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spritzdüse gelangen. Ferner entsteht ohne anliegenden Absaugdruck eine sehr ungleichmäßige,
pulsartige Ausströ mung des P ulv ers.
Förderrate in kg/h
1 4
1 2
1 0
8
6
4
2
0
0, 5 1 , 0 1 , 5 2, 0 2, 5 3 , 0 3 , 5 4, 0
Verwirbelungsdruck pV in ba r
29
5 bar
4 bar
3 bar
2 bar
1 bar
Absaugdruck p A
0 bar ( k e i n D ru c k )
Abb. 3.10: Pulverförderrate von CL23CBK in Abhängigkeit verschiedener System drü cke
W ird nur der Absaugdruck angelegt ( p A> 0 bar, p V= 0 bar) , so reicht der im Pulverbehälter er-
z eugte U nterdruck nicht aus, um das Pulver aus dem Behälter z ur Pistole z u befördern. E s ergibt
sich eine Abhängigkeit der Pulverförderung von beiden am System anliegenden D rü cken. H ier-
bei w ird die M enge des geförderten Pulvers vornehm lich ü ber die E instellung des V erw irbe-
lungsdruckes p V geregelt.
D ie G eschw indigkeit der Pulverp artikel stellt einen w esentlichen Param eter bei der U ntersuchung
des F lam m sp ritz verfahrens dar. Aus der G eschw indigkeit ergibt sich die V erw eilz eit der Partikel
in der F lam m e und som it die D auer des W ärm eeintrages von der F lam m e in das Pulver. Z ur Be-
stim m ung der Anfangsgeschw indigkeit v 0 der Pulverteilchen sind z uerst theoretische Betrach-
tungen angestellt w orden. E s w urde von der m ax im alen G eschw indigkeit ausgegangen, die das
F ördergas am D ü senaustritt erreichen kann. H ierz u ist die Bernoulli-G leichung angesetz t w or-
den, m it der die theoretische G eschw indigkeit eines ausström enden G ases aus einem Behälter
bei E ntsp annung aus dem R uhez ustand berechnet w ird. I m D iagram m in Abb. 3.11 sind die
G eschw indigkeiten nach der E ntsp annung des G ases ü ber den anliegenden D rü cken aufgetra-
gen.