Dynamik ultrakalter Neutronen im Gravitationsfeld der Erde
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2.2 Ultrakalte <strong>Neutronen</strong> und Galileis Fallgesetz 2010.8Ai(ζ)Bi(ζ)0.60.40.20−0.2−0.4−10 −8 −6 −4 −2 0 2ζAbbildung 2.2: Die Airy-Funktionenmussψ(ζ) | ζ=0 = 0 (2.41)gelten. Das durch (2.40) definierte Potential führt zur Quantisierung <strong>der</strong> Energieeigenwerteǫ → ǫ n . Diese können durch Lösung von Gleichung (2.41) berechnet werden.Zum Zwecke <strong>der</strong> Anschaulichkeit soll von nun an wie<strong>der</strong> in physikalischen Einheitengerechnet werden.Energieeigenwerte <strong>der</strong> Schrödingergleichung Um das System vollständig zu charakterisieren,muss nun noch das Eigenwertspektrum <strong>der</strong> Energien unter Benutzung vonGleichung (2.41) best<strong>im</strong>mt werden. Dies kann auf numerischem Wege o<strong>der</strong> mithilfe <strong>der</strong>WKB-Methode durchgeführt werden. Eine genauere Herleitung findet sich in [Wes01]. Inphysikalischen Einheiten lautet das Ergebnis <strong>der</strong> WKB-Methode( 3πE n = mgRǫ n = mgR2(n − 1 4)) 2/3, (2.42)die Energieeigenwerte steigen also proportional zu n 2/3 an.Tabelle 2.3 zeigt die exakten und die nach <strong>der</strong> WKB-Methode berechneten Energieeigenwerte.Dazu ist die entsprechende klassische Fallhöhe z n = Eexakt nmgdes quantenmechanischenTeilchens angegeben.Wir können nun unter Berücksichtigung <strong>der</strong> Randbedingungen die spezielle Lösung <strong>der</strong>