μeBgS
The last equation is defi ning the effective spin Hamiltonian H,
allowing to calculate the energy levels and subsequently the
transition frequencies as function of an external magnetic fi eld
B. In general, coupling the two vector operators B and S necessitates
to express g as a 3x3 matrix. For the description of
spectra obtained under conditions of rapid isotropic averaging,
instead of a g matrix a scalar g value can be used, defi ned by
one third of the trace of the matrix elements. For the eigenvalues
we then fi nd
E = mSgμeB
(9)
(10)
The resulting solutions for a simple S = 1/2 spin system of an
isolated electron are plotted in Fig. 14 for a fi eld range, which is
accessible with recent superconducting magnet technology.
Energy (GHz)
400
200
0
-200
100 GHz
BUNSEN-MAGAZIN · 10. JAHRGANG · 3/2008
250 GHz
500 GHz
m S = +1/2
m S = -1/2
-400
0 5 10 15 20
magnetic field (T)
FIG. 14: Energy levels of a S = 1/2 spin in an external magnetic field B.
Resonance fields are indicated when using a specific microwave frequency.
“Standard“ X-band spectrometer with 9.5 GHz operating frequency usually
provide a field range of up to 1.5 T, easily generated with electromagnets.

DEUTSCHE BUNSEN-GESELLSCHAFT
VI. BOX 2
If spin systems with effective spin Seff > 1/2 have to be described,
the spin Hamiltonian consists of a large number of parameters.
In general, for a spin system with effective spin Seff, one has to
allow for contributions of spherical tensor operators up to rank
k = 2Seff, each of them contributing up to 2k + 1 parameters,
depending on symmetry 48-50 . The corresponding spin Hamiltonian
now reads
(11)
The g matrix in general is “anisotropic“, i.e., gx ≠ gy ≠ gz. The
elements of the second rank tensor operator B k are related to
the more familiar ZFS parameters via B O = D/3 and B 2 2
2 2=
E. The
spin operators needed to evaluate the spin Hamiltonian are
defi ned as
VII. B0X 3
k=−l,−l+2,..+l
H = μeBgS +
(12)
Cyclotron resonance (CR) is an accurate method for measuring
the effective masses of charge carriers in solids. A particle of mass
m* and charge e in a magnetic fi eld B executes a (classical)
helical motion around B with the cyclotron frequency ωc = eB/m*.
This is a result of the Lorentz force acting on the electron.
FIG. 15: Principle of cyclotron EMR.
l=2,4
B k l O k l
O 0 2 =3S 2 z − S(S +1)
O 2 2 = 1
2 (S2 + − S 2 −)
O 0 4 =35S 4 z − (30(S(S +1))− 25)S 2 z +(3(S(S +1)) 2 − 6(S(S +1))
O 2 4 = 1
4 [7(S2 z(S 2 + + S 2 −)+(S 2 + + S 2 −)S 2 z) − 2(S(S +1)(S 2 + + S 2 −)]
O 4 4 = 1
2 (S4 + + S 4 −)
E/(eh/2m*)
45
30
15
E = (n + 1/2)h c /2
0
0 2 4 6 8 10
If an electric fi eld of frequency ωc‘ polarized perpendicular to B
is applied, the particle will resonantly absorb energy from the
e.m. fi eld. m* can then be directly determined with high accuracy
by evaluating m* = eB/ωc.
B
h c /2
n = 4
n = 3
n = 2
n = 1
n = 0
Quantum mechanically, the energy of a free electron in a magnetic
fi eld is quantized as En= (n + 1/2)h/ωc~, where n = 0,1,2,
....∞ and h/ωc is called the cyclotron energy (see Fig. (15). These
equally-spaced energy levels are the wellknown Landau levels 51 .
At low temperatures and high magnetic fi elds where kBT < h/ωc,
this magnetic quantization becomes important, and CR may
then be viewed as a quantum transition between adjacent Landau
levels (∆n =±1). In real solids Landau levels are generally not
equally-spaced since the energy dispersion relation, E(k)is not
given by a simple parabola. The degree of nonparabolicity and
anisotropy depends on the material, and will in general result
in an energy-dependent as well as direction-dependent effective
mass.
VIII. BOX 4
UNTERRICHT
In ESEEM experiments nuclear frequencies are measured
with an EPR pulse sequence that relies on forbidden electronnuclear
spin transitions. These transitions have signifi cant
transition probability if the nuclear Zeeman interaction (dark
blue in Figure 16(A)) and the secular hfi along the magnetic
fi eld direction (magenta vertical) are of the same order of magnitude.
In this case the nuclear sublevels of one of the electron
spin states (either α or β) are nearly degenerate so that hfi
perpendicular to the magnetic fi eld direction (magenta horizontal)
becomes pseudosecular and partially mixes the two Ievels. A
spin fl ip of the electron spin, induced by an mw pulse, thus
changes the direction of the quantization axis of the nuclear
spin (axes labelled ωα and ωß). That way nuclear polarization,
i.e. magnetization along the quantization axis, is partially transferred
to nuclear coherence, i.e. magnetization perpendicular
to the quantization axis. The total nuclear magnetization vector
starts to precess about the new quantization axis (green).
This corresponds to a state of electron-nuclear coherence if
there is also transversal magnetization of the electron spin
(red forbidden transitions in Figure 16(B)) or pure nuclear coherence
if there is no transversal magnetization of the electron
spin (blue transitions).
Best resolution is achieved by observing pure nuclear coherence
as it has a longer life time than electron-nuclear double- or zeroquantum
coherence and thus corresponds to narrower lines.
Nuclear coherence can be generated most conveniently by a
subsequence consisting of two mw π/2 pulses separated by
an interpulse delay Τ. One of these pulses excites only the
electron spin (allowed transition) and the other one both the
electron and the nuclear spin (forbidden transition) (Figure
16(C)). As a result the electron spin is fl ipped twice by 90 o and
the corresponding magnetization is again along the magnetic
fi eld axis, while the nuclear spin is fl ipped by some small
fl ip angle that depends on the extent of level mixing. Nuclear
coherence then evolves for a variable time T with frequency ωα
or ωß and is reconverted to either electron coherence or electronnuclear
coherence by a third mw /2 the pulse.
109

UNTERRICHT
A z
B
C
secular
forbidden
transition
FIG. 16: Principle of three-pulse ESEEM. (A) Electron-nuclear forbidden transitions
occur since the nuclear spin has different quantization axes for the
electron spin α and β states. This is because the hyperfine coupling (magenta)
has different signs for the two states and is comparable to the nuclear Zeeman
interaction (dark blue). When the electron spin is flipped to its β state, the
longitudinal nuclear magnetization for the former α electron spin state is partially
converted to transversal magnetization and starts to precess about the
new quantization axis (green). (B) Level scheme for a system consisting of an
electron spin S = 1/2 (red) and a nuclear spin I = 1/2 (blue). Transitions with
mw frequencies are shown red, transitions with Τ frequencies blue. (C) Pulse
sequence of the three-puIse ESEEM experiment with transition types for one
of the coherence transfer pathways that lead to modulation of the stimulated
echo with nuclear frequencies.
The stimulated echo formed after another delay time Τ is thus
superimposed by a modulation with nuclear frequencies ωα,
and ωβ. The ESEEM spectrum is obtained by subtracting the
unmodulated part of the echo decay, which originates from coherence
transfer pathways with only allowed transitions, and
Fourier transformation of the nuclear frequency oscillations.
IX. BOX 5
A/2
- A/2
- B/2 B/2
electron/nuclear nuclear
/2
coherence
/2
coherence
/2
electron
coherence
T
allowed
transition
I
pseudosecular
x
forbidden
transition
nuclear modulation
of electron spin
echo decay
In order to separate the interaction between two electron spins
from other interactions two mw fi elds with different frequencies
are used to excite them individually (“two color excitation“).
At the observer frequency an echo experiment is performed,
which refocusses all interactions of the observed A spins that
110
allowed electron
forbidden
forbidden
nuclear
nuclear
allowed electron
lead to inhomogeneous line broadening. At a variable time
during the pulse sequence an mw π pulse is applied at the
(different) pump frequency. This pulse exclusively excites another
set of spins (B spins), if the frequency separation is much
larger than both the homogeneous line width of spin packets A
and B and the excitation bandwidth of the pulses.
The local fi eld induced at the A spin by a B spin is thus inverted,
which leads to a shift of tbe resonance frequency of the
A spin, determined by the dipole-dipole coupling (see Fig. 17).
This frequency shift is observed as a modulation of the echo
signal as a function of the position of the pump pulse in the
sequence 15,16 .
