Kernphysik
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SS 2013, HHU Duesseldorf, Prof. Dr. Thomas Heinzel<br />
Vorlesung: Kern- und Elementarteilchenphysik, inoffizielle Mitschrift<br />
by: Christian Krause, Matr. 1956616 5 KERNKRÄFTE + KERNMODELLE<br />
5.1 Das Deuteron<br />
• Bindungsenergie: Messung durch Photospaltung: 2 1H + hν → p + n + E kin<br />
→ Messe Reaktion als Funktion von ν, E kin (p) = E kin (n) Impulserhaltung<br />
ν = γ: Falls E γ < E B : keine Reaktion, setzt ein bei E γ = 2,225 MeV<br />
• Magnetisches Moment: µ 0 = 0, 857µ k ≈ µ p + µ n<br />
⇒ beide Kernspins stehen coparallel ↑↑, antiparalleler Zustand ↑↓ ist instabil.<br />
⇒ starke Wechselwirkung ist signifikant Spin-abhängig.<br />
Modell Kastenpotential, r 0 Breite, v 0 Tiefe V 0 > 0, Bindungsenergie: E B > 0, µ = m p · m n<br />
m p + m n<br />
reduzierte Masse ≈ m 2<br />
Wie oben: Ψ(r) = u(r) · 1<br />
r → d2 u<br />
dr 2 + m (E − V (r)) = 0<br />
2 { −V0 r ≤ r 0<br />
0 sonst<br />
Randbedingungen: u(0) = 0 = u(∞)<br />
⎧<br />
⎪⎨ u i (r) = A i sin(k i · r) innen k i = 1 m(V0 − E B )<br />
→ Lösung: u(r) =<br />
√<br />
⎪⎩ u a (r) = A a e −r/a <br />
aussen a = √ mEB<br />
Gemessen: E B , gesucht: V 0 , Stetigkeit:<br />
u i (r 0 ) ! = u a (r 0 ) : A i sin(k i · r 0 ) ! = A a e −r 0/a (1)<br />
u ′ i(r 0 ) ! = u ′ a(r 0 ) : k i A i cos(k i · r 0 ) ! = −A a<br />
a e−r 0/a (2)<br />
→ (1)<br />
(2) : k icot(k i · r 0 ) ! = − 1 a<br />
( √<br />
r0 m √<br />
) √<br />
EB<br />
k i , a einsetzen: cot V0 − E B = −<br />
<br />
V 0 − E B<br />
z.B. √ Graphische Lösung: V 0 = 67, 52 MeV, Auch: Näherung:<br />
EB<br />
≈ σ ⇒ r √<br />
0 m √<br />
V0 − E<br />
V 0 − E B <br />
¯ B ≈ π 2<br />
Abfall: Ψ a (r) auf 1 e : → v 0 ≈ π2<br />
4<br />
2<br />
mr 2 0<br />
≈ 45 MeV<br />
nach 4,3 fm von r 0 aus ⇒ Radius der Wellenfunktion ≈ 5,7 fm<br />
Gestalt der Wellenfunktion<br />
W (r)dr = Wahrscheinlichkeit, den Abstand in [r, r + dr] zu finden.<br />
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