Kernphysik
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SS 2013, HHU Duesseldorf, Prof. Dr. Thomas Heinzel<br />
Vorlesung: Kern- und Elementarteilchenphysik, inoffizielle Mitschrift<br />
by: Christian Krause, Matr. 1956616 6 KERNREAKTIONEN<br />
→ n-induzierte Spaltung schwerer Kerne: (Otto Hahn, Fritz Strassmann, 1939) N.P. Hahn (Chemie)<br />
1944<br />
1MeV<br />
n + 238<br />
92 U → 239<br />
92 U ∗ → Y ∗<br />
1 + Y ∗<br />
2 + j · n, j hängt von den Fragmenten ab.<br />
Fragmente: Weisen n-Überschuss auf → β − -Strahlung oder n-Emission.<br />
∆E B + E kin (n) !<br />
geE sp<br />
Target Compound ∆E B ∆ SP Notwendige E kin (n)<br />
238 239<br />
92 U 92 U ∗ 5,0 MeV 6,1 MeV ≥ 1,1 MeV<br />
235 236<br />
92 U 92 U ∗ 6,4 MeV 5,3 MeV σ thermische n<br />
Ursache: 236<br />
92 U ist ein gg-Kern: Besonders stabil<br />
Allgemein: Hinreichend große ug-Kerne spalten durch therm. Neutronen: 233 U, 235 U, 239 P u, 241 P u<br />
z.B. n + 235<br />
92 U E th<br />
−→ 236<br />
92 U ∗ → 141<br />
56 Ba ∗ + 92<br />
36Kr ∗ + j · n und j = 3, mit < j >= 2, 43<br />
< E kin (n) >≈ 2MeV<br />
Natürliches Uran: 99,3% 238 U, 0, 7% 235 U<br />
Neutron, 2 Mev in natürlichem Uran: ≈ kein Effekt. Wirkungsquerschnittte für Einfang und<br />
β-Zerfall >> W.Q. Spaltung.<br />
Ausser für 235 U bei E kin (n) ≤ 100meV<br />
∃ keine thermische n. Da schnelle n nur ineffizient durch Stösse an u-Kernen abgebremst werden und<br />
dabei mit hoher wahrscheinlichkeit absorbiert werden ohne zu spalten. ⇒ keine Kettenreaktion.<br />
Bem: E-Bilanz bei Spaltung:<br />
z.B. 235 U: Freigesetzte Energie ∆E ≈ 201MeV<br />
Verteilung:<br />
E kin (Yi ∗ ) E kin (n) E γ E β E ν<br />
167 MeV 6 MeV 13MeV 5 MeV 10 MeV<br />
Nutzbar davon sind 178 MeV ( ∑ außer E ν ).<br />
6.6 Kernspaltungs-Reaktionen<br />
z.B. Frankreich: 78% der Energie aus KKW.<br />
• - Gefahr Fehlfunktion<br />
• - Radioaktive Abfälle<br />
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