For a well defi ned distance r the oscillation frequency is proportional
to r –3 with a proportionality constant that can be computed
from fi rst principles. Exact distance measurements are thus
possible without calibration. For disordered structures the observed
time dependence can be
A
B
BUNSEN-MAGAZIN · 10. JAHRGANG · 3/2008
local field inverted local field
pump
pulse
dd A 2
dd B 2
dd
A
2
dd
B
2
dd B 2
dd
A
2
dd
B
2
dd
A
2
FIG. 17: Principle of the DEER experiment. (A) The π pump pulse inverts the
B spin (red) and thus the local field at the A spin (green). (B) This inversion
causes a transfer of an electron coherence (wavy lines) between the two transitions
belonging to the dipolar doublet of the A spin. The resonance frequency
changes by the dipole-dipole coupling ωdd. An analogous local field inversion
and coherence transfer is effected by the π pulse in the HYSCORE experiment,
with the nuclear spin substituting for the observer A spin and the electron spin
for the pumped B spin.
directly converted into a distance distribution using appropriate
transformations 4,17,18 .

DEUTSCHE BUNSEN-GESELLSCHAFT
X. ACKNOWLEDGMENTS
We are grateful for helpful discussions with H. van Tol, J.
Krzystek, and A. Ozarowski (NHFMK Tallahassee) and with
E. Reijerse and W. Lubitz (MPI Mühlheim).
* Electronic adress: dinse@chemie.tu-darmstadt.de
* Electronic adress: gunnar.jeschke@phys.chem.ethz.ch
1 W. Lubitz, K. Möbius, and K.-P. Dinse, Magn. Reson, in Chemistry
43, S2 (2005)
2 M. Rübsam, P. Schweitzer, and K.-P. Dinse, J. Phys. Chem.
100, 19310 (1996).
3 A. Schweiger and G. Jeschke, Principles of pulse electron paramagnetic
resonance (Oxford University Press, 2001).
4 G. Jeschke, Macromol. Rapid Commun. 23, 227 (2002).
5 A. E. Kovalev, S. Hill, K. Kawano, M. Tamura, T. Naito, and H.
Kobayshi, Phys. Rev. Lett. 91, 216402 (2003).
6 S. Takahashi, S. Hill, S. Takasaki, J. Yamada, and H. Anai, Phys.
Rev. B 72, 024540 (2005).
7 M. Schulte, J. G. S. Lok, G. Denninger, and W. Dietsche, Physica
E 34, 348 (2006).
8 A. R. Stegner, C. Boehme, H. Huebl, M. Stutzmann, K. Lips, and
M. S. Brandt Nature Physics 2, 835 (2006).
9 G. H. Rist and J. S. Hyde, J. Chem. Phys. 53, 4633 (1970).
10 A. Ozarowski, S. A. Zvyagin, W. M. Reiff, J. Telser, L.-C. Brunel, and
J. Krzystek, J. Amer. Chem. Soc. 124, 6574 (2004).
11 O. Dobbert, T. Prisner, and K. P. Dinse, J. Magn. Reson. 70, 173
(1986)
12 H. van Willigen, P. R. Levstein, and M. H. Ebersole, Chem. Rev.
93, 173 (1993)
13 P. Höfer, A. Grupp, G. Nebenführ, and M. Mehring, Chem. Phys.
Lett. 132, 279 (1986)
14 A. Pöppl and L. Kevan, J. Phys. Chem. 100, 3387 (1996).
15 A. D. Milov, K. M. Salikhov, and M. D. Shirov, Fiz. Tverd. Tela.
(Leningrad) 23, 975 (1981)
16 A. D. Milov, A. B. Ponomarev, and Y. D. Tsvetkov, Chem. Phys.
Lett. 110, 67 (1984)
17 Y. W. Chiang, P. P. Borbat, and J. H. Freed, J. Magn. Reson.
172, 279 (2005).
18 G. Jeschke, V. Chechik, A. Ionita, A. Godt, H. Zimmermann,
J. Banham, C. R. Timmel, D. Hilger, and H. Jung, Appl. Magn.
Reson. 30, 473 (2006).
19 M. Pannier, S. Veit, A. Godt, G. Jeschke, and H. W. Spiess,
J. Magn. Reson. 142, 331 (2000).
20
A. Godt, M. Schulte, H. Zimmermann, and G. Jeschke, Angew.
Chem, Int. Ed. 45, 7560 (2006).
21
G. Jeschke and Y. Polyhach, Phys. Chem. Chem. Phys. 9, 1895
(2007).
22 O. Schiemann and T. F. Prisner, Quater. Rev. Biophys. 40, 1
(2007).
23 G. Smith, private communication (2007).
24 E. R. Davies, Phys. Lett. A 47,1(1974).
25 W. B. Mims, Proc. Roy. Soc. London 283, 452 (1965).
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(1997).
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Lett. 76, 3830 (1996).
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L. Thomas, F. Lionti, R. Ballou, B. Gatteschi, R. Sessoli, and B.
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31 G. Li and E. Y. Andrei, Nature Physics 3, 623 (2007).
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33 H. Meštrić, R. A. Eichel, T. Kloss, K. P. Dinse, S. Laubach, S. Laubach,
P. C. Schmidt, K. A. Schönau, M. Knapp, and H. Ehrenberg, Phys.
Rev. Rev. B 71, 134109 (2005).
34 D. Hinderberger, R. R. Piskorski, M. Goenrich, R. K. Thauer, A.
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35 W. L. Hubbell and C. Altenbach, Curr. Opin. Struct. Biol. 4, 566
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36 W. L. Hubbell, D. S. Cafi so, and C. Altenbach, Nature Struct. Biol. 7,
735 (2000).
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Biophys. J. 86, 2551 (2004).
38 S. Saxena and J. H. Freed, Chem. Phys. Lett. 251, 102 (1996).
39 P. P. Borbat and J. H. Freed, Chem. Phys. Lett. 313, 145 (1999).
40 D. Hilger, Y. Polyhach, E. Padan, H. Jung, and G. Jeschke, Biophys.
J. 93, 3675 (2007).
41 K. Sale, L. Song, Y.-S. Liu, E. Perozo, and P. Fajer, J. Am. Chem. Soc,
127, 9334 (2005).
UNTERRICHT
42 I. V. Borovykh, S. Ceola, P. Gajula, P. Gast, H. J. Steinhoff, and M.
Huber, J. Magn. Res. 180, 178 (2006).
43 T. Prisner, 0. Dobbert, K.-P. Dinse, and H. van Willigen, J. Am. Chem.
Soc. 110, 1622 (1988).
44 M. Plüschau, A. Zahl, K.-P. Dinse, and H. van Willigen, J. Chem.
Phys. 90, 3153 (1989).
45
M. Mehring, W. Scherer, and A. Weidinger, Phys. Rev. Lett. 93,
206603 (2004).
46
W. Harneit, C. Boehme, S. Schaefer, K. Huebener, K. Fostiropoulos,
and K. Lips, Phys. Rev. Lett. 98, 216601 (2007).
47
D. Rugar, R. Budakian, H. J. Mamin, and B. W. Chui, Nature 430,
329 (2004).
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A. Abragam and B. Bleaney, Electron Paramaqnetic Resonance of
Transition Ions (Dover, 1986).
49 I. D. Ryabov, J. Magn. Reson. 140, 141(1999).
50 C. Rudowicz and C. Y. Chung, J. Phys.: Condens. Matter 16, 1 (2004).
51 C. Kittel, Quantum Theory of Solids (John Wiley and Sons, New York,
1987).
111

BUCHBESPRECHUNG
Jörg Kärger:
Leipzig, Einstein, Diffusion.
With paintings by Taro Ito
Leipziger Universitätsverlag 2007.
206 Pages, price 19,00 €
The fi rst chapter is: ‘Promenading through Leipzig and Some
Basics of Diffusion’. This title represents the style of the whole
book: It contains essays about the development of physics,
specifi cally at the University of Leipzig, during the exciting years
from Fick through our times. The other chapters are: ‘One and
a Half Century of Diffusion: Fick, Einstein, Before and Beyond’,
by Philibert, ‘Physics in Leipzig in Einstein’s Days’, by Rechenberg
and Wiemers. ‘Diffusion and Brownian Motion Analogies
in the Migration of Atoms, Animals, Men, and Ideas’ by Vogl,
‘The Technical Impact of Diffusion in Nanopores’ by Ruthven,
‘Anomalous Conduction and Diffusion in Complex Networks’ by
Havlin, ‘Molecules Dancing in Membranes’ by Vattulainen, and
‘Diffusion and Leipzig - a Personal Acknowledgment’ by Kärger.
All papers are presented in German and English on neighboring
columns. This permits the reviewer to critically compare both
versions. There are only very few instances where the translation
does not hit the original exactly (examples: p. 63 ‘The
never-ending movement…., die unendliche Teilchenbewegung….’
