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Messung der "Wurfweite" der Partikel. Die Pistole wurde so angeordnet, dass das Pulver in ei-
nem Winkel = 1 0 ° z ur E b ene aus der Dü se austreten konnte ( A b b . 3 .1 2 ) .
Da die Drü c ke der B renngase konstant geh alten werden und ein K ontakt der Pulverteilc h en m it
der F lam m e selb st ausgesc h lossen wird, ist keine B eeinflussung der G esc h windigkeit durc h die
F lam m e z u erwarten. Die V ersuc h e wurden dem z ufolge oh ne F lam m e durc h gefü h rt, so dass sic h
nur eine A b h ä ngigkeit der T eilc h engesc h windigkeit von den Drü c ken p A, p V und p K ergib t.
I n A b stä nden von j eweils 2 0 c m von der F lam m sp ritz p istole entfernt wurde die Menge der nie-
dergegangenen T eilc h en erfasst, verm essen und ins V erh ä ltnis z ur gefö rderten G esam tm enge
gesetz t. A us den gem essenen A b stä nden x lassen sic h die A ustrittsgesc h windigkeiten v 0 der
Partikel b erec h nen m it:
Menge der Pulverteilchen pro Messbereich in %
1 6
1 4
1 2
1 0
8
6
4
2
0
Absaugdruck pA:
1 bar
2 bar
3 bar
4 bar
v
0
x g
(3)
s i n 2
2 3 4 5 6 7 8 9 1 0 1 1
Partikelgeschwindigkeit v 0 in m / s
Abb. 3.13: Geschwindigkeit bei v erschiedenen Absa u gdrü cken p A u nd ko nsta nten D rü cken z u r
K ü hl u ng ( p K= 6 ba r) u nd V erwirbel u ng ( p V= 1, 5 ba r) ; m it Gl . ( 3) berechnet
I n diesem F a l l ha ndel t es sich u m eine idea l isierte B erechnu ng, da der E inf l u ss des L u f twider-
sta ndes v erna chl ä ssigt wu rde. D ie M essu ngen bel egen, da ss eine bestim m te S treu u ng der P a rti-
kel u nd so m it der Geschwindigkeiten v o rl iegt ( Abb. 3.13) . D a bei z eigt sich eine Abhä ngigkeit
der V erteil u ng der T eil chengeschwindigkeit v 0 v o m Absa u gdru ck p A. M it z u nehm endem Ab-
sa u gdru ck erhö ht sich die H a l bwertsbreite der T eil chengeschwindigkeiten.
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