ZEITSCHRIFT FÜR
PHYSIKALISCHE CHEMIE
Inhalt Heft 4 (2008)
H. W. Zimmermann
Quantum Thermodynamics of the Spontaneous
Approach to the Equilibrium State Irreversible
Exponential Decay of a Discrete Quantum State
of Entropy Production into a Continuum 605
P. Mathur, A. Thakur, M. Singh
Preparation and Characterization of
Mn0.4NiZn0.6–xFe2O4 Soft Spinel Ferrites
for Low and High Frequency Applications
by Citrate Precursor Method 621
S. D. Kadam, A. R. Supale, G. S. Gokavi
Kinetics and Mechanism of Oxidation of
Benzoic Acid Hydrazide by Bromate Catalyzed
by Anderson Type Hexamolybdochromate(III)
in Aqueous Acidic Medium 635
A. Kathiravan, V. Anbazhagan, M. Asha Jhonsi,
R. Renganathan
Photosensitization of Colloidal TiO2 with
ZnTPP and Pyrene 647
112
or on p.92 ‘….das Schwingungsspektrum der Atome….’, ,…..the
full resonance spectrum of atoms…..’ ). I will also give an example
for slightly problematic formulations in both languages:
Page 67, ‘Eliminating the coeffi cient of diffusion between eq.
(6) and (7), Einstein obtains a relation for the mean square
displacement L in a time t: L = (2Dt) 1/2 .’The same statement
is given in the neighboring column in German. But if the coeffi -
cient D is eliminated it cannot appear anymore anywhere else.
As mentioned earlier, the articles should be described as essays.
They are directed at the interested public but they at the
same time claim the attention of scientists in the related fi elds.
Excellent examples for the completeness with which this goal
was achieved are the contributions by Philibert and by Vogl. As
in the other contributions we are introduced to the development
of basic physical ideas and to the historical context in
with they were developed. Fascinating in the chapter by Vogl is
the description of analogies between various representations
of equilibration processes. These and the other contributions
are excellent demonstrations that understandability and correctness
do not exclude each other.
We should be grateful to the editor who made this cultured and
educating volume available to us.
Konrad G. Weil
BUNSEN-MAGAZIN · 10. JAHRGANG · 3/2008
DEUTSCHE BUNSEN-GESELLSCHAFT
D. Camozzo, S. Gross, L. Armelao,
H. Bertagnolli, E. Tondello
Mechanistic Studies on the Nucleation
of Sulphide Nanoparticles by Means
of XAFS Spectroscopy 655
F. Bebensee, N. Borissenko, M. Frerichs, O. Höfft,
W. Maus-Friedrichs, S. Zein El Abedin, F. Endres
Surface Analysis of Nanoscale Aluminium
and Silicon Films Made by Electrodeposition
in Ionic Liquids 671
D. Paschek, A. Geiger, J. Fischer, G. Sadowski
Computing Activity Coeffi cients of Binary
Lennard-Jones Mixtures by Gibbs-Duhem Integration 687
E. Jalviste, S. Dziarzhytski, F. Temps
Electronic Spectra of Hydrogen-Bonded Self
and Water Complexes of Indazole 695

DEUTSCHE BUNSEN-GESELLSCHAFT
Helmut Bertagnolli zum 65. Geburtstag
Zum 65. Geburtstag am 26. Juni 2008 gratulieren Herrn Prof.
Dr. Helmut Bertagnolli, Lehrstuhlinhaber für Physikalische
Chemie an der Universität Stuttgart, seine Schüler, Kollegen
und Freunde auf das herzlichste und wünschen ihm einen harmonischen
Übergang von einem ausgefüllten aktiven Hochschulleben
in einen auf andere Weise aktiven und interessanten
Ruhestand. In fordernder Lehre, Forschungsaktivitäten
auf vielen Gebieten und langfristigen Fakultätsdiensten hat er
sich stets mit großer Energie und großem Anspruch an sich
selbst eingesetzt und meist seiner Familie nur die Wochenenden
in seinem Würzburger und später Freiburger Heim widmen
können.
Helmut Bertagnolli wurde im Kriegsjahr 1943 in Baden-Baden
geboren. Seine Familie kam aus Südtirol nach Deutschland.
Aufgewachsen ist er dann in Freiburg, einer Stadt, der er immer
seine Anhänglichkeit bewahrt hat. Dort bestand er das Abitur
am humanistischen Berthold-Gymnasium und begann mit dem
Chemiestudium an der Universität. Seine Diplomarbeit schrieb
er 1970 in der Arbeitsgruppe von Herbert Zimmermann, bei
dem er auch anschließend 1974 über Röntgenstrukturuntersuchungen
an wässrigen Cäsiumfl uoridlösungen promovierte.
Seine Postdoktorandenzeit verbrachte er ebenfalls im Lande
Baden, an der Karlsruher Technischen Universität in der Arbeitsgruppe
von Gerhard Hertz. Da seine Forschungsinteressen
und auch die der Arbeitsgruppe Hertz der fl üssigen Phase
NACHRICHTEN
galten und er über hervorragende Kenntnisse zu deren Strukturermittlung
verfügte, wählte er als neues Thema und sinnvolle
Ergänzung die Neutronenbeugung. Anfang der 70er Jahre ging
der neue Höchstfl ußreaktor in Grenoble in Betrieb, neben den
zahlreichen Physikergruppen sah man dort besonders gerne
Chemiker, die die neuen aufregenden Forschungsmöglichkeiten
dieser starken Neutronenquelle erkannten. Helmut Bertagnolli
arbeitete über Molekülpaarkorrelationsfunktionen, die
man mittels Isotopensubstitutionen an den Molekülen erstmalig
aus Differenzneutronenstreukurven bestimmen konnte, da
die gute Statistik der starken Quelle dies ermöglichte. Außerdem
nutzte er dort die Messmöglichkeit mit polarisierten Neutronen
zur Unterdrückung des stark störenden inkohärenten
Untergrunds bei protonenhaltigen organischen Molekülen aus.
Diese vielzitierten Arbeiten führten 1979 zur Habilitation und
Erteilung der venia legendi durch die Fakultät für Chemie der
Universität Karlsruhe. Er blieb der Hochschule jedoch nur kurze
Zeit als Privatdozent erhalten.
Schon 1981 wurde er auf eine C2-Professur an die Universität
Würzburg, die leider außerhalb Badens aber relativ nahe der
badischen Grenze liegt, berufen. Die nächsten 11 Jahre außerhalb
der Heimat Baden hat er trotzdem überlebt und kehrte
1992 wenigstens in das „annektierte“ Württemberg, an die
Technische Universität Stuttgart, als C4-Professor zurück. Seit
der Einrichtung der Physikalischen Chemie in Stuttgart im Jahre
113

NACHRICHTEN
Jahre 1918 hatte es nur einen einzigen Lehrstuhl gegeben, im
Vergleich zu anderen Hochschulen wurde ein Parallellehrstuhl
erst in jenem Jahr eingerichtet und mit Helmut Bertagnolli besetzt.
Die Attraktivität des Arbeitsgebiets führte ihm in Würzburg und
Stuttgart zahlreiche Mitarbeiter zu. Deshalb war eine Erweiterung
des Themenkreises möglich, und bis heute hat ihm dies
eine umfangreiche Publikationsliste von über 200 Titeln eingebracht.
Sehr spannend war der Einstieg in die theoretische
Behandlung der fl üssigen, oder allgemeiner der amorphen
Systeme. In den Jahren seiner Postdoktorandentätigkeit hatte
nicht nur die statistische Mechanik amorpher Systeme sondern
infolge der technischen Verbesserung der Computer die
numerische Statistik enormen Fortschritt erfahren.
Helmut Bertagnolli erkannte diese neuen Entwicklungen umgehend
und setzte die moleküldynamische und die Monte-Carlo
Simulation für die Bestimmung zwischenmolekularer Potentiale
ein. Auf experimenteller Seite ergänzte er die bisherigen Röntgen-
und Neutronenuntersuchungen durch das neue EXAFS-
Verfahren (extended X-ray absorption fi ne structure) und die
Differentielle Anomale Röntgenstreuung. Diese Verfahren
haben den Vorteil, dass sie elementspezifi sch sind und daher
die aufwändigen Isotopensubstitutionen umgehen. Der theoretische
Zusammenhang zwischen den Molekülpotentialen und
den Streukurven kann umso besser getestet werden, je mehr
thermodynamische Parameter bei den Experimenten variiert
werden. Folglich setzte er in seiner Arbeitsgruppe nicht nur die
relativ einfache Temperaturvariation sondern die technisch
sehr viel anspruchsvollere Druckvariation ein.
In Zusammenarbeit mit dem Karlsruher Hochdrucklabor von
Ernst Ulrich Franck und Klaus Tödheide entwickelte er Hochdruckküvetten
für die Neutronenstreuung, die am Grenobler
Höchstfl ußreaktor für Messungen an Argon, Chlorwasserstoff,
114
BUNSEN-MAGAZIN · 10. JAHRGANG · 3/2008
Ammoniak, Schwefelhexafl uorid, Methan und Ethan in einem
weiten Phasengebiet mit höchster Präzision eingesetzt wurden
und zur Grundlage für die kritischen Überprüfungen der statistisch-mechanischen
Theorien geworden sind. In Kooperation
mit einem Sonderforschungsbereich hat er sich auch der Katalyse
zugewandt, wobei die katalytische Selektivoxidation von
Kohlenstoff-Wasserstoff-Bindungen untersucht wird.
Es ist fast unbegreifl ich, dass Helmut Bertagnolli trotz dieser
extensiven Forschertätigkeit elf Jahre lang Dekan der Stuttgarter
Fakultät für Chemie war, und das in schwerer Zeit mit vielen
fi nanziellen Problemen für die Hochschule. Auch Gremienarbeit
bei der DFG im Fachkollegium „Physikalische Chemie
von Molekülen, Flüssigkeiten und Grenzfl ächen, Allgemeine
Theoretische Chemie“ und am Grenobler Höchstfl ussreaktor im
Subkomitee „Structure and Dynamics of Liquids and Glasses“,
zuletzt als Chairman, hat er nicht gescheut. Die Einheit von
Forschung und Lehre war ihm stets ein wichtiges Anliegen.
Sein umfassendes Engagement in der Lehre wurde seitens des
Landes Baden-Württemberg mit der Verleihung des Landeslehrpreises
im Jahre 1994 gewürdigt.
Neben diesen vielfältigen Aufgaben konnte kaum Zeit für private
Hobbies übrig bleiben, von denen uns sein Interesse für
die Familiengeschichte und die Literatur, seine Liebe zu Gartenarbeit
und Philatelie bekannt sind. Wir wünschen ihm von
ganzem Herzen, dass diese zurückgestellten Themen und Objekte
im künftigen Ruhestand eine größere Rolle spielen werden,
und er insbesondere seine „hochtechnisierte“ Ausrüstung
für die Gartenarbeit noch intensiver nutzen kann.
Dieter Leicht (Universität Stuttgart)
Manfred Zeidler (RWTH Aachen)

DEUTSCHE BUNSEN-GESELLSCHAFT
BERUFEN/HABILITATION
Priv.-Doz. Dr. Oliver Kühn,
FU Berlin, Mitglied der
Bunsen-Gesellschaft, hat
einen Ruf auf eine W2-
Professur für Theoretische
Physik an die Universität Rostock angenommen.
EHRUNGEN/PREISE/
AUSZEICHNUNGEN
Professor Dr. Dr. h.c.
Wolfgang Kiefer,
Julius-Maximilians-Universität
Würzburg, Mitglied
der Bunsen-Gesellschaft,
erhielt „for his outstanding
contribtions to
Raman spectroskopy for the last 40 years“
den erstmals vergebenen International
Raman Award 2008.
Professor Dr. Katharina
Al-Shamery,...................
Universität Oldenburg,
Mitglied der Bunsen-Gesellschaft,
hat ein Fellowship
des Radcliffe Institutes
for Advanced
Study der Universität Harvard erhalten, das mit
einem mehrmonatigem Forschungsaufenthalt
verbunden ist. Die Wissenschaftlerin
mit dem Spezialgebiet Nanomaterialien
gehört damit zu den 50 international ausgewiesenen
Persönlichkeiten aus Forschung,
Wirtschaft, Kunst und Kultur, die
in einem strengen Selektionsverfahren
ausgesucht werden.
Professor Dr.
Wolfgang Domcke,
Universität München,
Mitglied der Bunsen-
Gesellschaft, und der
Warschauer Physiker
Professor Andrzej Sobolewski erhalten für
ihre Verdienste um die deutsch-polnische
Zusammenarbeit in der Wissenschaft
den Kopernikus-Preis der Deutschen Forschungsgemeinschaft
(DFG) und der Stiftung
für die polnische Wissenschaft (FNP).
Die beiden Wissenschaftler werden damit
für ihre langjährige fruchtbare Kooperation
auf dem Gebiet der Theoretischen Chemie
im Bereich der Photochemie und Photophysik
biologisch relevanter Moleküle
und für ihr gemeinsames Engagement
in der Förderung des wissenschaftlichen
Nachwuchses ausgezeichnet. Der Preis
ist mit 50 000 Euro dotiert und wird am
14. Mai in Warschau von den Präsi-
denten der DFG und FNP, Professor
Matthias Kleiner und Professor
Maciej Żylicz, verliehen.
PD Dr.
Sebastian Schlücker,
Institut für Physikalische
Chemie der Universität
Würzburg, Mitglied der
Bunsen-Gesellschaft,
hat auf der Messe
Analytica Anfang April
in München den mit 2.500 Euro dotierten
Bunsen-Kirchhoff-Preis 2008 für "Arbeiten
zur markierungsfreien schwingungspektroskopischen
Bildgebung in der biomedizinischen
Diagnostik" verliehen bekommen.
Vergeben wird diese Auszeichnung vom
Deutschen Arbeitskreis für Angewandte
Spektroskopie in der Fachgruppe Analytische
Chemie der Gesellschaft deutscher
Chemiker.
Bunsen-Büchpreise
TU Dresden
(von links nach rechts):
Prof. Dr. Karl-Friedrich Arndt,
Dipl.-Chem. Bernhard Ferse,
Prof. Dr. Thomas Wolff
Lisa Paetow (li), Prof. Dr.
Karl-Michael Weitzel (re)
Dipl.-Chem. Bernhard
Ferse erhielt in Anerkennung
seiner Diplom
arbeit „Smarte Nano-
Komposit-Hydrogele“
einen Bunsen-Bücherpreis.
Die Diplomarbeit
befasste sich mit der
Gelierung eines umgebungssensitiven
Poly
meren in Gegenwart von Schichtsilikaten
und der photochemischen Strukturierung
der sich durch sehr gute mechanische
Eigenschaften auszeichnenden
Gele. Angefertigt wurde die Diplomarbeit
unter Betreuung von Prof. Karl-Fr. Arndt.
Universität Marburg
Im Rahmen einer fest-
lichen Veranstaltung
zur Übergabe der Diplom-
und Promotionsurkunden
an die frisch
Examinierten des Fachbereichs
am 3. April
2008 überreichte der
Dekan Prof. Karl-Michael Weitzel einen
Bunsen-Bücherpreis 2008 an Frau Dipl.
Chem. Lisa Paetow. In der dazugehörigen
Urkunde wird die Diplomarbeit von Frau
Paetow mit dem Titel „Rotationsabhängigkeit
des Protonentransfers von HBr+
auf CO2 und CO „ als „herausragende Diplomarbeit
im Fachgebiet Physikalische
Chemie“ gewürdigt.
Universität des Saarlandes
Jens Mitzel (re), Prof. Dr.
Michael Springborg (li)
NACHRICHTEN
Als willkommene Unterbrechung
in den Vorbereitungen
zur Bunsen-
tagung 2008 wurde in
Saarbrücken am 26.
März 2008 ein Bunsen-
Bücherpreis an Herrn
Dipl.-Chem. Jens Mitzel
überreicht. Die Übergabe fand in den
Räumlichkeiten der Physikalischen
Chemie, Universität des Saarlandes, statt.
In seiner Ansprache erwähnte Michael
Springborg, dass mit dem Bunsen-Bücherpreis
das Interesse der Bunsen-Gesellschaft
an jungen Mitgliedern betont wird.
Mit einer Diplomarbeit zum Thema Elektrochemische
Herstellung von Brennstoffzellen-Katalysatoren
in Gas-Diffusions-
Elektroden unter Betreuung von Prof. Dr.
Rolf Hempelmann schloss Jens Mitzel
im Herbst 2007 sein Diplom-Chemie
Studium ab. Nicht nur seine hervorragenden
Leistungen sondern auch seine
kurze Studienzeit wurden mit dem
Bunsen-Bücherpreis gewürdigt. Bei der
Preisverleihung stellte Jens Mitzel kurz
seine Diplomarbeit vor, die er in seiner
Promotionsarbeit unter der Betreuung von
Prof. Dr. Rolf Hempelmann fortsetzt.
VERSTORBEN
Dr. Karlheinz Schmidt,
im Alter von 62 Jahren
(verstorben am 4.3.2008)
Prof. Dr. Peter Robert Belouschek,
im Alter von 59 Jahren
(verstorben am 8.4.2008)
GEBURTSTAGE IM
MAI 2008
Peter Botschwina, Prof. Dr.,
Göttingen,
60. Geburtstag am 4.5.
Jochen Winkelmann, Prof. Dr.,
Leipzig,
65. Geburtstag am 30.5.
Joachim Vater, Dr.,
Berlin,
70. Geburtstag am 28.5.
Niculae I. Ionescu, Prof. Dr.,
Bukarest 12,
75. Geburtstag am 10.5.
Horst Langemann, Prof. Dr.,
Paderborn,
80. Geburtstag am 6.5.
115

NACHRICHTEN
GEBURTSTAGE IM
JUNI 2008
Kalidas Sen, Prof. Dr.
Hyderabad,
60. Geburtstag am 9.6.
Dieter Leicht, Dr.,
Tiefenbronn,
60. Geburtstag am 14.6.
Rudolf Gambert, Dr.,
Wismar,
60. Geburtstag am 18.6.
Manfred Hennecke, Prof. Dr.,
Berlin,
60. Geburtstag am 24.6.
Hartmut Hammer, Dr.,
Köln,
65. Geburtstag am 4.6.
Helmut Bertagnolli, Prof. Dr.,
Stuttgart,
65. Geburtstag am 26.6.
Helmut Tributsch, Prof. Dr.,
Berlin,
65. Geburtstag am 29.6.
Hans-Günther Lintz, Prof. Dr.,
Karlsruhe,
70. Geburtstag am 2.6.
Walter Klöpffer, Prof. Dr.,
Frankfurt,
70. Geburtstag am 6.6.
Jürgen Dohrmann, Prof. Dr.,
Berlin,
70. Geburtstag am 11.6.
Hans-Karl Bodenseh, Prof. Dr.,
Neu-Ulm,
75. Geburtstag am 5.6.
Heinrich Nöth, Prof. Dr. Dr.h.c.mult.,
Grünwald,
80. Geburtstag am 20.6.
Wolf Vielstich, Prof. Dr.,
Münsing,
85. Geburtstag am 18.6.
Am 4.3.2008 verstarb
im Alter von 62 Jahren
Dr. Karlheinz Schmidt,
der der Bunsen-Gesellschaft
über viele Jahre
eng verbunden war. Als
Mitglied des Ständigen
Ausschusses hat Karlheinz Schmidt von
2002 bis 2005 die Arbeit der DBG tatkräftig
unterstützt. Er setzte sich ideenreich
und vorbildlich für alle Gebiete der Chemie
und der Materialforschung in der deutschen
und internationalen Wissenslandschaft ein.
Karlheinz Schmidt wurde 1945 in Witten
116
GEBURTSTAGE IM
JULI 2008
Detlef Arnoldi, Dr.,
Marl,
60. Geburtstag am 2.7.
Gerhard E. Nauer, Prof. Dr.,
Wien,
60. Geburtstag am 16.7.
Martin Quack, Prof. Dr.,
Zürich,
60. Geburtstag am 22.7.
Rudolf Nolte, Dr.,
Alsfeld,
60. Geburtstag am 27.7.
Hermann Weingärtner, Prof. Dr.,
Bochum,
60. Geburtstag am 28.7.
Vlasta Bonacic-Koutecky, Prof. Dr.,
Berlin,
65. Geburtstag am 21.7.
Notker Rösch, Prof. Dr.,
Garching,
65. Geburtstag am 23.7.
Hartmut Krienke, Prof. Dr.,
Regensburg,
65. Geburtstag am 28.7.
Volker Hoffmann, Prof. Dr.,
Kirchlinteln,
70. Geburtstag am 10.7.
Manfred Holz, Dr.,
Durmersheim ,
70. Geburtstag am 25.7.
Heiko Karl Cammenga, Prof. Dr.,
Braunschweig,
70. Geburtstag am 30.7.
Günter Wolf, Prof. Dr.,
Schwaig,
75. Geburtstag am 3.7.
Werner Dörrscheidt, Dr.,
Dorsten,
75. Geburtstag am 5.7.
an der Ruhr geboren. Er studierte Chemie
in Göttingen und promovierte in Göttingen
und Dortmund. Seit 1976 war er in der
Forschungsförderung der Deutschen Forschungsgemeinschaft
tätig, seit 2001
leitete er dort die Fachgruppe „Chemie und
Verfahrenstechnik“. Er engagierte sich
sehr erfolgreich in der Koordinierung der
internationalen Forschungsförderung und
initiierte und koordinierte unter anderem
das europaweite Chemie- Netzwerk ERA-
Chemistry. Im Jahr 2005 erhielt er für
seine Verdienste um die Förderung europäischer
Förderkooperationen in der
Chemie die Carl-Duisberg-Plakette der
BUNSEN-MAGAZIN · 10. JAHRGANG · 3/2008
Friedrich Hensel, Prof. Dr. Dr.E.h.,
Marburg,
75. Geburtstag am 16.7.
Klaus Ebert, Prof. Dr.,
Heidelberg,
80. Geburtstag am 15.7.
Heinrich Röck, Dr. rer.nat.,
Trostberg,
80. Geburtstag am 15.7.
Franz Josef Comes, Prof. Dr.,
Schwalbach,
80. Geburtstag am 18.7.
GEBURTSTAGE IM
AUGUST 2008
Otto Schrems, Prof. Dr.,
Bremerhaven,
60. Geburtstag am 7.8.
U. Boesl von Grafenstein, Prof. Dr.,
Garching,
60. Geburtstag am 30.8.
Helmut Schwarz, Prof. Dr.,
Berlin,
65. Geburtstag am 6.8.
Franz L. Dickert, Prof. Dr.,
Klosterneuburg,
65. Geburtstag am 9.8.
Werner Roth, Dr.,
Eppstein,
65. Geburtstag am 16.8.
Dieter Borgmann, Dr.,
Erlangen,
65. Geburtstag am 25.8.
Gerhard Bergmann, Prof. Dr.,
Witten,
85. Geburtstag am 13.8.
NEUANMELDUNGEN ZUR
MITGLIEDSCHAFT
Nr. 18817 Lisa Paetow,
Philipps-Universität Marburg,
Gesellschaft Deutscher Chemiker. Alle
Kollegen und Freunde haben an Karlheinz
Schmidt sein zielstrebiges und dabei
sehr offenes und freundschaftliches
Wesen geschätzt, das von hoher Konstruktivität
und Kollegialität geprägt war
und die Zusammenarbeit mit ihm zu einer
Freude machte und viele Türen für neue
Initiativen öffnete.
Karlheinz Schmidt wird uns als Freund
und Kollege fehlen, sein Wirken zum Wohle
der Chemie in Deutschland wird unvergessen
bleiben. Die Bunsen-Gesellschaft
trauert um ihn und wird ihm ein ehrendes
Andenken bewahren.

DEUTSCHE BUNSEN-GESELLSCHAFT
Fachbereich Chemie,
Hans-Meerwein-Str.,
35032 Marburg
Nr. 18818 Irina Lokteva,
Universität Oldenburg,
Carl-von-Ossietzky-Str. 9-11,
26129 Oldenburg
Nr. 18819 Prof. Dr. Gerhard Zifferer,
Universität Wien,
Inst. für Physikalische Chemie,
Währinger Str. 42,
1090 Wien, Österreich
Nr. 18820 Patrick Degen,
Technische Universität Dortmund,
LS für Physikalische
Chemie II, Otto-Hahn-Str. 6,
44227 Dortmund
Nr. 18821 André Mirtschink,
Elsasser Str. 9,
01307 Dresden
Nr. 18826 Tobias Zacherle,
RWTH Aachen, Institut für
Physikalische Chemie - PC1,
Landoltweg 2,
52074 Aachen
Nr. 18827 Michael Maas, Technische
Universität Dortmund,
Fakultät Chemie,
Otto-Hahn-Str. 6,
44227 Dortmund
Nr. 18828 Hauke Nicken,
Universität Kiel,
Physikalische Chemie,
Ludewig-Meyn-Str. 8,
24118 Kiel
VERANSTALTUNGEN/EVENTS
TAGUNGEN DER DEUTSCHEN
BUNSEN-GESELLSCHAFT
Bunsentagung 2009
21. - 23. Mai, Köln
Thema: „Physical Chemistry of Solids:
The Science behind Materials Engineering“
Wissenschaftliche Vorbereitung: K.-D.
Becker (Braunschweig), J. Janek (Gießen),
M. Martin (Aachen)
Organisatorische Vorbereitung: R. Strey,
K. Meerholz (Köln)
Bunsentagung 2010
13. - 15. Mai, Bielefeld
Thema: “Interface systems chemistry:
Out of the Vacuum - through the Liquid-
into the Cell”
Wissenschaftliche Vorbereitung: C. Wöll
(Bochum) A. Gölzhäuser (Bielefeld)
Organisatorische Vorbereitung: A. Gölzhäuser,
K. Kohse-Höinghaus (Bielefeld)
Bunsentagung 2011
2. - 4. Juni, Berlin
Thema: „Analyse und Steuerung ultraschneller
photoinduzierter Prozesse“
Wissenschaftliche und Organisatorische
Vorbereitung: E. Rühl (Berlin)
Allgemeine Informationen zu den Bunsentagungen:
www.bunsen.de oder Geschäftsstelle
der Deutschen Bunsen-Gesellschaft
International Bunsen Discussion
Meeting
“Influence of Ionic Liquids on Chemical
and Physiochemical Reactions“
23.-25. November 2008, Clausthal
Scientifi c Organisation: F. Endres (Clausthal-Zellerfeld),
M. Antonietti (Golm), A.
Heintz (Rostock)
Bunsen-Kolloquium
“Electrochemistry with Spatial and
Temporal Resolution”
(4th Gerischer Symposium)
25.-27. Juni 2008, Berlin
Organisation: L.A. Kibler (Ulm), D.M. Kolb
(Ulm), K. Krischer (München)
Information: E-mail: constanze.duvigneau@uni-ulm.de
WEITERE TAGUNGEN
VERSCHIEDENES
DFG-Projekt zur Einzelförderung
Das Reinhart-Koselleck-Projekt der Deutschen Forschungsgemeinschaft
(DFG) fördert Forscher über fünf Jahre mit insgesamt
bis zu 1,25 Mio. Euro. Das Programm richtet sich an Wissenschaftler
mit risikoreicheren Forschungsvorhaben.
2 nd EuCheMS Chemistry Congress
16. - 20. September 2008, Turin
Information: www.euchems-torino2008.it
www.dgkl2008.de
Electrochemistry: Crossing boundaries
6.-8. Oktober, Universität Gießen
Organisation: Organisation: J. Janek, D.
Schlettwein, C. Dörr
Information:..www.gdch.de/electrochemistry2008
21. Vortragstagung mit Sonderforum
Photochemie in den Materialwissenschaften
6. - 8. Oktober 2008, Universität Bielefeld
Organisation: Fachgruppe Photochemie
der Gesellschaft Deutscher Chemiker
und Deutsche Bunsen-Gesellschaft für
Physikalische Chemie:
Information: Jochen Mattay,
E-mail: mattay@uni-bielefeld.de
Web: http://fachgruppe-photochemie.de/
42. Metallographie-Tagung mit Ausstellung
Metalle – Keramik – Polymere
17.-19. September 2008, Universität Jena
Information: http://www.dgm.de/dgm/
metallographie
ProcessNet-Jahrestagung
7.-9. Oktober 2008, Karlsruhe
Information: www.dechema.de/jt2008.html
AUSSCHREIBUNGEN
NACHRICHTEN
Hans G. A. Hellmann-Preis
für Theoretische Chemie
Im Rahmen des 44. Symposiums für Theoretische
Chemie, das vom 23.-27. September
2008 in Ramsau am Dachstein
stattfi nden wird, soll wieder der „Hans G.
A. Hellmann-Preis für Theoretische Chemie“
vergeben werden.
Der Preis wird satzungsgemäß für hervorragende
wissenschaftliche Leistungen aus
dem Gesamtbereich der Theoretischen
Chemie an jüngere Nachwuchswissenschaftler(innen)
verliehen, die noch keine
Lebenszeit-Professur innehaben und die
der deutschsprachigen Forschungslandschaft
verbunden sind.
Vorschläge mit Curriculum, Laudatio, Publikationsliste
und Sonderdrucken der fünf
wichtigsten Veröffentlichungen des Kandidaten
werden bis Ende Mai 2008 erbeten
an:
Den Vorsitzenden der Arbeitsgemeinschaft
für Theoretische Chemie, Herrn Prof. Dr.
Wolfgang Domcke, Lehrstuhl für Theoretische
Chemie, Technische Universität
München, Lichtenbergstraße 4, D-85474
München.
Weitere Information:
www.theochem.de/agtc.hellmann.html
Bewerber können bis zum 1. Juni die Förderung bei der DFG
beantragen.
www.dfg.de/forschungsfoerderung/einzelfoerderung.
117

NACHRICHTEN
118
International Bunsen Discussion Meeting,
November 23-25, 2008
Influence of Ionic Liquids on Chemical and
Physicochemical Reactions
Scope of the conference
BUNSEN-MAGAZIN · 10. JAHRGANG · 3/2008
Ionic liquids have gained meanwhile a worldwide interest as promising
solvents for a variety of processes in chemistry, physics and engineering. This
variety is on the one hand due to the enormous variety of ionic liquids (at least
10 9 different liquids should be feasible), on the other hand ionic liquids have
quite fascinating properties: many of the hitherto known ionic liquids have
vapour pressures around 10 -11- 10 -10 mbar at room temperature. In fact this is
negligible and as a consequence ionic liquids have no smell. Even at elevated
temperatures the vapour pressure is that low that they can usually not be
distilled at reasonable rates. Distillation would be a highly welcome routine for
purification as purity is still one of the major issues. There are other
remarkable properties such as wide electrochemical windows (~ ±3 Volt vs.
NHE), wide thermal windows (~ -50°C - 250°C) and varying cation/anion
interactions that make ionic liquids extremely interesting for fundamental
research. There is a rising number of publications now demonstrating that
anions or cations can influence chemical and physicochemical reactions. The
solubility of chemical compounds can be totally different if just the cation of an
ionic liquid is different. The electrodeposition of metals and semiconductors
can be tuned from microcrystalline to nanocrystalline just by varying the cation.
Variation of the anion can lead to nanocrystalline anatase or nanocrystalline
rutile. Chiral ionic liquids can influence the reaction pathway of a chemical
reaction. Solvated electrons behave different in different ionic environments,
and so on. It is likely that new processes can be developed where just by
variation of the cations or anions of ionic liquids different products are
achievable. This International Bunsen Discussion Meeting, which is in
cooperation with the DFG priority program SPP1191- Ionic Liquids has the aim
to shed more light on these effects and to discuss these effects. It is planned
to have a special issue of a peer-reviewed journal on the topic of this meeting.
The program of this meeting will consist of invited and contributed talks and
posters.
The following people have agreed to give plenary lectures:
Prof. Dr. Ken Seddon, QUILL, Belfast, UK
Prof. Dr. Robin Rogers, QUILL, Belfast, UK
Prof. Dr. Hiroyuki Ohno, Tokyo, Japan
Prof. Dr. Yasushi Katayama, Keio, Japan
Prof. Dr. Steven Baldelli, Houston, USA
Prof. Dr. Ralf Ludwig, Rostock, Germany
The meeting will be held from Sunday, November 23rd, 2008 through
Tuesday, November 25th, 2008 in the Aula Academica. There will be a "Get
together" with welcoming remarks by the officials on Sunday from 11:00 to
12:00. The oral sessions will start on Sunday 14:00 and end on Tuesday at
18:00. There will be a conference dinner on Monday Evening, in a "Harzer"
Restaurant with local and international gastronomic specialities. On Monday
Afternoon excursions to the mining history of the Harz Mountains Area are
planned.
www.bunsen2008.tu-clausthal.de
For further information please contact: Univ.-Prof. Dr. Frank Endres
Email: frank.endres@tu-clausthal.de

Grußadresse der Bunsen-Gesellschaft anlässlich der Verleihung
des Wilhelm-Ostwald-Nachwuchspreises
Meine sehr verehrten Damen und Herren !
Der Wilhelm-Ostwald-Nachwuchspreis sowie
ein Anerkennungspreis werden heute zum
ersten Mal verliehen. Ich freue mich sehr,
Ihnen allen zu diesem Anlass die Grüße der
Deutschen Bunsen-Gesellschaft für Physikalische
Chemie überbringen zu dürfen. Den
Preisträgerinnen überbringe ich im Namen
des Vorstands und des Ständigen Ausschusses
die Glückwünsche der Bunsen-
Gesellschaft. Und auch ich selbst möchte
Ihnen, Frau Dr. Domke und Ihnen, Frau Dr.
Vöhringer, schon jetzt sehr herzlich zu den
Auszeichnungen gratulieren, die Sie an
diesem Nachmittag entgegennehmen
werden.
Dies ist ein Tag der Freude, nicht nur für Sie
als Preisträgerinnen, sondern für uns alle
und speziell für mich, sowohl persönlich
als auch als Vertreter der Bunsen-Gesellschaft.
Das hat zunächst einmal damit zu tun,
dass Wilhelm Ostwald der Gründervater
und der erste Erste Vorsitzende unserer
Gesellschaft war. Damals, am Ende des
neunzehnten Jahrhunderts, hieß sie freilich
noch Deutsche Elektrochemische Gesellschaft.
Erst einige Jahre später wurde sie
auf Ostwalds eigenen Vorschlag in Deutsche
Bunsen-Gesellschaft umbenannt. Vor
diesem historischen Hintergrund ist es nur
selbstverständlich, dass die Bunsen-Gesellschaft
zu den Träger-Gesellschaften des
Wilhelm-Ostwald-Nachwuchspreises gehört.
Für mich selbst liegt der Hauptgrund zur
Freude darin, dass sich die Preisvergabe
heute genau so erfüllt, wie wir es letztes
Jahr im Auswahlkomitee einstimmig beschlossen
hatten. Daher bin ich sehr gern
nach Großbothen gekommen und freue
mich jetzt, bei Ihnen sein zu dürfen.
Es gibt zwei Wahrheiten, die mir heute in
den Sinn kommen. Beide sind uns als Zitate
überliefert. Die erste Wahrheit formulierte
schon Sir Isaac Newton, als er sagte:
„Wir stehen auf den Schultern von Riesen.“
Gleich mehr dazu. Die zweite Wahrheit
sprach Werner Heisenberg aus: „Wissenschaft
wird von Menschen gemacht.“ Ich
habe gelesen, dass Sie, sehr verehrter,
lieber Herr Ertl, diesen Satz erst kürzlich
zitiert haben. Das war nach der Verleihung
des Nobelpreises und nach dem Gala-Diner,
in Ihrer Ansprache im Stadthaus von Stockholm.
Meine Damen und Herren, lassen Sie mich
mit dieser zweiten Wahrheit beginnen. Wissenschaft
wird von Menschen gemacht. So
war es in der Vergangenheit, und so ist es
immer noch. Manche Menschen machen
besonders gute Wissenschaft, Wissenschaft
von besonderer Tragweite. Diejenigen, die
dies in der Vergangenheit taten, sind die Riesen,
auf deren Schultern wir heute stehen.
Diejenigen, die es heute tun, besonders die
Jungen unter ihnen, verdienen unsere ganze
Aufmerksamkeit. Denn erstens sind wir,
die “scientifi c community“, ihnen für ihre
herausragenden Leistungen zu Dank verpfl
ichtet. Und zweitens ist es wichtig, dass
diese Leistungen weithin sichtbar gemacht
werden. Sichtbarmachen durch öffentliche
Anerkennung – das ist der Sinn von Nachwuchspreisen.
Durch die Verleihung werden zunächst einmal
die Ausgezeichneten selbst bestärkt
und gefördert. Aber das ist ja nicht alles.
Bestärkt und gefördert wird auch das wissenschaftliche
Umfeld. Denn viele werden
so auf neue Entwicklungen aufmerksam
gemacht und auch auf diejenigen, denen wir
sie verdanken.
An dieser Stelle kommen die Riesen ins
Spiel.
Von den Riesen, die ich meine, war Wilhelm
Ostwald der erste, 1909 gewürdigt durch
den Nobelpreis für Chemie. Ostwald hatte
– unter anderem – das Prinzip der Katalyse
erkannt. Es war ihm gelungen, mit Eisen als
Katalysator, aus den Elementen Ammoniak
zu gewinnen. Im Jahre 1900 schrieb er einen
Brief an die Direktion der BASF, in dem
es hieß: „Hiermit gestatte ich mir, der verehrlichen
Direktion die Mitteilung zu machen,
dass ich ein Verfahren entdeckt habe, freien
Stickstoff, z.B. aus der Luft, mit gasförmigem
Wasserstoff zu Ammoniak zu vereinigen.“
Später, in seinen „Lebenslinien“, musste er
freilich eingestehen, dass er das „Kindlein“
in der Folgezeit vernachlässigt hatte und
sich andere seiner annehmen mussten.
Und hier kommt der zweite Riese ins Spiel,
Fritz Haber. Wie Sie alle wissen, entwickelte
Haber gemeinsam mit Carl Bosch das
großtechnisch einsetzbare Verfahren zur
Ammoniaksynthese, für das er 1918 mit
dem Nobelpreis für Chemie ausgezeichnet
wurde. Danach vergingen Jahrzehnte, bis
die entscheidenden Einzelschritte auf der
Katalysatoroberfl äche identifi ziert werden
konnten. Hierfür, also für das Verständnis
des atomaren Reaktionsablaufs,
wurde der jüngste Nobelpreis für Chemie
vergeben. Preisträger war Fritz Habers
wissenschaftlicher Urenkel, Gerhard
Ertl, der heute als Frau Domkes
wissenschaftlicher Mentor bei uns ist.
Die heutige Wilhelm-Ostwald-Nachwuchspreisträgerin,
Frau Dr. Domke, hat natürlich
nicht mehr auf dem Gebiet der Ammoniaksynthese
gearbeitet. In Herrn Ertls
Arbeitsgruppe sind längst neue Fragen und
neue Methoden in den Vordergrund des Interesses
gerückt. Zu den neuen Verfahren
gehört die spitzenverstärkte RAMAN-Spektroskopie,
die Frau Domke in ihrer Dissertation
in beeindruckender Weise weiterentwickelt
und eingesetzt hat.
Sie, liebe Frau Domke, sind um das Glück
zu beneiden, auf den Schultern von gleich
drei Riesen zu stehen – Ostwald, Haber, Ertl,
alle drei Nobelpreisträger für Chemie. In Ihrer
außergewöhnlichen Dissertation haben Sie
ganz im Sinne der Preisausschreibung eine
Brücke zwischen verschiedenen Disziplinen
geschlagen. Diese Brücke führt zunächst
von der Physik zur Chemie und dann sogar
weiter bis zu biologischen Fragestellungen.
Auch Frau Dr. Vöhringer, die heute mit einem
Anerkennungspreis ausgezeichnet wird, hat
eine bemerkenswerte Dissertation vorgelegt.
Ihr Thema waren die Wahrnehmungsexperimente
im postrevolutionären Russland, und
sie hat dabei ebenfalls Brücken zwischen
verschiedenen Disziplinen geschlagen. Diese
Disziplinen sind – global gesagt – die
Wissenschaft, die Technik und die Kunst,
also genau diejenigen, die Ostwald selbst
am meisten am Herzen lagen. Damit stehen
auch Sie, liebe Frau Vöhringer, auf den Schultern
des Genius Loci, Wilhelm Ostwald.
Auf die Vorträge der Preisträgerinnen sind
wir alle sehr gespannt, und wir freuen uns
darauf.
Vielen Dank.
Prof. Dr. Klaus Funke
Universität Münster
Institut für Physikalische Chemie
Corrensstrasse 30, 48149 Münster
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GDCH
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ZUSAMMENARBEIT STÄRKEN
Die Wechselwirkung zwischen Universitäten und außeruniversitären
Einrichtungen zu stärken, ist eine Aufgabe, deren Erfüllung bereits
vor etwa neun Jahren bei der Systemevaluation angemahnt wurde.
Nun hat das Exzellenzverfahren der Bundesregierung dazu beigetragen,
wie immer man im einzelnen dazu stehen mag, solche
Einrichtungen stärker zusammenzuführen. Lassen Sie mich mit
einem Beispiel beginnen, warum nicht mit Mainz.
BEISPIEL MAINZ
Die Mainzer Universität und die beiden Mainzer Max-Planck-Institute
(MPI) verbindet eine erfolgreiche Zusammenarbeit, die durch
die Bewilligung einer gemeinsamen Graduiertenschule (Universität
mit dem MPI für Polymerforschung) in der Exzellenzinitiative bestätigt
worden ist. In der Folge sollte ein Graduate Center eingerichtet
werden, das rechtlich selbstständig und von beiden Partnern zu
gleichen Teilen getragen werden sollte. Es käme einem externen
Fachbereich ohne Grundstudium gleich. Diese Einrichtung hätte
ein von der Universität an das Graduate Center delegiertes Promotionsrecht,
wobei die Universität die Kontrolle über das Promotionsrecht
behielte. Das Modell hat Kritik auf sich gezogen, denn
befürchtet wird eine Zuerkennung des Promotionsrechts generell
an die Max-Planck-Institute.
PROMOTIONSRECHT BLEIBT BEI UNIVERSITÄTEN
Wie wichtig allen Beteiligten und der breiten Öffentlichkeit die
Richtigstellung der Sachverhalte war, zeigte eine Pressekonferenz
im Anschluss an die Senatssitzung der Max-Planck-Gesellschaft
(MPG) am 14. März in Berlin, in der sich der Präsident der MPG,
Peter Gruss, der Präsident der Johannes-Gutenberg-Universität
Mainz, Georg Krausch, die Ministerin für Bildung, Wissenschaft,
Jugend und Kultur des Landes Rheinland-Pfalz, Doris Ahnen, und
die Präsidentin der Hochschulrektorenkonferenz, Margret Wintermantel,
den Fragen der Journalisten stellten. Deutlich gemacht
wurde in der Pressekonferenz: „Das Promotionsrecht verbleibt bei
BUNSEN-MAGAZIN · 10. JAHRGANG · 3/2008
der Universität Mainz. Der Anteil der Max-Planck-Gesellschaft am
Promotionsverfahren soll jedoch künftig transparent und sichtbar
werden: Erstmals sind Max-Planck-Wissenschaftlerinnen und -Wissenschaftler
in der paritätisch besetzten gemeinsamen Promotionskommission
der Universität Mainz gleichberechtigt am Promotionsverfahren
beteiligt. Auf der Promotionsurkunde erscheinen
künftig neben dem Siegel der Universität auch das Max-Planck-
Logo sowie die Unterschrift der Leitung des Graduate Center.“ Ich
muss zugeben, dass eine Beurteilung des gesamten Sachverhalts,
zumindest so wie er sich zunächst ab Januar darstellte, über meinen
Horizont als Wissenschaftler hinausging. Als GDCh-Präsident
möchte ich mich natürlich an der Meinung der Mehrheit der Chemiker
ausrichten, und Sie verstehen, dass das in diesem Fall in
den letzten Wochen fast zu einem Loyalitätsproblem geführt hätte.
Die Befürchtungen einer Übertragung des Promotionsrechts an die
MPG scheinen mir nun jedoch unbegründet.
BEISPIEL GÖTTINGEN
Ein anderes sehr erfolgreiches Projekt ist offensichtlich Gauss, die
Georg-August University School of Science in Göttingen, an der neben
den fünf naturwissenschaftlichen Fakultäten auch die Göttinger
Max-Planck-Institute seit 2005 in einem Promotionskolleg zusammenarbeiten.
Darüber hinaus bringen weitere Fakultäten ihre
Promotionsprogramme in Gauss ein. Die Chemie ist im Vorstand
durch Ulf Diederichsen vertreten. Die Programmleiter können
durchaus aus einem Max-Planck-Institut stammen, das Promotionsrecht
liegt aber auch hier eindeutig bei den Fakultäten. Das
ehrgeizige Ziel ist, dass alle, die in Göttingen zum Dr. rer. nat. promoviert
werden, ab 2010 dies ausschließlich über Gauss tun.
BEISPIEL KARLSRUHE
Gespannt sein darf man auf das Unternehmen KIT – Karlsruher
Institut für Technologie, dem Zusammenschluss zwischen der Universität
und dem Forschungszentrum Karlsruhe, einer Einrichtung
der Helmholtz-Gemeinschaft, der vor etwa einem Monat erfolgte.
Aber auch hier ist die Zusammenarbeit nicht neu. Anders als in
Mainz waren die Wissenschaftler des Forschungszentrums immer
auch Teil der Universität, mit allen Konsequenzen, für Diplom- und
Doktorarbeiten etwa. Junge Wissenschaftler konnten schon immer
am Forschungszentrum ihre Promotion anfertigen, promoviert werden
sie in jedem Fall durch die Universität.
ZIEL: SPITZENPOSITION
Wie Sie sehen, es gibt viele Modelle einer erfolgreichen Zusammenarbeit
im Kontext Doktorandenausbildung zwischen Universitäten
und ihren externen Partnern. Ich bin mir sicher, wir sind – auch in
Mainz – auf einem guten Weg. Der Diskussionsbedarf um die Zusammenarbeit
zwischen universitären und außeruniversitären Einrichtungen
ist groß – lassen Sie uns diese Diskussion führen, und
zwar nur mit dem einen Ziel vor Augen: die chemische – und natürlich
nicht nur diese – Forschung und Lehre in Deutschland zu absoluten
Spitzenpositionen im internationalen Wettbewerb zu führen.
Klaus Müllen, Mainz
Der Autor ist Präsident der Gesellschaft
Deutscher Chemiker und Direktor am
MPI für Polymerforschung in Mainz.

Am Institut für Physikalische Chemie der Fakultät Chemie der Universität
Stuttgart ist eine
Professur (W3 mit Leitungsfunktion) für
"Physikalische Chemie der
kondensierten Materie"
zum 1. Oktober 2009 zu besetzen.
Bewerber für diesen Lehrstuhl müssen in der Lage sein, die Lehre in der
Physikalischen Chemie in der ganzen Breite zu vertreten. Der Forschungsschwerpunkt
sollte im Bereich der Physikalischen Chemie der kondensierten
Materie liegen und maßgeblich zur fachübergreifenden Zusammenarbeit
in einem der Forschungsschwerpunkte der Fakultät, vorzugsweise
„Materials and Functional Molecules“, beitragen. Eine Mitarbeit
im SFB 706 „Katalytische Selektivoxidationen von C-H-Bindungen mit
molekularem Sauerstoff“ ist wünschenswert.
Es gelten die Einstellungsvoraussetzungen des § 47 Landeshochschulgesetz.
Im Falle einer erstmaligen Berufung in ein Professorenamt kann die
Ernennung zunächst auf Probe erfolgen (§ 50 Abs. 1 LHG).
Bewerbungen mit Lebenslauf, Zeugniskopien, einer Darstellung des
wissenschaftlichen Werdegangs und der Lehrtätigkeiten, einer vollständigen,
strukturierten Publikationsliste mit Anlage von bis zu drei
Sonderdrucken, einer Auflistung der eingeworbenen Drittmittel, Kurzbeschreibung
der laufenden Vorhaben und einem wissenschaftlichen
Konzept sind bis zum 19. Mai 2008 einzusenden an den Vorsitzenden der
Berufungskommission, Prof. Dr. H.-J. Werner, Dekan der Fakultät
Chemie, Universität Stuttgart, Pfaffenwaldring 55, 70569 Stuttgart.
Die Universität Stuttgart möchte den Anteil der Frauen im wissenschaftlichen Bereich
erhöhen und ist deshalb an Bewerbungen von Frauen besonders interessiert.
Schwerbehinderte werden bei gleicher Eignung vorrangig eingestellt.
ALBERT-LUDWIGS-
UNIVERSITÄT FREIBURG
An der Fakultät für Chemie, Pharmazie und Geowissenschaften
der Universität Freiburg ist zum Wintersemester
2009/2010 eine
W3-Professur für Physikalische Chemie
mit Leitungsfunktion zu besetzen.
Die Professur vertritt das Fach Physikalische Chemie in Lehre
und Forschung. Bewerber/Bewerberinnen sollen durch
Forschungen auf einem aktuellen Gebiet der experimentellen
physikalischen Chemie ausgewiesen sein. Entsprechend dem
Umfeld an der Universität Freiburg ist dabei ein Forschungsschwerpunkt
mit materialwissenschaftlichen Bezügen (z.B.
Soft Matter Sciences, Funktionspolymere) erwünscht. Die
Mitarbeit in fächerübergreifenden Forschungsprogrammen
wird erwartet.
Die Universität strebt eine Erhöhung des Anteils der Frauen
in Forschung und Lehre an und bittet deshalb qualifizierte
Wissenschaftlerinnen nachdrücklich um ihre Bewerbung.
Schwerbehinderte werden bei gleicher Eignung bevorzugt
eingestellt.
Es wird gebeten, Bewerbungen bis zum 25.05.2008 mit den
üblichen Unterlagen an den Dekan der Fakultät für Chemie,
Pharmazie und Geowissenschaften der Universität,
Hebelstr. 27, 79104 Freiburg im Breisgau, zu richten.
Bewerberinnen und Bewerber sollten einen Bewerbungsbogen
im Dekanat anfordern. Tel. 0761-203-5977 oder
dekanat@cpg.uni-freiburg.de
An der Mathematisch-Naturwissenschaftlichen Fakultät der Christian-
Albrechts-Universität zu Kiel ist im Institut für Physikalische Chemie
zum nächstmöglichen Termin eine
Juniorprofessur (W1)
für Theoretische Chemie
zu besetzen. Die Bewerberinnen und Bewerber sollen mit Entwicklungsund
Anwendungsarbeiten in einem aktuellen Forschungsgebiet der
Theoretischen Chemie ausgewiesen sein, das die vorhandene Expertise
am Institut (Wellenpaketdynamik, Strukturoptimierung) sinnvoll ergänzt.
Möglich sind hier Entwicklung und Anwendung von ab-initio-/DFT-
Verfahren der Quantenchemie (auch elektronisch angeregte Zustände)
oder ab-initio- bzw. klassische Moleküldynamik, aber auch andere
Gebiete. Erwünscht ist die Bereitschaft zur Mitarbeit im Netzwerk „Future
Ocean“ und im Sonderforschungsbereich 677 „Funktion durch Schalten“.
Im Bereich der Lehre ist eine angemessene Mitarbeit beim Lehrangebot
des Instituts erwünscht.
Die Einstellung erfolgt zunächst befristet für drei Jahre. Nach positiver
Evaluierung ist eine Verlängerung um weitere drei Jahre vorgesehen.
Einstellungsvoraussetzung ist neben den dienstrechtlichen Erfordernissen
für Juniorprofessoren/Juniorprofessorinnen ein abgeschlossenes
Hochschulstudium, pädagogische Eignung sowie eine zügig abgeschlossene
und herausragende Dissertation. Die Promotions- und
Beschäftigungsphase vor der Berufung soll insgesamt nicht mehr als 6
Jahre betragen (Schwangerschaften und Erziehungs- bzw. Elternzeiten
werden berücksichtigt).
Die Christian-Albrechts-Universität zu Kiel ist bestrebt, den Anteil der
Professorinnen zu erhöhen, und fordert deshalb entsprechend qualifizierte
Frauen nachdrücklich auf, sich zu bewerben. Frauen werden
bei gleicher Eignung, Befähigung und fachlicher Leistung vorrangig
berücksichtigt.
Die Hochschule setzt sich für die Beschäftigung schwerbehinderter
Menschen ein. Daher werden schwerbehinderte Bewerberinnen und
Bewerber bei entsprechender Eignung bevorzugt berücksichtigt.
Bewerbungen mit den üblichen Unterlagen (Lebenslauf, Zeugniskopien,
Schriftenverzeichnis und eine kurz gefasste Forschungsperspektive)
sind bis zum 30. Mai 2008 zu richten an den
Dekan der Mathematisch-Naturwissenschaftlichen Fakultät der
Christian-Albrechts-Universität zu Kiel, 24098 Kiel